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Aggregatzustancle 



chemische und physikalische Erkenntnis es 

 notwendig gemacht, den Begriff des Aggre- 

 gatzustandes an sich zu erweitern und den 

 des festen und fliissigen Zustandes scharfer 

 zu prazisieren als das durch den allgemeinen 

 Sprachgebrauch geschieht. Die Griinde 

 werden weiter unten eingehend dargelegt 

 werden. 



2. Allgemeine Eigenschaften des gas- 

 formigen Aggregatzustandes. Die auffiilliu- 

 ste Eigenschaft der Gase ist ihre Fahigk(-it 

 jeden ihnen dargebotenen Raum auszufiillen. 

 Bringen wir verschiedene Gasmengen in 

 gleic-he evakuierte GefaBe, so werden samt- 

 liche GefaBe von dem Gase vollstandig aus- 

 gefiillt sein. Wie man sich leicht iiberzeugen 

 kann, wird selbst bei einem sehr ausgedehnten 

 GefaB in auBerordentlich kurzer Frist iiberall 

 die gleiche Gaskonzentration herrschen. Dies 

 zeigt uns, daB die Gase erne sehr groBe Be- 

 weglichkeit besitzen. DaB immerhin der 

 Konzentrationsausgleich in Gasmassen eine 

 gewisse Zeit in Anspruch nimmt, ist daraus 

 zu ersehen, daB lokale Gasverdichtungen in 

 einer freien Gasmasse moglich sind. Auf 

 diesen Gasverdichtungen beruht die Moglich- 

 keit des Fliegens. 



Wenn verschiedene Gasmassen gleiche 

 Raume stets vollstandig ausfiillen, so ist 

 notwendigerweise ihre Dichte in den ein- 

 zelnen GefaBen verschieden. Gleichzeitig 

 konnen wir eine Verschiedenheit des von dem 

 Gase ausgeiibten Diuckes beobachten. Es 

 besteht demnach zwischen Gasdichte und 

 Druck eine ganz bestimmte Beziehung. 



Diese Beziehung ist von Boyle (1662) 

 und von M a r i o 1 1 e (1679) ermittelt 

 worden und lautet: Das Volum, d. i. also 

 das Reziproke der Dichte, ist dem Druck 

 umgekehrt proportional, oder was dasselbe 

 besagt: das Produkt aus Druck und Volum 

 eines Gases ist konstant. 



AuBer durch Druck kann das Yolum eines 

 Gases auch durch Temperaturanderung be- 

 einfluBt werden. Das Gesetz von D a 1 1 o n 

 (1801) und Gay-Lussae (1802) lehrt, daB 

 die Ausdehnung, die ein Gas durch eine be- 

 stimmte Temperaturanderung erfahrt, un- 

 abhangig von seiner Temperatur und von der 

 Natur des Gases ist; sie betragt stets pro 

 Grad Temiteratursteigerung */273 seines Vo- 

 lumens bei . Die Ausdehnung ist also 

 recht betrachtlicli. Bei der Temperatur 

 -273 (gena<ier 273.09 nach Berthelot 

 Z. f. Elektroch. 10 621 1904) wiirden daher 

 alle Gase, wenn sie hier iiberliaupt noch als 

 Gase existen zf iihigwaren, das Volum haben. 

 Diese Temperatur wird in derPhysik zweck- 

 maBig als Nullpunkt einer Temperatur- 

 skala benutzt, die als die absolute 

 Skala bezeichnet wird. Die Beziehung 

 zwischen Druck-Volum und Temprratur laBt 

 sich nunmehr durch folgende einfache Formel 



ausdriicken 



pv : = RT 



wo p den Druck, v das Volum, T die abso- 

 lute Temperatur bedeuten. R ist eine Kon- 

 stante, die fur alle Gase den gleichen Wert 

 besitzt. 



Befinden sich mehrere Gase in einem 

 Raum, so verhalten sie sich genau so, wie 

 wenn jedes fur sich allein in demselben ent- 

 halten ware. Jedes von ihnen fullt den Raum 

 vollstiindig gleichmaBig aus, nirgends be- 

 steht eine Scheidungsflache zwischen den 

 einzelnen Gasen, sie bilden ein homogenes 

 Gebilde, d. h. also, alle Gase sind unterein- 

 ander in alien Verhaltnissen vollkommen 

 mischbar. 



Die Geschwindigkeit mit der die Mischung 

 stattfindet, mit der also ein Gas einen bereits 

 von einem anderen Gase ausgefiillten Raum 

 einnimmt, ist wesentlich geringer als die, 

 mit der es sich im Vakuum verteilt. 



3. Allgemeine Eigenschaften des 

 fliissigen Aggregatzustandes. Die Fliis- 

 sigkeiten haben nicht mehr die Fahig- 

 keit jeden ihnen dargebotenen Raum auszu- 

 fiillen, ihre Dichte ist von dem Raum, der 

 ihnen zur Verfiigung steht, unabhangig. 

 Wohl aber lassen sich die einzelnen Teile 

 der Fliissigkeiten gegeneinander unter der 

 Wirkung irgend einer Kraft, z. B. der Schwer- 

 kraft, verschieben. Der Wider stand, den 

 eine Fliissigkeit dieser Verschiebung ent 

 gegensetzt, wird als innere Reibung bezeich- 

 net (iiber Innere Reibung vgl. H a g e n Pogg. 

 Ann. 76 437 1839; P o i.s e u i lie ebenda 58 

 424 1843; ferner Neumann Arch. f. Anat. 

 u. Phys. 1860 80). Je nach dem Grade der 

 inneren Reibung konnen wir dtinnfliissige. 

 dickfllissige, tropfbar fltissige und zah- 

 fliissige Stoffe unterscheiden. 



Wahrend die urspriingliche Definition 

 N e w t o n s fur den fliissigen Zustand an- 

 fiihrt, daB bei demselben die einzelnen Teil- 

 chen jeder Kraft weichen und sich dabei 

 leicht aneinander vorbeibewegen, eine Defi- 

 nition, die auch dem gewohnlichen Sprach- 

 gebrauch entspricht, erweist sich eine wissen- 

 schaftlich strenge Definierung des fliissigen 

 Zustandes auf Grund des Grades der inneren 

 Reibung als nicht durchfiihrbar, und Newton 

 selbst hat auch seinen Standpunkt spater 

 aufgegeben. 



Besonders charakteristisch fiir Fliissig- 

 keiten im Gegensatz zu den Gasen ist ihre 

 T e n d e n z , frei in einem anderen Medium 

 schwebend, eine besondere Form, namlich 

 Kugelgestalt anzunehmen (Oel in Wasser, 

 Regentropfen). Diese Erscheinung beruht 

 auf ihrem Bestreben ihre Oberflache mog- 

 lichst zu verringern. Man nennt diese 

 Eigenschaft die b e r f 1 a c h e n s p a n - 

 nung der Fliissigkeiten (vgl. Freund- 

 1 i c h Capillarchemie Academ. Verlag Leipzig 



