Aggregatzustande 



Produkt bei Wasserstoff zu. Betrachten 

 wir nun wieder das pv p-Diagramm(Fig. 2) 

 z. B. fiir Luft, so sehen wir, daB pv zuerst 

 mit wachsendem Druck sinkt, durch ein 

 Minimum hindurchgeht und dann wieder 

 ansteigt. Da die innere Arbeit aber bei adia- 

 batischem Verlauf der Drosselung nur von 

 pv abhangt, so muB zuerst Abkuhlung, beim 

 Minimum Nullwirkung, spater Erwarmung 

 eintreten. Dies stimmt auch, qualitativ 

 wenigstens. mit den Resultaten der vorge- 

 nannten Forscher ubercin, die bei Luft erne 

 Verringerung des Kiihleffekts mit steigendem 

 Druck fanden. Da nun Wasserstoff auch 

 dem Gesetz der tibereinstimmenden Zustande 

 folgt, so miissen fiir dieses Gas gleiche Er- 

 scheinungen auftreten, d. h. bei sinkendem 

 Druck muB die Warmewirkung kleiner, dann 

 Null werden und schlieBlich in Kuhlwirkung 

 ubergehen. 



Ferner ist aus den Feststellungen Thom- 

 sons und Joules zu entnehmen, daB 

 es moglich sein muB, die ,,ln version", 

 d. h. jene Stelle, an der weder Warme- noch 

 Kuhlwirkung beim Drosseln auftritt, zu er- 

 reichen, wenn man die Ausgangstemperatur 

 andert. Da ihre Formel sagt: je tiefer die 

 Temperatur, desto grb'Ber die Abkiihlung, so 

 muB man durch Erniedrigen der Ausgangs- 

 temperatur der Drosselung von Warme- 

 wirkung zu Kuhlwirkung ubergehen konnen. 

 Von dieser Ueberlegung Gebrauch machend, 

 fand 1 s z e w s k i , daB bei Wasserstoff 

 bei einer Temperatur von - 80,5 weder 

 Abkuhlung noch Erwarmung auftritt. 



Nachdem festgestellt ist, daB die GroBe 

 des Kiihleffekts vom Druck und von der 

 Temperatur abhangt, kann man weder von 

 einem Inversionspunkt, noch von einer I 

 Inversionstemperatur an sich sprechen, son- 1 

 dern nur noch von einer Inversionstempe- 

 ratur bei einem bestimmten Druck. Wir 

 haben es also mit einer In versionskur ve 

 zu tun. K o s e - In n e s und Love haben 

 diese Linie als eine im pt-Diagramm zur , 

 p-Achse parallele Gerade dargestellt, die das | 

 Gebiet der Kuhlwirkung und Warmewirkung 

 scheidet. Dies ist jedoch nur eine erste An^ 

 naherung, wie Vogel nachgewiesen hat, der 

 zeigte, daB bei Heranziehen von Gliedern 

 hoherer Ordnung der van der Waals- 

 schen Gleichung diese Gerade in eine Parabel 

 iibergeht. 



Eine grb'Bere Uebereinstimmung mit den 

 Versuchswerten zeigt dagegen jene Inver- 

 sionskurve, die P o r t e r angegeben hat, der 

 zuerst den Begriff der Inversionskurve oder ! 

 wie er ^sie nannte ,,Nullkurve" aufstellte. i 

 Diese Kurve, die von der reduzierten van 

 der Waalsschen Zustandsgleichung ausgeht, i 

 ist von V o g e 1 und F 1 i e g n e r behandelt 

 worden, doch ist ihre Uebereinstimmung mit 





experimentell gefundenen Werten noch nicht 

 Mir ihren ganzc-u Verlauf festgestelll 



Fliegner leitot fiir sie folgende ein- 

 lache Beziehungen zwisclicn d,. m reduzierten 

 JJruck und der reduzierten Temperatur ab 

 n=-- 12. )12T 12 T- 27 



Diese Kurve ist in Figur 3 wiedergegebcn 

 an ihr lassen sich die oben besprochenen 



Fig. 3. Inversionskurve. 



Abhangigkeiten des Thomson-Joule- 

 Effekts von Druck und Temperatur sehr 

 gut erkennen. Sie sagt aus, daB bei einer un- 

 endlich kleinen Drucksenkung i n n e r h a 1 b 

 des von der Kurve umschlossenen Gebietes 

 Abkuhlung, auBerhalb Erwarmung ein- 

 tritt, wahrend auf der Kurve selbst die so- 

 genannte Nullwirkung herrscht, Nehmen wir 

 z. B. Wasserstoff mit dem kritischen Druck 

 20 Atm. und der kritischen Temperatur 

 -242 C an, so zeigt uns dies Diagramm 

 da ja 



n= T 



ist, daB bei einer Temperatur die hoher liegt 

 als 64 C keine Abkuhlung stattfinden kann, 

 wahrend z. B. bei 70 bei geniigend kleinen 

 Anfangsdrucken eine Kuhlwirkung moglich 

 erscheint. Nehmen wir ferner an, daB auch 

 bei Wasserstoff der T h o m s o n - J o u 1 e - 

 Effekt linear mit dem Druck abnimmt, so 

 ist aus dem Diagramm zu entnehmen, daB 

 bei Entspanmmg von ca, 100 Atm. auf 

 1 Atm. bei --80,5 die Nullwirkung eintritt, 

 die 1 s z e w s k i gefunden hat. Denn es 

 liegt bei diesen Verhaltnissen ein gleich- 

 groBes Stiick der Entspannung im Erwar- 

 mungs- und im Abkiihlungsgebiet, diese bei- 

 den Wirkungen ergeben also zusammen die 

 Nullwirkung. Zu der P o r t e r schen Kurve 

 sei noch erwahnt, daB wie Fliegner ge- 

 zeigt hat, die Inversionskurve nur bis zuru 

 Schnittpunkt mit der Sattigiingslinie Gel- 

 tung hat und von da ab dieser folgen muB, 

 da die Gultigkeit der van der W a a 1 s - 

 schen Gleichung im Sattigungsgebiet auf- 

 hort. 



Nach diesen Erorterungen, die jedoch 



notwendig erschienen, da iiber den Begriff 

 des sogenannten Inversionspunktes noch 



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