Kil 



Anodenstrahlen 



Teilchen abgelenkt wird, und umgekehrt wie 

 bei den Kathodenstrahlen. Hieraus wird 

 geschlossen, daB die Anodenstrahlen ebenso 

 wie die positiven Parti alstrahlen der Kanal- 

 strahlen aus schnell bewegten, positiv ge- 

 ladenen Teilchen bestehen. Die quantitative 

 Ausmessung der Ablenkung ergibt auf Grand 

 dieser Theorie die GroBe .der Geschwindig- 

 keit und das VerhJiltnis Ladung durch Masse 

 eines Teilchens (auch genannt spezifische 

 Ladung). In folgender Tabelle nach G e h r c k e 

 und Reichenheim sind einige der art i go 

 Messungsergebnisse enthalten : 



Die Potentialdifferenz zwischen der Anode 

 und den in ihrer Nachbarschaft liegenden 

 Partieen des Gases (der ,,Anodenfall") be- 

 trug hier im Durchschnitt 3600 Volt, die 

 magnetische Feldstarke 910 GauB. 



Vergleicht man mit obigen Werten der 

 spezifischen Ladung die fiir elektrolytische 

 Jon en gefundenen Zahlen, so ergibt sich, daB 

 die Verhaltnisse der spezifischen Ladimgen 

 gleich den Verhaltnissen der sogenannten 

 Aequivalentgewichte sind. Dies gilt ftir alle 

 bisher untersuchten Stoffe. Allgemein zeigt 

 sich, daB die spezifischen Ladimgen der 

 Anodenstrahlen dieselben sind wie die der 

 elektrolytisch.cn lonen. Man nimmt deshalb 

 an, daB die Teilchen der positiven Strahlen 

 mit den elektrolytischen lonen identisch 

 sind. Elektrisch neutrale Partialstrahlen, 

 wie sie bei den Kanalstrahlen auftreten, 

 wurden bei den Anodenstrahlen bisher 

 n i c h t gefunden. 



Die Anodenstrahlen zeigen ferner den 

 von Stark an den Kanalstrahlen ent- 

 deckten D o p p 1 e r - Effekt, d. h. es zeigen 

 die von den schnellhewegten Strahlenteilchen 

 ausgesandten Lichtwellen in der Richtung 

 der Bewegung eine Verkiirzung, entgegen- 

 gesetzt der Bewegung eine Vergrb'Berung 

 der Wellenlange. Das senkrecht zur Strahlen- 

 richtung ausgesandte Licht zeigt keine Ver- 

 anderung. Man erhiilt hier aus auf ganz 

 anderem Wege wie oben ebenfalls Auskunft 

 liber die Geschwindigkeit der bewegten 

 Teilchen und kann durch Kombination 

 dieser Beobachtung mit einer elektrischen 

 oder magnetischen Messung auch die spezi- 

 fische Ladung berechnen. Die so erhaltenen 

 Zahlenwerte stimmen mit den auf die oben 

 genannte Weise erhaltenen tiberein. Der 

 D o p p 1 e r -Effekt der Anodenstrahlen unter- 



scheidet sich nach Reichenheim von 

 dem der nalie verwandten Kanalstrahlen: 

 wahrend namlich in den Kanalstrahlen neben 

 der sogenannten ,, bewegten Intensitat", d. h. 

 den von den bewegten Teilchen emittierten 

 Spektrallinien, auch eine ,,ruhende Inten- 

 sitat" aul'tritt. die von ruhenden resp. lang- 

 sam bewegten Teilchen ausgesandt wird und 

 im allgemeinen durch einen Zwischenrainn 

 von der bewegten Intensitat getrennt ist, so 

 f e h 1 1 bei den Anodenstrahlen die ruhende 

 Intensitat vielfach, wenigstens konnte sie 

 weder bei Calcium- noch bei Strontium-Ano- 

 denstrahlen erhalten werclen. Die Anoden- 

 strahlen sind also auch in dieser Hinsicht 

 einfacher als die Kanalstrahlen. 



2. Striktionsanodenstrahlen. Wir- 

 kung elektronegativer Case. Den Ano- 

 denstrahlen eng verwandt sind die so- 

 genannten Striktionsanodenstrahlen. Diese 

 entstehen nach G e h r c k e und R e i - 

 c h e n h e i in z. B. auf folgende Weise 

 (vgl. Fig. 2): A und K sind zwei Aluminium - 



Fig. 2. 



bleche, die als Elektroden dienen und sich in 

 Glaskugeln befinden. Beide Kugeln sind durch 

 eine Glasrohre von etwa 7 mm lichter Weite 

 miteinander verbunden, deren Enden, wie 

 ersichtlich, in die Kugehi hineinragen. Wenn 

 diese Rohre evakuiert und der Strom einer 

 00-plattigen Influenzmaschine hindurch- 

 geschickt wird, findet sich, sowohl mit Luft, 

 als auch mit Wasserfiillung, daB auBer dem 

 an der Kathode entspringenden Kathoden- 

 strahl noch ein ,,Striktionskathodenstrahl" 

 vorhanden ist, der in der Verbindungsrohre 

 beider Kugeln entspringt. Ist etwa K Ka- 

 thode, A Anode, so erzeugt dieser Striktions- 

 kathodenstrahl bei F- einen griinen Phos- 

 phoreszenzfleck auf der Glaswand. Von 

 irgendwelchen positiven Strahlen dagegen 

 findet sich nichts, so sehr auch das Vakuum 

 variiert wird. Wenn jetzt aber eine Spur 

 Jod in Form eines kleinen Brockchens von 

 1 mm 3 in die Rohre gebracht und diese 

 von neuem evakuiert wird, treten plotzlich 

 positive Striktionsstrahlen auf: nunmehr 

 entspricht dem griinen Fluoreszenzfleck F. 

 der Striktionskathodenstrahlen ein gelber 

 Fluoreszenzfleck F+ der Striktionsanoden- 

 strahlen, der von einem spitzkegelformigen, 

 rosaroten Striktionsanodenstrahl erzeugt wird. 



