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Atmospharische Elektrizitat 



(in Prozenten der Anfangsladung pro Minute), 

 n das Verhaltnis der Kapazitat des Elektro- 

 meters allein zu der Gesamtkapazitat des 

 Zerstreuungssystems bezeichnet. Von einigen 

 Beobachtern ist der Zerstreuungsapparat 

 teils mit einem Sclmtzzylinder aus Draht- 

 netz, teils iiberhaupt ohne Schutzzylinder 

 verwendet worden. Derartig modifizierte 

 Anordnungen lassen sich in ihren Resultaten 

 nur schwer mit denen der urspriinglichen Ein- 

 richtung vergleichen. Neuerdings hat E. von 

 S c h we i d 1 e r gezeigt , da6 der Zer- 

 streuungsapparat ohne Schutzzylinder, wenn 

 er nur an einem gegen das elektrische Feld 

 der Erde geschutzten, der Luftbewegung 

 frei zuganglichen Orte benutzt wird, sehr 

 wohl ein relatives MaB fiir die Leitfahigkeit 

 der Luft ergibt (Genauigkeit 5 bis 10%). 



Dagegen ist der Zerstreuungsapparat in seiner 

 urspriinglichen Form wenig geeignet. vergleich- 

 bare Resultate zu liefem, da seine Wirkung in 

 schwer def inierbarer Weise von der Luftbewegung 

 abhiingt. Das Verhalten des Zerstreuungs- 

 apparates mit aufgesetztem Schutzzylinder ist 

 insbesondere durch H. Sche rings Untersuchun- 

 gen aufgekliirt worden; danach ist in Luft von 

 normaler (natiirlicher) spezifischer lonenzahl 

 (Zahl der lonen pro ccm) innerhalb des vom 

 Zerstreuungskorper ausgehenden Kraf tf elcles merk- 

 lich Sattigungsstrom vorhanden, d. h. die 

 Stromstarke durch das Gas ist unabhiingig 

 von der an der Gasstrecke liegenden Potential- 

 differenz. Es ist also das oben angefiihrte loga- 

 rithmische Gesetz der Elektrizitatszerstreuung 

 hier nicht anwendbar, der Strom ist nicht pro- 

 portional der Spannung, sondern hangt nur ab 

 von der Anzahl der lonen, die in der Zeiteinheit 

 und Volumeneinheit innerhalb des Kraftfeldes 

 erzeugt werden (lonisierungsstarke) und der 

 Anzahl derjenigen Ionen : die durch die untere 

 Oeff nung des Schutzzylinders hinzugef iihrt werden, 

 deren Zahl also durch die Luftbewegung in der 

 Nahe des Apparates mit bestimmt wird. Aehn- 

 liches gilt fiir den Zerstreuungsapparat mit 

 Schutzzylinder aus Drahtnetz. 



H. Sobering hat das Prinzip des Zer- 

 streuungsapparates einer Anordnung zu- 

 grimde gelegt, die gestattet, eine quantitative 

 Leitfahigkeitsmessung vorzunehmen ; sie be- 

 steht aus einer isoliert aufgehangten Kugel 

 von 5 cm Radius, die durch ein groBes 

 Schutznetz gegen das Erdfeld geschtitzt ist. 

 Sie befindet sich in hinreichendem Abstand 

 von alien geerdeten Leitern und ist nur 

 durch einen auBerst feinen Draht mit dem 

 Elektrometer verbunden. Es wird so wesent- 

 lich ungesattigte Strb'mung in dem Felde 

 der Kugel erreicht. Fiir diesen sowie fiir den 

 allgemeineren Fall eines beliebig gestalteten 

 Leiters, der die Stromlinien der vorbeistro- 

 menden Luft nicht merklich stb'rt, ist die 

 Theorie von E. Riecke gegeben worden. 

 Fiir den Fall dieses vollkommenen Zer- 

 streuungsapparates ergibt sich Unabhangig- 

 keit der Angaben von der Luftgeschwindig- 



keit in der Nachbarschaft des Zerstreuungs- 

 korpers. 



Eine almliche Anordnung eignet sich, 

 wie H. Schering gezeigt hat, zur Registrie- 

 rung derLeitfahigkeit. Unter Verwendung des 

 Benndorf schen Elektrometers sind Regis- 

 trierungen der Zerstreuung von A. Sprung 

 und G. L tide ling vorgenommen worden. 



Eine andere Anordnung zur Messung 

 der spezifischen Leitfahigkeit der Luft ist 

 von H. Gerdien angegeben worden. Sie 

 besteht aus einem Zylinderkondensator 

 (Lange der inneren Elektrode 24 cm, 

 Durchmesser 1,44 cm, Durchmesser der 

 auBeren Elektrode 16 cm), durch welchen 

 mittels eines von Hand angetriebenen vier- 

 flugeligen Facheraspirators ein Luftstrom 

 hindurchgesaugt wird. Die auBere Elektrode 

 sitzt auf dem Blattchentrager eines Exner- 

 Elster-Geitelschen Elektrometers; es ist 

 daftir gesorgt, daB die Luftgeschwindigkeit 

 innerhalb des Zylinderkondensators gleich- 

 fb'rmig verlauft. Man ladet das isolierte 

 System auf ein Anfangspotential V l5 aspiriert 

 eine gemessene Zeit t, bis eine gut meBbare 

 Abnahme der Spannung eingetreten ist, 

 und liest die Endspannung V 2 ab. Der 

 Versuch wird mit dem entgegengesetzten 

 Vorzeichen der Ladung wiederholt. Hat 

 man bei dem ersten Versuch negative Ladung 

 verwendet, so ergibt die Messung unmittelbar 

 A p , den Anteil der positiven lonen an der 

 Leitfahigkeit : 



der zweite Versuch ergibt unmittelbar /l n . 

 Darin bedeuten e die Ladung eines Ions, 

 n p die spezifische Zahl dsr positiven lonen, 

 v p ihre spezifische Geschwindigkeit (Ge- 

 schwindigkeit unter der Wirkung der Ein- 

 heit des elektrischen Feldes), C die Kapazitat 

 des isolierten Systems r a , n den Radius 

 der au Keren oder inneren Elektrode, 1 die 

 Lange der inneren Elektrode. Sorgt man 

 daftir, daB die Geschwindigkeit des Luft- 

 stromes G oberhalb einer gewissen Grenze 

 bleibt, die gegeben ist durch 



Vjl 



lg ^J.(r a -Ti 



worin v max die maxim ale unter den ver- 

 schiedenen lonenarten vorkommende spezi- 

 fische Geschwindigkeit bedeutet, so gibt 

 der Apparat die Leitfahigkeit der Luft in 

 absolutem MaBe ohne Kenntnis der Luft- 

 geschwindigkeit. Jede Messung erfordert 

 nur wenige Minuten. 



Wahlt man die Dimensionen des Zylinder- 

 kondensators in einem anderen Verhaltnis 

 zur Geschwindigkeit der durchgesaugten Luft, 



