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envarten, im Sonnenabstand, der d entspricht, 

 ein viel lichtstiirkeres Bild der Sonne zu erhalten, 

 als sonst irgendwo. 



Wir haben nunmehr die Eiskristalle auf 

 clieseMinimalablenkungen bin zu untersuchen. 

 Bei don zwei Hanptt'ormen, dem Prisma imd 

 deni Plattchen kommen verschiedene brechen- 

 de Winkel in Betracht. Liegt der einfallende 

 Strahl in der Ebene der Hauptachse, so ist 

 der brechende Winkel 90 , liegt er in der 

 Ebene der Nebenachse, so betriigt er 120 . 

 Dies zeigen die folgenden Figurcn fiir die 

 Durchschnitte durch das rechtsseitige Prisma. 

 In Figur 12 a ist die Brechnng eines Strahles 

 durch das 90 gradige Prisma gczeichnet fiir 

 den Fall, daB i == i' (minimale Ablenkung). 



V I 



Da in diesem Falle<5' = 2i , ist ~ = i.Nun 

 ist auch r -f- r' -- - a - - 2r, also r = -~, 



welter sin i = = n sin r und daher 



sin s 



= n sin -p. Setzt man also <>. == 90, so er- 



gibt sich fiir den Fall der Figur 12 a <V n == 45 

 44', wenn fiir n der mittlere Wert 1,31 ge- 

 setzt wird. 



Setzt man in obiger Formel a = - 120- 

 was der brechende Winkel fiir 2 aneinander 



Weg bei der minimalen Ablenkung. Setzt 

 man a == 60, so ergibt sich eine Ablenkung 

 S == 2150'. 



Dies sind die beiden wesentlichsten Ab- 

 lenkungen, die durch Eiskristalle hervor- 

 gebracht werden. Es konunt nun aber 

 natiirlich haufig vor, ja, es wird sogar die 

 Regel sein, daB die einfallenden Sonnen- 

 strahlen nicht in der Ebene liegen, die senk- 

 recht zur brechenden Kante steht, wie wir 

 es bisher annahmen. Auch dann gibj es 

 eine minimale Anlenkung (V 1? sie \\ir-] 

 wie die Rechnung lehrt, grower als obiges <V . 

 Die Ablenkung 3 ' in der Horizontalebcm 



v ' -j- 

 ist dann gegeben durch sin - 



u 



cos k . n . sin h 



n . r sin -- wobei- = n. Der Ab en- 

 cos h 2 ' sin k 



kungswinkel <V, bezogen auf einen durch die 

 Lichtquelle laui'enden Horizontalkreis, ist 

 also vergroBert gegen den Fall, daB die Licht- 

 quelle im Horizont steht: die totale Ablen- 



V V ' 



kung 1 ist schlieBlich sin -^ - - cos h sin --. 



-j i- 



Neben diesen Brechungen an Kanten 

 von 60 und von 90 konnen noch zahlreiche 

 andere vorkommen, wie z. B. wenn auf den 

 En den des saulenformigen Prismas Pyra- 

 miden oder Pyramidenstumpfe aufsitzen 



A 



Fig. 12a. 



stoBende Kanten des gleichseitigen Sechs- 

 ecks ist. so erhalt man fiir sin tj -^-- einen 



Wert, der groBer ist als 1. Dies hat keinen 

 Sinn: es kann also ein brechender Winkel 

 von 120 im Eiskristall keinen Strahl durch- 

 lassen. 



Hingegen erhalt man einen brauchbaren 

 brechenden Winkel im Sechseck (Fig. 12 b), 

 wenn man 2 durch eine Seite des Sechsecks 

 getronnto Seiten in Betracht zieht, Die 

 brechende Kante fehlt dann, sie liegt auBer- 

 halb des Kristalls im Punkte A. Der Strahl 

 veri'olgt den in der Figur mit SS' bezeichneten 



Fig. 12 b. 



Ferner kann es vorkommen, daS ein Strahl 

 im Inneren eines Kristalles an einer Fliiche 

 totale Reflexion erleidet, es koinmt dann 

 also Brechung und Reflexion in Betracht. 

 Hierdurch kommen wiecler neue Ablenkungs- 

 winkel zustande, die wir hier nicht naher 

 betrachten konnen (vgl. Pernter a. a. 0.). 

 Doch ist noch der einfache Fall zu erwahnen, 

 wo die Strahlen an Kristallflachen nur 

 reflektiert werden, ohne irgendwelche Bre- 

 chungen zu erleiden. Solche Reflexionen 

 ergeben weiBes Licht, im Gegensatz zu den 

 farbigen Erscheinungen bei der Brechung. 



Die gewb'hnlichsten Halo-Erscheinungen 



