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Atmospharisclie Optik 



S steht etwas iiber ihm. Die Linie NZ ver- 

 lauft von der Sonne gegen den Zenith, sie 

 stellt den Sonnenvertikal dar. Die Orte, 

 die auf ihm liegen, haben eine vertikale 

 Polarisationsebene, d. h. die Lichtschwin- 

 gungen der Strahlen, die von ihnen das Auge 

 treffen, liegen horizontal (m). Eechts vom 

 Sonnenvertikal neigen sich die Polarisations- 

 ebenen gegen den Horizont, links gleich- 



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Fig. 22. 



falls; die Schwingungen des Lichtes stehen 

 stets senkrecht zu ihnen, wie dies die kleinen 

 Striche m, m',...m" andeuten. In N liegt 

 der neutrale Punkt von B a b i n e t (fiir den 

 A r a g o schen ist die Polarisation genau 

 dieselbe, nur ist S dann der Gegenpunkt 

 der Sonne). Unterhalb desselben liegen die 

 Polarisationsebenen horizontal (zwischen N 

 und S). Bei normaler Verteilung, wie sie 

 oberhalb von N am ganzen Himmel herrscht, 

 wiirden die Polarisationsebenen den Verlauf 

 haben, der durch die gestrichelten Geraden 

 angedeutet ist, die Ebenen wiirden sich alle 

 in der Sonne und ihrem Gegenpunkte 

 schneiden. 



Zur Erklarung der Erscheinung greifen 

 wir auf die sekundaren Schwingungen zu- 

 riick, die ein kleines Teilchen, das vom 

 Sonnenstrahl S getroffen wird, aussendet. 

 Das Sonnenlicht ist, unpolarisiert, naturlich; 

 die Lichtschwingungen stehen senkrecht zur 

 Strahlenrichtung und kb'nnen durch 2 Kom- 



ponenten dargestellt werden, von denen die 

 eine in der Papierebene, die andere senkrecht 

 dazu liegt (in Fig. 22 durch einen Strich 

 und einen Punkt in M angedeutet). 



Diese Schwingungen erhalten also auch 

 die Teilchen in B, C und D. Das Teilchen 

 in B, dessen Verbindungslinie mit clem Auge 

 A gerade senkrecht steht zum Strahle SjB, 

 macht also die gleichen Schwingungen wie 

 in M der Lichtstrahl Sj. Das 

 Teilchen in B kann aber in der 

 Richtung BA nur dessen eine 

 Komponente als Lichtstrahl fort- 

 pflanzen, namlich die zu SiB 

 und AB senkrechte, da das Licht 

 eine transversale Schwingung ist. 

 Das Auge in B erhalt demnach 

 nur diese eine Schwingung; d. h. 

 der Strahl BA ist vollstandig po- 

 larisiert, die Polarisationsebene 

 geht durch Sonne S, an visierten 

 Punkt am Himmel B und Auge 

 A (Papierebene). Der Lichtstrahl 

 S 2 treffe auf das Teilchen C. In 

 der Richtung zum Auge kann 

 dann C wieder die ganze zur 

 Papierebene senkrechte Schwin- 

 gung weitergeben und auBerdem 

 einen Teil der anderen Kom- 

 ponente (als Strich in M ge- 

 zeichnet), der senkrecht steht 

 zum Strahl CA. Dieser ist also 

 nicht mehr total polarisiert, 

 sondern besteht aus einem Teil 

 naturlichen Lichtes, entsprechend 

 diesein Komponentenanteil, und 

 einern Teil polarisierten Lichtes. 

 Man erhalt also unter dera 

 stumpfen Winkel / gegen die 

 Sonnenstrahlen S'A aus C par- 

 tiell polarisiertes Licht; das 

 gleiche gilt fur die Richtung AD, die einen 

 spitzen Winkel mit AS' bildet. 



So erklart sich also die maximale Polari- 

 sation in 90 Sonnenabstand, die geringere 

 bei gro'Berem oder kleinerem. Hingegen 

 stammt diese Theorie nicht mit der Tatsache, 

 daB auch in 90 Sonnenabstand das Licht 

 nicht total polarisiert ist. Diese Erscheinung 

 geht aus der mehrfachen Diffusion des 

 Lichtes hervor. Ein Lichtstrahl S wird an 

 einem Teilchen zerstreut; die zerstreuten 

 Strahlen treffen nun nicht unmittelbar ins 

 Auge, sondern begegnen auf ihrem Wege 

 noch unzahligen anderen Teilchen. Die 

 Rechnung ergibt, daB diese mehrfache Dif- 

 fusion die Ursache ist, daB die Polarisation 

 auch in 90 Sonnenabstand nur partiell 

 bleibt; auch erzeugt sie eine horizontal 

 Polarisation in der Nahe des Horizontes, sie 

 ist die Ursache fur die in Figur 21 gezeichnete 

 Stoning des normalen Verlaufes der Polari- 

 sationsebenen daselbst. Wenn nun am 



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