Bewegung (Allgemeine Bewegungslehre) - (Allgemeine Physiologie d'-r r>"\vc^ung) 



Ivraft; es muB zur Ivraft noch die Fiih- 

 rungskraft f - = mro hinzutreten ; die Kraft 

 $ + f erzeugt die absolute Beschleunigung 



-- ft> + to, also die gewunschte 



Relativbeschleunigtmg ft); der Punkt P muB 

 mit Hilfe der Kraft f ,,gefiihrt" werden. 



Falls die Fahrzeugsbeschleunigung 

 ist, also die Bewegung von S' eine gleich- 

 formige, verschwinden Reduktions- und 

 Fuhrungskraft; es gilt dann also fiir die 

 Relativbewegung dasselbe Newton sche 

 Kraftgesetz wie fiir die absolute, d. h. jedes 

 relativ zu einem Fundamentalsystem S ge- 

 radlinig gleichformig bewegte System S' ist 

 auch ein Fundamentalsystem; man kann 

 daher an den Bewegungsgesetzen relativ zu 

 einem System S nicht erkennen, ob es in 

 absoluter Ruhe ist oder in gleichformig 

 geradliniger Bewegung. 



Dieser Satz heiBt das Relativitats- 

 prinzip der Mechanik. 



Ein Beispiel fiir das Anftreten einer Re- 

 duktionskraft ist folgendes: In einem Eisen- 

 bahnwagen S' sei eine Hangelampe ange- 

 bracht, die in Schwingungen gerat. So lange 

 der Wageu S' relativ zum Erdboden S ruht, 

 schwingt die Lampe symmetrisch nach 

 beiden Seiten, wie ein nur unter dem EinfluB 

 der Schwere stehendes Pendel. Wenn sich 

 der Wagen nun in Bewegung setzt, geschehen 

 die Schwingungen fiir einen mitfahrenden 

 Passagier, also die Relativbewegungen, so, 

 daB die Ausschlage in der Bewegungsrichtung 

 des Wagens schwacher sind als in der ent- 

 gegengesetzten ; die Lampe schwingt sym- 

 metrisch urn einen hinter dem Aufhange- 

 punkt liegenden Punkt. Es ist so. als wiirde 

 auBer der Schwerkraft noch eine horizontale 

 nach riickwarts wirkende Ivraft auf die 

 Lampe wirken. Diese ist die Reduktions- 

 kraft und gleich dem Tragheitswiderstand 

 der Lampe, die sich gegen die Fahrzeug- 

 bewegung straubt. Wenn der Wagen wieder 

 gleichformig sich bewegt, werden, wie das 

 Relativitatsprinzip es fordert, die Lampen- 

 schwingungen wieder symmetrisch. Beim 

 Bremsen der Bewegung' sind wieder nach 

 vorn starkere Ausschlage zu bemerken. 



Ein Beispiel fiir die Fiihrungskraft ist 

 folgendes: Solange ein Wagen steht, braucht 

 man keine Kraft anzuwenden, um relativ 

 zu ihm sich im Gleichgewicht zu halten, 

 d. h. die Beschleunigung Null zu erzeugen. 

 Wenn der Wagen af)er anfahrt, wird man 

 nach riickwarts geschleudert, wenn man 

 nicht eine nach vorwarts gerichtete Ivraft 

 auf den Korper ausiibt, etwa durch Anstem- 

 men an eine Riicklehne oder ahnliches. 

 Diese Kraft, welche die friihere Absolutbe- 

 sehleunigung Null jetzt auch als Relativ- 



beschleunigung erhalten soil, ist die Fuh- 

 rungskraft. Sie verschwindet, wenn der 

 Wagen wieder gleichformig fiihrt; man kann 

 dann ohne Kraftaufwand ruhig stehen. 



Ueber die Relativbewegung bei sich 

 drehendem Bezugskurper vgl. den Artikel 

 ,,D rehbewegun g". 



Literatlir. Die Abschnitte iibcr Mechanik in den 

 Lehrbiichern der allgemeinen Physik. Besonders 

 hervorgehobcn seien : H. Chwolson, Lehrbuch 

 der Physik, Bd. I, Braunschweig 1902. 

 A. Hofler, Physik, Braunschweig 1904. 

 A. Lampa, Lehrbuch der Physik, Wien und 

 Leipzig 1908. H. Weber und Wellstein, 



Enzyklopddie der Elementarmathematik, Bd. Ill, 

 Angewandte Elementarmathematik, Leipzig 1907. 



A. Winkelmann, Handbuch der Physik, 

 Bd. I, Leipzig 1908. Schriften, die im wesent- 

 lichen ohne Vorkenntnisse in der hoheren 

 Mathematik verstdndlich sind: L. Lange, Ge- 

 schichte und Enlwickhing des Bewegungsbegriffes, 

 Leipzig 1886. - - E. Mach, Die Mechanik und 

 ihre Entwicklung. 6. Aufl. Leipzig 1908. 



J". Cl. Jlajcu-ell, Substanz und Bewegung. 

 Braunschweig 1879. A. Tesav, Die Mecha- 

 nik. Leipzig 1909. Schriften, zu deren Ver- 

 stdndnis die Kenntnis der Elements der Diffe- 

 rential- und Integralrechnung notwendig sind : 

 Enzyklopddie der mathemalischen Wissenschaften, 

 Bd. IV, 1, Mechanik, Leipzig 19011908. Be- 

 sonders sei auf die Artikel von Voss, Stdckel 

 und Schonfliess hingewiesen. A. Foppl, 

 Technisc.he Mechanik, Bd. I, Einfiihrung in die 

 Mechanik (in Vektorenrechnung) . Leipzig 1905. 



H. Helmholts, Vorlesungen iiber theoretische 

 Physik, Bd. I, 2, Dynamik diskreter Massen. 

 Leipzig 1898. - G. Hamel, Elementare Me- 

 chanik. Leipzig 1912. 



Ph. Frank. 



Bewegung. 



Allgemeine Physiologie der Bewegung. 



1. Uebersicht: a) Die hier behandelten 

 Bewegiuigsarten lebendiger Systeme. b) Kon- 

 traktionsbeweguiigen und Kontraktilitat. 2. All- 

 gemeine Char akteristik und okologischeBedeutung 

 der Kontraktionsbeweguiigen. 3. Die drei Haupt- 

 typen der Kontraktionsbeweguiigen: I. Muskel- 

 bewegung: a) Quergestreifte oder willkurliche 

 Muskeln : a) Tatsiichliche Erscheinungen : aa) Er- 

 scheiniuigen des ruhenden Muskels: aa) Morpho- 

 logische Erscheiinuigen. /3/i) Chemische Er- 

 scheinungen. 77) Physikalisch-energetische Er- 

 scheinungen. bb) Erscheinungen des erregten, 

 tatigen, sich bewegenden Muskels: aa) Morpho- 

 logische Erscheiniuigen. /S/S) Chemische 

 Erscheinungen. 77) Energetische Erschei- 



niuigen. ft) Theorien der Muskelbewegung und 

 ihre Kritik. b) Andere Fornien von Muskeln. 

 II. Protoplasmabewegung: a) Tatsachliche 

 Erscheinungen : ) Erscheinungen beim Fehlen 

 auBerer Reize: aa) Morphologische Erschei- 

 nungen. bb) Chemische Erscheinungen. cc) Physi- 

 kalisch-energetische Erscheiniuigen. /3) Erschei- 



