Drchung cler Polarisationsebene 



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in Po entweder noch senkrecht zum Papiere 

 steht oder um einen gewissen Winkel a 

 nach rechts oder links gegen die urspriing- 

 b'che Richtung gedreht ist. Besitzt nun das 

 Medium keine besondere Art von inner- 

 licher Asymmetrie, so ist kein Grund dafiir 

 einzusehen, warum die Drehung gerade 

 nach rechts oder gerade nach links erfolgen 

 sollte. Es ist somit iiberhaupt kein zureichen- \ 

 der Grund fiir eine Drehung der Polarisations- 

 ebene vorhanden. Wir sehen also, daB die 

 Drehung der Polarisationsebene bei der 

 geradlinigen Fortpflanzung des Lichtes in 

 einem homogenen Medium iiberhaupt keine 

 allgemeine Erscheinung sein, sondern nur 

 einer bestimmten Klasse ausgezeichneter 

 Medien zukommen kann. So ist es auch in 

 der Tat, und man pflegt die verhaltnismaBig 

 recht seltenen Medien, deren besondere 

 Natur eine Drehung der Polarisationsebene 

 des Lichtes bedingt, als natiirlich-aktive 

 Korper zu bezeichnen. AuBerdcm aber kann j 

 man auch alien iibrigen Medien sozusagen 

 von auBen mit Hilfe eines Magnetfeldes 

 unter Stoning der Symmetrieverhaltnisse j 

 des Mediums eine Drehung der Polarisations- 

 ebene aufzwingen, die man magnetische 

 Drehung nennt. 



2. Drehung der Polarisationsebene 

 durch lineare Polarisation. 2a) Durch- 

 gang durch isotrope Korper (vgl. die 

 Artikel ,,Lichtreflexion" und ,,Licht- 

 brechung"). Die Bedingungen fiir die 

 Bevorzugung einer bestimmten Drehungs- 

 richtung, die bei der Fortpflanzung inner- 

 halb eines homogenen Mediums so schwer 

 eintreten, sind dagegen in der Regel erfiillt, 

 wenn es sich um den Uebergang des Lichtes 

 iiber die Grenzen zweier Medien bei der 

 Brechung oder Reflexion handelt. Wir 

 setzen beide Medien zunachst als isotrop 

 voraus. Es handle sich etwa um Glas und 

 Luft. Worin diese Bevorzugung besteht, 

 konnen wir mis auch hier wieder durch eine 



einfache geometrische 

 Betrachtung klar- 

 machen. In Figur 4 

 haben P 15 P 2 , die 

 gleiche Bedeutung 

 wie friiher in Figur 3. 

 B bezeichnet die Stel- 

 lung des Beobachters. 

 Durch P 2 aber moge 

 eine Ebene E hin- 

 durchgehen (ihr 



Schnitt mit der 

 Ebene des Papiers sei 

 Ej E 2 ), welche das 

 Medium I vom Bre- 



chungsexponenten n x vom Medium II mit 

 dem Brechungsexponenten n 2 trennt. Das 

 Lot N auf der Ebene E kann dann noch 

 irgendeine der von P 2 ausgehenden Geraden 



-Pi 



B 

 Fig. 4. 



sein, welche in die durch P 2 J_ E! E 2 gelegte 

 Ebene fallen. Legen wir jetzt durch P]P 2 B 

 eine Ebene senkrecht zu derjenigen des 

 Papiers, so werden die beiden Halbraume 

 zur Rechten und zur Linken von PiP 2 B 

 nicht mehr symmetrisch in bezug auf diese 

 Ebene sein, insofern die Spur der Ebene E 

 in der Papierebene mit PiP 2 in dem einen 

 Halbraum einen stumpfen Winkel E^P^ 

 in dem anderen Halbraum einen spitzen 

 Winkel P^E, bildet. Soweit sich der 

 Einf'luB der Grenzflache physikalisch be- 

 merkbar macht, wird dann einer Drehung 

 der Polarisationsebene in bestimmtem Sinne 

 kein Symmetriegrund mehr entgegenstehen; 

 d. h. im reflektierten und gebrochenen Strahl 

 braucht also die Polarisationsebene nicht 

 mehr senkrecht zur Ebene des Papiers zu 

 stehen. Allerdings andert bei der Reflexion 

 und Brechung auch der Strahl, die von uns 

 angenommene Drehungsachse der Polari- 

 sationsebenen, seine Richtung, und es wird 

 infolgedessen schwierig zu definieren, was 

 man in einem solchen Falle eigenth'ch unter 

 Drehung der Polarisationsebene zu verstehen 

 hat. Immerhin besitzen wir em System von 

 Formeln, welches mis ganz allgemein ge- 

 stattet, fiir den Fall, daB zwei durchsichtige 

 isotrope Korper aneinander grenzen, die 

 Lage der Polarisationsebene im reflektierten 

 und gebrochenen Strahle eindeutig und 

 der Erfahrung entsprechend anzugeben, wenn 

 ihre Richtung im einfallenden Strahle (natiir- 

 lich daneben auch die Richtung des Strahles 

 selbst) gegeben ist. Dieses Formelsystem 

 soil hier nicht ausfuhrlieh angegeben werden. 

 Man findet es in den Lehrbuchern der Optik. 

 Wir wollen hier nur einige vom Standpunkte 

 der Drehung der Polarisationsebene aus be- 

 sonders charakteristische Spezialfalle be- 

 handeln. 



DaB bei der Reflexion und Brechung 

 Aenderungen des Winkels der Polarisations- 

 ebene gegen die Einfallsebene stattfinden, 

 folgt schon aus den Grundtatsacheu der 

 Erzeugung polarisierten Lichtes durch diese 

 beiden Phanomene. Trifft naturliches Licht 

 unter dem Polarisationswinkel aus Luft auf 

 eine Glasplatte, so ist der gebrochene Strahl 

 teilweise senkrecht zur Einfallsebene polari- 

 siert, der reflektierte hingegen vollstandig 

 |in der Einfallsebene. Dies wird so erklart, 

 daB das natiirliche Licht als ein Gemisch 

 aus gleichen Teilen von Licht angesehen 

 werden kann, das in der Einfallsebene und 

 senkrecht zu ihr polarisiert ist, und daB 

 jede dieser beiden Lichtarten einen yer- 

 schiedenen Reflexionskoeffizienten besitzt. 

 Ist nun das einfallende Licht tatsachlich 

 linear - polarisiertes von der angegebenen 

 Beschaffenheit, so steht die Polarisations- 

 ebene des einfallenden Lichtes unter einem 

 Winkel von 45 gegen die Einfallsebene. 



