Drehung der Polarisationsebene 



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X 



Fig. 0. 



legte 



Papiers die Spur der ebenen Grenzflache 

 zwischen Luft und einem einachsigen Kristall, 

 JjJa die Richtung des einfallenden Strahls, 



A die in die 

 Papierebene fal- 

 lende Richtung 

 der optischen j 

 Achse. Die 

 Ebene des Pa- 

 ~^2 piers ist dann 

 ein Haupt- 

 schnitt des 

 Kristalls. Die 

 durch J r J 2 ge- 



Polarisationsebene des einfallenden 

 Strahles wird im allgemeinen den Raum 

 in zwei Halbraume teilen, derart daB der 

 Strahl in Luft mit der Richtung der 

 optischen Achse in dem einen Halbraum 

 einen spitzen Winkel a l5 in dem anderen 

 einen stumpfen Winkel a 2 bildet. Die 

 Drehungen in diese beiden Halbraume hinein 

 sind also nicht mehr untereinander gleich- 

 wertige Vorgange, und es kann also sehr 

 wohl eine Drehung in dem einen oder anderen 

 Shine bei der Reflexion stattfinden. Ge- 

 wisse Sonderfalle nehmen hides eine Aus- 

 nahmestellung ein. Ist z. B. aj=o und damit 

 a 2 =180, d. h. fallt die optische Achse mit 

 dem Einfallslote und bei senkrechter Inzidenz 

 also auch mit dem einfallenden Strahle 

 zusammen, so ist aus Symmetriegrunden 

 wieder kerne Drehung moglich. Experimentell 

 ist die besproehene Drehung der Polarisations- 

 ebene bei normaler 

 Reflexion an Kristallen 

 von S e n a r m o n t nach- 

 gewiesen worden. Da- 

 bei bediente er sich 

 eines Kunstgriffes von 

 Fizeau, welcher ge- 

 stattet den normal 

 reflektierten Strahl auf- 

 zufangen, olme den ein- 

 fallenden abzuhalten. 

 Ein linear-polarisierter 

 Lichtstrahl AB (Fig. 7) 

 wird von der Glasplatte 

 ST nach einer zweiten 



N 



Fig. 7. 



Die obige Betrachtung tiber die geometri- 

 sche Mb'glichkeit der Drehung der Polarisa- 

 tionsebene bei normaler Inzidenz kann durch 

 eine mehr ins einzeme gehende physikalische 

 Bemerkung erganzt werden. Wir hatten 

 gesehen (s. oben S. 1117), daB bei der Reflexion 

 an einem isotropen Korper die in der Ein- 

 fallsebene polarisierte und die senkrecht 

 dazu polarisierte Welle einen verschiedenen 

 Reflexionskoeffizienten besitzen. In analoger 

 Weise besitzen bei der Kristallreflexion die 

 beiden im Hauptschnitt und senkrecht 

 dazu polarisierten Wellen verschiedene Re- 

 flexionskoeffizienten, und die verschieden- 

 artige Schwachung der in den beiden aus- 

 gezeichneten Ebenen polarisierten Kompo- 

 nenten der einfallenden Welle bedingt natiir- 

 lich auch hier nach der Reflexion eine 

 Drehung des Winkels der Polarisationsebene 

 mit einer ausgezeichneten Ebene, etwa dem 

 Hauptschnitt. 



20) Durchgang durch gewohnliche 

 Kristalle (vgl. auch die Artikel ,,Doppel- 

 brechung" und ,,Kristalloptik"). Wir 

 wenden uns zur Brechung an der Grenze 

 kristallinischer Medien. Auch hier ist wie 

 bei isotropen Kb'rpern der interessanteste 

 Fall derjenige der Brechung an einer plan- 

 parallelen Platte. Wir fiihren hier nur zwei 

 charakteristische Spezialfalle an, in deren 

 einem nach dem Durchgang der ordentliche 

 und der auBerordentliche Strahl sich wieder 

 miteinander zusammensetzen, im anderen 

 nicht. 



I. Ein schmales Lichtbundel S (Fig. 8) falle 

 senkrecht auf eine Kalkspatplatte, deren optische 

 Achse A weder senkrecht noch parallel zur 

 Grenzflache sei. Dann geht der ordentliche 

 Strahl S, unabgelenkt durch die Platte hin- 

 durch und ist im Hauptschnitt polarisiert; der 

 auBerordentliche Strahl hingegen ist senkrecht 

 zum Hauptschnitt polarisiert, Bei dem ordent- 

 lichen Strahle kann man nun, da die Strahl- 

 riclitung unverandert ist, von einer Drehung der 

 Polarisationsebene in strengem Sinne sprechen. 

 Beseitigt man den aufierordentlichen Strahl S 2 , 

 was leicht, z. B. durch Abblenden, zu bewerk- 

 stelligen ist, so tritt aus der Kalkspatplatte nur 

 ein einziger linear polarisierter Strahl der gleichen 

 Richtung wie der einfallende aus, dessen Pola- 



GlasplatteKLreflektiertundvon der letzteren 

 normal reflektiert. Der reflektierte Strahl CM 

 fallt auf ein Nicol N, welches auf Ausloschung 

 eingestellt ist. Legt man nun eine Kristall- 

 platte eines einachsigen Kristalls auf die 

 Glasplatte KL und steht die Polarisations- 

 ebene nicht gerade im oder senkrecht zum 

 Hauptschnitt der Kristallplatte, so erscheint 

 das friiher ausgelb'schte Bild wieder und kann 

 durch eine Drehung des Nicols um einige 

 Grade neuerdings ausgeloscht werden. DaB 

 die Betrage der Drehung dem Formelsystem 

 der Kristalloptik entsprechen, wies spater 

 Cor nu nach. 



Fig. 8. 



Fig. 9. 



risationsebene gegen die des urspriinglichen um 

 einen bestimmten Winkel gedreht ist. Die GroBe 

 dieser Drehung ist offenbar gleich dem Winkel 

 zwischen der Ebene des Hauptschnittes und der 

 Polarisationsebene des urspriinglichen Strahls. 

 Dieser Winkel kann beliebige Werte zwischen 



