Divining tier Polarisationsebene 



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eben besprochenen magnetischen Drehung. 

 Dtirchsetzt linear-polarisiertes, inonochroma- 

 tisches Licht senkrecht eine optisch-aktive, 

 senkrecht zur Achse geschnittene Quarzplatte, 

 wobei keine Doppelbrechung eintritt, so 1st 

 nach Arago die Polarisationsebene des aus- 

 tretenden Lichts gegen die des eintretenden 

 um einen bestimmten Winkel gedreht. Es 

 gibt Exemplare von Quarzkristallen, bei 

 denen diese Drehung fiir den dem Strahl 

 entgegenblickenden Beobachter im Sinne des 

 Uhrzeigers, andere, bei denen sie entgegen- 

 gesetzt dem Sinne des Uhrzeigers erfolgt. 

 Man pflegt die erstere Varietat als rechts- 

 drehenden, die letztere als linksdrehenden 

 Quarz zu bezeichnen. Dabei ist ftir die 

 gleiche Lichtart und bei gleieheu Dicken 

 der Flatten der absolute Betrag der Drehung 

 in beiden Fallen genau der gleiche. 



Der Drehungssinn ist hier von der Strahl- 

 richtung abhangig. Deshalb ergibt bei einem be- 

 stimmten Stiicke von optisch-aktivem Quarz, sei 

 es Rechts- oder Links- Quarz, der auf S. 1122 er- 

 wiihnte Versuch von Faraday ein wesentlich 

 anderes Resultat wie bei der magnetischen 

 Drehung. Es wird bei Umkehrung der Strahl- 

 richtung auoh der Sinn der Drehung in bezug 

 auf den Raum umgekehrt, und das in Fig. 12 

 wieder an der vorderen Fliiche Fj der Platte 

 anlangende Licht hat neuerdings die urspriingliche 

 Lage seiner Polarisationsebene. Eine Multipli- 

 kation des Effekts findet nicht statt. Audi wenn 

 der Strahl noch so oft von der einen Fliiche zur 

 anderen reflektiert worden ist, hat er, wenn er 

 durch die Fliiche F t eingetreten, beim Austritt 

 durch die Fliiche F 2 nur die gleiche Drehung 

 erlitten, als wenn er nur einmal die Strecke 

 zwischen F t und F 2 passiert hiitte. 



Die Drehung ist, wenn der Strahl seine 

 Kichtung nicht andert, wie beim Faraday- 

 Effekt der durchlaufenen Strecke einfach 

 proportional, so daB der Drehungswinkel 

 wird 



^=al, 



wobei 1 die Schichtlange, a eine von der 

 Wellenlange und Temperatur abhangige Kon- 

 stante darstellt. 



Die vorhandene, beim Quarz normale Disper- 

 sion von cc gibt zu eigentumlichen Farbenerschei- 

 nungen AnlaB. Bringt man eine Quarzplatte 

 zwischen zwei Nicols, so erscheint sie je nach der 

 . relativen Stellung von Polarisator und Analysator 

 in verschiedenen Nuancen lebhaft gefiirbt. Zur 

 Erklarung der Erscheinung bemerken wir, daB 

 wegen der Dispersion von cc die Polarisations- 



ebenen der verschiede- 

 nen Farben, nachdemsie 

 die Quarzplatte durch- 

 setzt haben, nicht mehr 

 identisch sein werden 

 und daBdeshalbdie vom 

 Analysator durchgelas- 

 senen Komponenten bei 

 Fig. 14. den einzelnen Farben 



verschiedene Bruchteile 



ihrer Gesamtintensitiit bilden werden. So resul- 

 tiert eine Fiirbung, die natiirlich je nach der 



R 



Lage des Polarisationsvektors A (Fig. 14) des 

 Analysators zu dem System der monochroma- 

 tischen Polarisationsvektoren (s. oben S. 1120) 

 [R (Rot), G (Griin), V ( Violett)] in ihrer Nuance 

 variieren wird. 



Zur Darstellung von a als Funktion der 

 Wellenlange /I sind vom Standpunkte der 

 Resonanztheorie der Dispersion aus ver- 

 schiedene Formeln entwickelt worden, von 

 denen hier eine von Drude gegebene erwahnt 

 sei, die die Beobachtungen von 219 ju/u bis 

 2140 juf.i recht gut darstellt. Sie lautet: 



" 





V 



_ 

 AV A 2 



Wohl die neueste Zusarnmenstellung der 

 Zahlenwerte fiir a, bezogen auf 1 mm Schicht- 

 lange, gibt Pockels in seinem Lehrbuch der 

 Kristalloptik. Es ist z. B. fiir Zinnober 

 a=325 (rotes Licht), Natriumperjodat 

 a=23,3 (Na-Licht), Natriumchlorat a=3,16 

 (Na-Licht). 



/?) Beziehungen zum kristallogra- 

 phischen Aufbau. Gewendete Formen, 

 Drehspiegelung, Versuch von Reusch 

 (vgl. auch den Artikel ,, Kristalloptik"). 

 In der genannten Zusammenstellung ist 

 neben der Farbe, auf die sich die Drehungs- 

 konstante bezieht, auch das Kristallsystem 

 und die Klasse innerhalb dcsselben angegeben. 

 Das ist insofern wichtig, als Kristalle mit 

 optischem Drehungsvermogen nur in Klassen 

 auftreten, deren Formen sich mit ihrem 

 Spiegelbild nicht zur Deckung bringen lassen, 

 mit ihm, wie man sich ausdriickt, enantio- 

 morph sind. 



Derartige Kristallformen besitzen keine Syrn- 

 metrieebene. Aber unter den Kristallen ohne 

 Symmetrieebene existieren wohl noch solche, 

 die in idealer Ausbildung mit ihrem Spiegelbilde 

 deckbar shid, wenn sie statt dessen ein Sym- 

 metriezentrum haben, d. h. wenn in ihnen 

 je zwei entgegengesetzte Richtungen gleichwertig 

 sind. Es sincl das diejenigen der pinakoidalen 

 Klasse des triklinen Kristallsystems und der 

 rhomboedrischen Klasse des tiigonalen 

 Systems. Kristalle, die weder eine Symmetrie- 

 ebene noch ein Symmetriezentrum haben, be- 

 zeichnete H. Mar bach als gewendete. Aber 

 auch bei dieser Definition gibt es noch gewendete 

 Kristalle, niimlich diejenigen der bisphenoidi- 

 schen Klasse des tetragonalen Systems, die 

 mit ihrem Spiegelbild zur Deckung gebracht 

 werden konnen ; dagegen werden alle drei erwahn- 

 ten, mit ihrem Spiegelbild kongruenten Kristall- 

 klassen von den gewendeten ausgeschlossen, 

 wenn man mit B. Minnigerode von ihnen 

 aufier denjenigen, welche eine Symmetrieebene 

 besitzen, auch diejenigen ausschlieBt, die durch 

 die Kombination einer Drehung um eine Achse 

 und Spiegelung an einer dazu senki'echten Ebene 

 mit sich selbst zur Deckung gebracht werden 

 konnen. Man pflegt die Kombination der ge- 

 nannten beiden Operationen als Drehspiege- 

 lung zu bezeichnen und sagt von den letzter- 

 wahnten Kristallen, sie hatten eine Ebene der 

 zusammengesetzten Symmetric. Dann 



