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Dreliung der Polarisationsebene 



werden also gewendete Formen diejenigen, welche 

 keine Symmetrieebene, weder eine einfache 

 noch eine zusammengesetzte, besitzen, oder auch 

 solche, welche weder durch eine Spiegelung 

 nach einer Ebene noch durch eine Drehspiegelung 

 mit sich selbst zur Deckung gebracht werden 

 konnen. Wir konnen jetzt die obige Erfahrungs- 

 tatsache dadurch ausdriicken, dafi wir sagen: 

 Optisch-aktive Kristalle knstallisieren stets 

 in gewendeten Formen (die vertiefte Theorie 

 lafit gewisse, allerdings der Beobachtung bisher 

 nicht zuganglich gewordene Falle voraussehen, 

 bei denen Drelrangsverraogen auch bei nicht 

 gewendeten Formen auftreten konnte. Die spater 

 zu besprechende Aktivitat in Losungen hingegen 

 ist notwendig unter alien Umstanden auf die im 

 kristallisierten Zustande gewendeten Formen 

 beschrankt).^ 



Die beiden enantiomorphen Modifika- 

 tionen kommen nun tatsachlich im allge- 

 meinen bei jedem optisch-aktiven Kristall 

 vor. Dabei besitzen, wie zuerst J. Herschel 

 beobachtet hat, alle rechtsdreheuden Quarze 

 eine bestimmte kristallographiscbe Orien- 

 tierung. wahrend den Links- Quarzeu die 

 spiegelbildlicke Orientierung der kristallo- 

 graphischen Fliichen zukommt. Der Kristallo- 

 graph kann so einem Quarzstuck schon 

 auBerlich ansehen, ob eine daraus geschnittene 

 Platte rechts- oder linksdrehend sein wird. 

 Erne besondere Stellung nehmen die Kristalle 

 des regularen Systems ein. Da sie keine 

 optische Achse haben und alle Eichtungen in 

 ihnen optisch gleichwertig sind, so kann man 

 hier bei beliebig geschnittenen Flatten die 

 Erscheinnng der Kotationspolarisation be- 

 obachten, die bei den optiscli-einachsigen 

 Kristallen sich wesentlich auf Flatten be- 

 schrankt, die senkrecht zur Achse geschnitten 

 sind. Am schwierigsten gestaltet sich der 

 Nachweis der Eotationspolarisation bei zwei- 

 achsigen Kristallen. Aber sie ist doch beim 

 Eohrzucker von Pocklington und bei 

 einer Reihe anderer Kristalle von Dufet 

 neuerdings nachgewiesen worden. Beziiglich 

 der komplizlerten Erscheinungen, die aus dem 

 Zusammenwirken der im allgemeinsten Falle 

 von der Eichtung abhangigen Drehung mit 

 der Doppelbrechung bei einachsigen und 

 namentlich bei zweiachsigen Kristallen sich 

 ergeben, muB auf das im Literaturverzeichnis 

 angefiihrte Lehrbuch der Kristalloptik von 

 Pock els verwiesen werden. 



Es h'egt nun nahe, daran zu denken, dad 

 die Asymmetrie des kristallinischen Aufbaues 

 die Ursache des einsinnigen Drehungsver- 



o o 



mogens ist. Diese geornetrische Ueberlegung 

 wird in mehr physikalischer Weise durch 

 einen Versuch von E. Eeusch bestatigt. 



Eindiinnes Spaltungsblattchen von Glimmer, 

 einer optisch zweiachsigen Substanz ohne op- 

 tisches Drehungsvermb'gen, besitzt in seiner 

 Oberflache eine ausgezeichnete Richtung, die- 

 jenige namlich, welche der Ebene der optischen 

 Achsen angehort. Reusch schichtete nun eine 



gro'Bere Anzahl von Glimmerblattchen in der 

 Weise aufeinander, dafi die durch die langere 

 Rechteckskante angedeutete Vorzugsrichtung 

 (Fig. 15) in jedem folgenden Blattchen mit der 

 Vorzugsrichtung im vorangehenden einen Winkel 

 von 120 bildete. Die Orientierung war, wie es 

 die Figur andeutet, so gewahlt, dafi fiir einen 

 von oben auf den Stapel blickenden Beobachter 

 die obere gegen die untere Schicht im Sinne des 

 Uhrzeigers gedreht erschien. Als er parallel zur 

 Achse der so erhaltenen Schraube geradlinig- 

 polarisiertes Licht einf alien liefi, erhielt er beim 

 Austritt wieder nahezu geradlinig-polarisiertes 

 Licht, dessen Polarisationsebene fiir den dem 

 Strahl entgegenblickenden Beobachter gegen die 

 des urspriinglichen im Sinne des Uhrzeigers 



Fig. 15. 



Fig. 16. 



wie in einem Rechts- Quarz gedreht war. Genauer 

 gesprochen war das austretende Licht elliptisch 

 mit einer sehr gestreckten Schwingungsellipse 

 polarisiert, und die Polarisationsebene ist streng 

 genommen die durch den Strahl und die grofie 

 Achse der Ellipse gelegte Ebene. Die Polarisation 

 des austretenden Lichtes war mit um so groBerer 

 Anniiherung genau geradlinig, je diiiiner die 

 einzelnen Glimmerblattchen waren. Dies spricht 

 dafiir, dafi eine Quarzplatte aus auBerordentlich 

 diLnnen Lamellen aufgebaut ist, die in der geschil- 

 derten Weise gegeneinander verdreht sind oder 

 dafi doch wenigstens ihre Struktur eine einiger- 

 mafien ilhnliche ist. Ert'olgt die Aufschichtung 

 im entgegengesetzten Drehungssinn, wie in 

 Fig. 16, so wird die Polarisationsebene entgegen 

 dem Uhrzeiger gedreht, und ein solcher Glimmer- 

 stapel entspricht dann einem Links- Quarz. 



Fiir den optischen Mechanismus des 

 Vorganges hat Fresnel schon lange vor Ent- 

 deckung des Faraday-Effekts eine Auf- 

 fassung gegeben, die vollkommen der bei der 

 magnetischen Drehung erwahnten (s. oben 

 S. 1122) entspricht. Hier lassen sich sogar der 

 rechts- und links-zirkulare Strahl, die wegen 

 ihrer verschiedenen Geschwindigkeit ungleich 

 stark gebrochen werden, direkt raumlich von- 

 einander trennen. Die Analogie dieser Erschei- 

 nung mit der Doppelbrechung am Kalkspat, 

 die auf die Entstehung zweier verschieden 

 schneller linear-polarisierter Wellen zuriick- 

 gefiihrt werden kann, hat veranlafit, daB 

 man die Erscheinung der Drehung der 

 Polarisationsebene im Quarz auch mit dem 

 Narnen Zirkularpolarisation belegt. 

 Die ungleiche Geschwindigkeit der beiden 

 zirkularen Wellen im Verein mit der ge- 

 wolmlichen Anisotropie des optisch ein- 

 achsigen Quarzes bedingt eine Anzahl merk- 

 wiirdiger Interferenzerscheinungen, vor allem 



