Dynamomaschinen 



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immer auf andere Phasen verschiebt, so 

 wandert die Stromverteilung in den Stator- 

 leitern,die fiir irgendeinen Moment in Figur 51 

 wieder durch die Schraffierung der Drahte 

 angedeutet ist, dauernd im Kreise herum, 

 und ftihrt das erzeugte Magnetfeld mit sich 

 fort. In dem dargestellten zweipoligen 

 System, bei dem jede der drei Phasenwicke- 

 lungen zweimal je ein sechstel des Umfanges 

 belegt, lauft das magnetische Drehfeld 

 daher bei jeder ganzen Wechselstromperiode 

 einmal herum. Speist man einen solchen 

 Motor mit Wechselstrom von 50 Perioden 

 in der Sekunde, so macht sein Drehfeld 

 in der Minute 50.60-3000 Umlaufe; 

 bei mehrpoligen Maschinen lauft es ent- 

 sprechend langsamer, und zwar gemaB 

 Grl. (10) mit einer minutlichen Drehzahl 



N = 



(11) 



Dieses Drehfeld streicht nun liber die 

 Rotorleiter hinweg und induziert in ihnen 

 Spannungen, deren GroBe von der Schnitt- 

 geschwindigkeit der Leiter mit dem Felde 

 abhangt und sich nach Gl. (2) fiir jeden Leiter, 

 oder nach Gl. (9) fiir die ganze Wickelung 

 berechnen laBt. In der geschlossenen Rotor- 

 wickelung, einerlei ob Kaiigwickelungoder von 

 auBen kurz geschlossene Mehrphasenwicke- 

 lung, entstehen dadurch starke Strome, die 

 unter der Einwirkung des vorhandenen Mag- 

 netfeldes durch ihre Kraftwirkung den Rotor 

 in Drehung versetzen. Je schneller sich der 

 Rotor unter der Wirkung dieser elektro- 

 motorischen Krafte dreht, um so geringer 

 wird die Schnittgeschwindigkeit zwischen 

 Drehfeld und Rotorleitern, so daB die Span- 

 nung, und daher auch die Stromstarke im 

 Rotor, mit zunehmender Drehzahl abnimmt, 

 bis sie im Synchronismus, wenn Rotor 

 und Feld sich gleich schnell drehen, liberhaupt 

 verschwindet. 



Da der Motor daher bei synchronem 

 Latife in Richtung des Drehfeldes kein Dreh- 

 moment mehr entwickeln kann, so ist dies 

 der Zustand des absoluten Leerlaufes. Be- 

 lastet man den Rotor mechanisch, so bleibt 

 er in seiner Geschwindigkeit hinter dem 

 Drehfelde zuriick, bis in ihm so starke 

 Spannungen und Strome induziert 

 werden, daB deren elektromagnetische 

 Krafte zur Ueberwindung des Belastungs- 

 drehmomentes ausreichen. Der Motor lauft 

 also stets asynchron, er weicht um das MaB 

 der Schllipfungvon der synchronenDreh zahl 

 der Gl. (11) ab. Da man den Widerstand der 

 Rotorleiter so gering wie moglich macht, so 

 geniigtschon einesehrgeringeSchliipfung, die 

 je nach der MotorgroBe % bis 5% der syn- 

 chronen Drehzahl betragt, um eine Spannung 

 zur Erzeugung ausreichend starker Rotor- 

 strome zu induzieren. Je geringer der Rotor- 



widerstand ist, um so geringere Schliipfung 

 wird von ihm bei normalem Drehmomente 

 verursacht. KurzschluBanker mit Kafig- 

 wickelung sind wegen ihrer geringen unwirk- 

 samen Leitungsteile am giinstigsten, sie 

 besitzen eine fast konstante Drehzahl bei 

 veranderlicher Belastung. 



Die Periodenzahl der im Rotor indu- 

 zierten Spannungen und damit auch die 

 Frequenz der Rotorstrome, die beim Still- 

 stande des Rotors ebenso groB ist wie im 

 Stator, nimmt mit zunehmender Drehzahl 

 entsprechend der geringer werdenden Schliip- 

 fung zwischen Feld und Rotor ab und besitzt 

 im normalen Arbeitsbereiche des Motors 

 nur sehr geringe Werte. Pendelerscheinungen 

 konnen bei Asynchronmotoren niemals auf- 

 treten, denn ihr Rotor ist nicht wie bei 

 Synchronmotoren elastisch an die jeweilige 

 Lage der starksten Statorstrome am Umfange 

 gebunden, sondern er kann ahnlich einer 

 Reibungskuppelung beliebig stark gegen 

 das Drehfeld der Statorstrome schllipfen. 



Da im Rotor eines belasteten Dreh- 

 strommotors starke Strome flieBen, so iiben 

 diese eine elektromagnetische Riickwirkung 

 auf den Stator aus. Sie ist aber hier von 

 wesentlich anderer Art als bei Gleichstrom- 

 maschinen oder Synchronmaschinen. Das 

 Magnetfeld des Motors, das die Rotor- 

 und auch die Statorleiter umschlingt, 

 wird einerseits von den Statorstromen er- 

 zeugt, andererseits induziert es aber bei 

 seinem Umlauf in der Statorwickelung 

 selbst Spannungen und zwar von soldier 

 GroBe, daB diese gerade der Netzspannung 

 das Gleichgewicht halten. Ware das Magnet- 

 feld schwacher, dann wiirde wegen der 

 auftretenden Spannungsdifferenz sofort ein 

 groBerer Strom in den Stator flieBen, der 

 es wieder auf seine der Spannung ent- 

 sprechende Starke brachte. Gl. (9), die 

 urspriinglich nur die GroBe der von einem 

 gegebenen Felde induzierten Spannung in 

 einer Wechselstromwickelung angab, be- 

 stimmt also auch umgekehrt die Starke 

 des Magnetfeldes ^, das von der Wechsel- 

 spannung E eines Netzes in der Wickelung 

 erzeugt wird, ganz unabhangig davon, was 

 fiir Einfliisse sonst noch auf die Magnet- 

 wickelung wirken. Fiir ausgebreitete Dreh- 

 stromwickelungen und sinusformigen Ver- 

 lauf des Drehfeldes ergibt sich seine 

 Starke zu 



E 



2,12 a) z 



(12) 



Entstehen nun bei mechanischer Be- 

 jlastung des Motors starke Strome in den 

 Rotorleitern, so wirken diese im ersten 

 Momente wohl auf eine Schwachung des 

 Magnetfeldes hin. Wegen des zwanglaufigen 

 Zusammenhanges zwischen Feld und er- 



