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Dampfe 



Vorstellungen der kinetischen Gastheorie 

 wiirde sich bei einer gegebenen Temperatur 

 nur eine bestimmte Anzahl von in bin- und 

 hergehender Bewegung befindlichen Gas- 

 mole kiilen pro Volumeneinheit in gasf ormigem 

 Zustande halten kb'nnen. Sobald man bei 

 Volumenverminderung diese Zahl iiber- 



Als Rankine'sche Forme! wird be- 

 zeichnet: 



log p s == k--mlogT s - --- 



schreitet, kommen die zwischen den Mole- 

 kiilen tatigen Krafte in der Weise zur Wirk- 

 samkeit, daB eine bestimmte Anzahl von Mole- 

 kiilen in den tropfbar-fliissigen Zustand iiber- 

 geht und als Kondensat ausfallt. 



Ebenso wie man bei einer Losung bei einer 

 bestirnmten Konzentration von ,,Sattigung 

 spricht so nennt man auch einen Dampf 

 .gesattigt" oder ,,Sattdampf", wenn er in ( 

 der Kaiimeinheit die Hochstzahl der Dampf- 

 teilchen enthalt, die sich bei der herrschenden 

 Temperatur als solche in ihm halten konnen. 

 Den Druck, den dieser gesattigte Dampf 

 auf seine Umhullung ausiibt, bezeichnet man 

 als,, Sattigungsdruck". Dieser von den Dampf- 

 teilen ausgeubte Druck ist naturlich ebeiibo , 

 groB, wie der Druck, den man umgekehrt yon 

 auBen auf den Dampf ausiiben muB, urn seine 

 Verfliissigimg herbeizufiihren. " Man bezeich- 

 net denselben als ,,Kondensationsdruck", 

 er ist also dem Sattigungsdruck der be- 

 treffenden Temperatur gleich. 



Ebenso wie - jeder Temperatur ein be- 

 stimmter Sattigungsdruck zugehort, ent- 

 spricht jedem Druck eine bestimmte Tempe- 

 ratur, bei der die in der Volumeneinheit ent- 

 haltene Dampf menge gerade geniigt, den Raum 

 mit Dampf zu sattigen. Fur den gewahlteu 

 Druck ist diese Temperatur die sogenannte 

 ,,Sattigungsternperatur", so daB also Satti- 

 gungsdruck p s und Sattigungstemperatur t s 

 in einer bestimmten, durch die physikaliscnen 

 Eigenschaften des betreffenden Dampfes be- 

 dingten Abhangigkeit voneinander stehen. - 

 Aufier durch Druck und Temperatur wird 

 der gesattigte Dampf, wie alle anderen Kor- 

 per, noch charakterisiert durch seine Dichte, 

 also die Masse der Volumeneinheit, oder auch 

 durch sein spezifisches Volumen, also das Vo- 

 lumen der Masseneinheit. 



Solange der Dampf bei der oben betrach- 

 teten Kompression den GroBtwert seiner 

 Dichte, also die Sattigung, noch mcht er- 

 reicht hat, bezeichnet man ihn als ,,unge- 

 sattigten" oder auch aus unten angegebenen 

 Griinden als ,,uberhitzten" Dampf, ,,HeiB- 

 dampf". 



Man hat sich vielfach bemiiht, die Bezie- 

 hung zwischen p s und t s durch eine allgemem 

 giiltige Formel darzustellen. Aus den in Vor- 

 schlag gebrachten Gleichungen seien nur 

 2 hervorgehoben, die vielfach Verwendung 

 gefunden haben. Die Formel von Biot ent- 

 halt 5 Konstante und lautet: 



in welcher Gleichung k, rn und n Konstante 

 sind. 



Stellt man die Beziehung zwischen p s und 

 tsgraphisch in einem Koordinatensystem dar, 

 in welchem die Temperaturen als Abszissen, 

 die Drucke als Ordinaten eingezeichnet sind, 

 so erhalt man eiue anfangs weniger steil, dann 

 steiler ansteigende ,,Sattigungslinie". Geht 

 man von einem Punkte derselben horizontal, 

 d. h. also bei konstant gehaltenem Drucke 

 nach rechts, oder vertikal, also bei kon- 

 stant gehaltener Temperatur nach unten, 

 so gelangt man zu Punkten, bei denen der 

 Dampf bei einer hoheren Temperatur 

 denselben Druck ausiibt, wie im Sattigungs- 

 zustand bei einer niedrigeren Temperatur. 

 Der Druck ist also kleiner als der dieser Tem- 



peratur entsprechende Sattigungsdruck und 

 daher auch die Dichte in diesen Zustanden 

 kleiner als bei gleicher Temperatur im Sat- 

 tigungszustande. Somit werden die ungesat- 

 tigten Dampfe durch das rechts von der 

 Sattigungslinie liegende Gebiet des Dia- 

 gramms dargestellt, und man bezeichnet, wie 

 schon oben erwahnt, die ungesattigten Dampfe 

 auch als iiberhitzte, eben weil in ihnen die 

 Temperatur hoher liegt als diejenige, die dem 

 herrschenden Dampfdruck als Sattigungstem- 

 peratur entspricht. Dampf, der sich mit der 

 Fliissigkeit, aus der er sich gebildet hat, in 

 Beruhrung und im Gleichgewicht befindet, 

 ist stets gesattigt; man verwandelt ihn in 

 tiberhitzten Dampf, wenn man ihn nach 

 Trennung von der Flussigkeit bei konstantem 

 Druck erwarmt, oder wenu man bei konstanter 

 Temperatur seinen Druck erniedrigt, also 

 sein Volumen vergroBert- 



Die nebenstenende Figur 1 zeigt die Satti- 

 gunsslinie fiir Wasserdampf. Die von ihr m 

 das'Uberhitzungsgebiet abzweigenden Linien 

 sind die sogenannten Isochoren (foot .= gleich; 

 X a>ooi = Raum). welche die Abhangigkeit 

 des Druckes von der Temperatur fur den Fall 

 darstellen, daB der von der Masseneinheit des 

 Wasserdampfes eingenommene Raum kon- 

 stant gehalten wird. Dieser Raum ist fur 

 die eingezeichneten 32 Versuche verschieden, 

 sein Wert ist fiir einige derselben in der Ta- 

 belle links eingetragen. Man erkennt, daB die 

 Isochoren bis zum Sattigungspunkte bin mner- 

 halb der Versuchsgenauigkeit vollkommen 

 geradlinig verlaufen, und daB ihre Neigung 

 mit abnehmendeii spezifischen Volumen, 

 also zunehmender Dichte, wachst. Es ist die 

 unterste Isochore nach dem Punkte 255,5, 

 die oberste, der groBten Dichte entsprechende 

 nach 168 der horizontalen Temperaturachse 

 gerichtet. 



