Dampfe 



von hoherer Spannung als von 1 Atmosphare selben konnen ganz wesentliche Temperatur- 

 erhalten will. Denn beim Sieden in einem steigerungen zur Folge haben, und man hat 

 offenen GefaB wiirde der gewonnene Dampf z. B. bei Wasser beobachtet, da8 es unter Um- 

 nur den Druck von 1 Atmosphare erreichen. standen beim Druck von 1 Atmospliare statt 

 Mit der Verdampfung ist erne bedeutende ! bei 100 erst bei 120 und dartiber zum Sieden 

 Volumenzunahme verbunden, indem bei- 1 kommt. 

 spielsweise Wasser, wenn es bei 100 siedet, Die Erfahrung hat gelehrt, daB die An- 



als Dampf ein 1674 mal grb'Beres Volumen 

 einnimmt wie als Fliissigkeit. Diesen ver- 

 groBerten Rauni muB sich der Dampf ent- 

 gegen der Wirkung des aiiBeren Druckes 

 schaffen, und es ist also mit dem Sieden eine 



wesenheit von Luft oder irgendeinem Gase 

 in der Fliissigkeit die Dampfbildung erleich- 

 tert. Solche Gasblasen stellen gewissermaBen 

 im Innern der Fliissigkeit vorhandene freie, 

 also nicht an feste Korper oder an andere 



Leistung auBerer Arbeit verbunden. Man be- Fliissigkeiten grenzende Oberflachen dar. Sie 

 zeichnet die zum Verdampfen der Massen- ; sind konkav gekriimmt und an ihnen ist der 

 einheit (1 g oder 1 kg) erforderliche Warme j Dampfdruck der Fliissigkeit desto groBer, 

 (gemessen in Gramm-Kalorien oder tech- ; je groBer die Gasblasen sind. Jede derselben 

 nischen Warmeeinheiten (W. E.) Kilo- wirkt den sie einschh'eBenden Fliissigkeits- 



gramm-Kalorien) als ,,Verdampfungs- ; teilchen gegeniiber wie ein Hohlraum, den 

 warme" und unterscheidet in derselben zwei diese mit Dampf fiillen und sattigen konnen. 

 Teile, die innere und die auBere Verdamp- Die Gasblasen erweitern sich also zu Danipf- 

 fungswa'rme. Letztere ist das Aequivalent dei i blasen und steigen als solche empor. Tieibt 

 Arbeit, welche zum Ziiruckdrangen des auBe- j man durch lang anhaltendes Kochen diese 

 ren Druckes verbraucht wird und berechnet Gasblasen aus, so beseitigt man aus dem 

 sich als Produkt aus dem Druck und der Inneren der Fliissigkeit die Bildiingsstatteii 

 Volumenzunahme, welche mit der Verdamp- fiir den Dampf, der sich nunmehr nur an der 

 fung verbunden ist. Die erstere ist die Differenz inneren GefaBwand entwickelt. Da hierbei 

 der gesamten und der auBeren Verdampfungs- i die Krafte der Adhasion zu iiberwinden sind, 

 warme; sie ist ein MaB fiir die Energie, die so muB die Temperatur unter Umstanden 

 erforderlich ist, um den Molekularverband betrachtlich iiber die dem auBeren Druck ent- 

 der Fliissigkeitsteilchen soweit zu lockern, sprechende Siedetemperatur gesteigert, also 

 daB der Uebergang in den Dampfzustand ein- die Fliissigkeit stark ,,iiberhitzt" werden, 

 tritt. Fiir Wasser, welches bei 100 siedet, be- bis der molekulare Verband der Fliissigkeits- 

 tragt z. B. die gesamte Verdampfungswarme teilchen untereinander und ihre Anziehungs- 

 538,7 W.E., die auBere 40,7 W.E., also die ; kraft gegen die GefaBwand soweit iiber- 

 innere 498,0 W. E. je fiir 1 kg. Letztere , wiinden werden, daB eine Dampfbildung 

 nimmt mit steigender Temperatur ab. ' eintritt. Die erreichbare Ueberhitzung ist 



Die Verdampfungswarme betragt bei ! daher z. B. fiir Wasser groBer in Glas- als in 

 Atmospharendruck ferner z. B. fiir Aethyl- MetallgefaBen. 



alkohol 202, Aethylather 90, fliissigen Sauer- Zur Erzielung eines rnhigen Siedens wirft 

 stoff 50,9, fliissigen Stickstoff 47,7 W. E. man daher Glasperlen, Sand oder Platin- 



Der Vorgang des Siedens wird durch ge- ' stuckchen in das SiedegefaB, weil hierdurch 

 wisse auBere Umstande nicht unwesentlich be- Gas- oder LultWasen mit in die Fliissigkeit 

 einfluBt. Zunachst ist hervorzuheben, daB gelangen und die Ueberhitzung derselben 

 die obige Aussage, daB im Siedepunkt der verhindern. 



Dampfdruck der Fliissigkeit dem auBeren Aus den angegebenen Griinden kann man 

 Drucke gleich ist, nicht streng zutrifft. Der eine unter konstantem aiiBerem Druck sie- 

 erstere muB namlich den letzteren um einen : dende Fliissigkeit nicht, wie man auf den 

 gewissen Betrag iibersteigen, da sich ja die j ersten Blick meinen inochte, als einen Kaum 

 Dampfblasen im Inneren der Fliissigkeit genau definierter Temperatur betrachten, 

 bilden, wo der auf ihnen lastende und von ! welcher etwa zur Eichnng von Thermometern 

 ihnen bei ihrer Ausbildung zu iiberwindende verwandt werden konnte. Diese Inkonstanz 

 Druck gleich ist dem auBeren Druck, vermehrt der Temperatur trifft jedoch erfahrungsgema'B 

 um das Gewicht der iiber ihnen befindlichen nur die siedende Fliissigkeit selbst, aber nicht 

 Fliissigkeitsschicht. den aus ihr entwickelten Dampf. Dieser be- 



Schon aus diesem Grunde ist also die sitzt, sofern er nicht aus der Flussigkeit 

 Temperatur der siedenden Fliissigkeit stets mitgerissene Tropfen enthalt, wenn er also 

 etwas hoher als diejenige, die dem herrschen- nicht ,,feucht" ist, genau die Sattigungs- 

 den auBeren Druck als Sattigungstemperatur temperatur, welche dem herrschenden Druck 



entspricht. AuBerdem konnen aber bei der 

 Dampfbildung ahnliche Verzugserscheinungeii 

 eintreten, wie sie fiir den umgekehrten Vor- 

 gang, namlich die Kondensation, bei der Nebel- 

 bildung schon besprochen worden sind. Die- 



entspricht. Denn der ans der Fliissigkeit 

 entweichende Dampf verlaBt dabei den Wir- 

 kungsbereich der Heizung, kiihlt sich also 

 ab und erreicht infolge seiner verhaltnis- 

 ma'Big kleinen spezifischen Warme, anch wenn 



