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Dielektrizitat 



scheinbaren Kapazitat eines Kondensators 

 mi zunehmender Ladungszeit oder Periode, 

 sowie die Tatsache, daB die Siemenswarme 

 groBer ist, als dern station are n Werte der 

 Leitfahigkeit entspricht, und daB sie mit ab- 

 nehmender Periode des Wechselstromes an- 

 steigt; doch sind die charakteristischen 

 Eigenschaften des riickstandbildenden Stro- 

 mes, insbesondere die Giiltigkeit des Super- 

 positionsprinzips, aus der lonenhypothese 

 nicht ableitbar. 



Die auf anomaler Leitung beruhenden 

 Vorgange diirften daher wohl an den bei 

 Dielektrikas beobachteten Erscheinungen be- 

 teiligt sein, besonders bei fliissigen; doch er- 

 klaren sie nicht vollstandig alle Anomalien. 

 III. Anomalien der dielektrischen 

 Verschiebung. Als dritte Erklarungs- 

 moglichkeit bleibt iibrig, die einfachen Grund- 

 annahmen der Maxwellschen Theorie iiber 

 die Beziehung zwischen der dielektrischen 

 Verschiebung und der Feldstarke aufzugeben 

 und durch verwickeltere zu ersetzen; hier- 

 nach ist der Proportionalitatsfaktor zwischen 

 S und keine Konstante, sondern entweder 

 von der GroBe oder von dem zeitlichen Ver- 

 laufe der Feldstarke abhangig. 



Mit Riicksicht auf analoge Verhaltnisse 

 im Gebiete der Elastizitat und des Magnetis- 

 mus spricht man in diesem Falle von ,,di- 

 elektrischer Nachwirkung" oder ,,di- 

 elektrischer Hysteresis" im weiteren 

 Sinne des Wortes (Boltzmann,Hopkinson). 

 Es handelt sich nun zunachst um eine 

 prazisere Formulierung der Abhangigkeit der 

 dielektrischen Verschiebung von der ,,Vor- 

 geschichte" des Dielektrikums. 



Eigentliche Hysteresis, im engeren 

 Sinne des Wortes, wird haufig jene Form der 

 Nachwirkung genannt, die bei ferromagne- 

 tischen Stoffen in bezug auf die Abhangig- 

 keit der ,,magnetischen Induktion" von der 

 magnetischen Feldstarke beobachtet wurde 

 (vgl. den Artikel ,,Magnetische In- 



fluenz"). Die 

 Uebertragung 

 auf elektrische 

 Vorgange fiihrt 

 zu folgenden j 

 Annahmen: 

 Bei periodisch 

 wechselnder 

 Feldstarke @ 

 (Wechselspan- 

 nung) wird der 

 jeweilige Wert 

 der dielektri- 

 schen Verschie- 

 l)ung 1> durch 

 die Ordinate der 



Figur 7 schematisch abgebildeten 

 Kurve (,,Hysteresis-Schleife") dargestellt. 

 Flacheninhalt dieser Schleife ist 



ein MaB der innerhalb eiuer Periode des 

 Wechselstromes in Warme umgewandelten 

 Energie. Es folgt weiter die Existenz einer 

 ,, dielektrischen Koerzitivkraft" (in der Fi- 

 gur OA) und einer ,,remanenten Elektrisie- 

 rung" (OB). Trotz gewisser Analogien, die 

 zwischen den dielektrischen Energieverlusten 

 und der Hysteresiswarme magnetischer Stoffe 

 bestehen, ist nach eingehenden Untersu- 

 chungen Beau lards diese Theorie ungeeignet, 

 die tatsachlich beobachteten Erscheiuungen 

 zu erklaren. 



Viskose Hysteresis (elektrische 

 Viskositat). Die Grundannahme dieser 

 Theorie ist es, daB bei veranderlicher elek- 

 trischer Feldstarke die dielektrische Ver- 

 schiebung nicht in jedem Augenblicke der 

 gerade bestehenden Feldstarke proportional 

 ist, sondern nach einem bestimmten Gesetze 

 des zeitlichen Verlaufes sich einem der Feld- 

 starke proportionalen stationaren Endwerte 

 annahert. Bei Erregung eines konstanten 

 Feldes wird daher der stationare Zustand all- 

 mahlich, nicht aber sofort, erreicht; bei ver- 

 anderlicher (z. B. periodisch wechselnder) 

 Feldstarke bleibt die dielektrische Verschie- 

 bung hinter den dem stationaren Gleich- 

 gewichtszustande entsprechenden Werten zu- 

 riick. Diese ,,Verspatung" fiihrt zum Namen 

 ,, Hysteresis", die Analogic mit dem Verhalten 

 eines Korpers, der innerhalb einer zahen 

 (viskosen) Fliissigkeit wechselnden Kraften 

 unterliegt, zum Namen ,,Viskositat". 



Eine bestimmte Annahme iiber das Gesetz 

 des zeitlichen Verlaufes hat zuerst H. Pellat 

 eingefiihrt. 



Nach dieser Theorie kann die dielektrische 

 Verschiebung in zwei Bestandteile zerlegt 

 werden : %) = SD l + 2) 2 . Der Teil t folgt unmittel- 

 bar jeder Aenderung von @ und ist daher stets: 



S)i= - (; hierbei ist die ,,wahre Dielektrizi- 



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tiitskonstante" und durch 3), ist die disponible 

 Ladung bestimmt. Der Teil , strebt einem 



9- 

 ebenfalls (5 proportionalen Endwert -r- @ zu, und 



Fig. 7. 



zwar nach der Gleichung: 



v* u 



Bei konstantem 6 wird daher: 



at 



Dem allmiihlichen Anwachsen von 2) entspricht 

 die Riickstandsbildung, und zwar hat die auf 

 S. 993 eingefuhrte Funktion qp(t) den speziellen 



Wert qp(t) = a-9-e erhalten. Die Giiltigkeit des 

 Superpositionsprinzips liifit sich allgemein 

 beweisen. 



Da das von dieser Theorie angenommene 

 Gesetz des zeitlichen Verlaufes des riick- 

 standsbildenden Stromes mit der Erfahrung 

 nicht iibereinstimmt , hat Schweidler 

 die Annahmen der Pellatschen Theorie 

 etwas verallgemeinert. 



