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Dielektrizitat Dielektrizitat der Kristalle 



Hartgummi, oo 2,5 bis 2,7 



Guttapercha, oo 2,5 ,,4,4 



Schellack, oo 2,7 3,7 



Kolophonium, oo 2,5 



Bernstein, oo 2,8 



Literatur. Es sind nur grundlegende oder zu- 

 sammenfassende Darstellungen angefuhrt. M, 

 Faraday, Experimental Researches in Electri- 

 city. 1839 bis 1855. Deutsche Ausgabe von S. 

 Kalischcr. 1889. J. C. Maxwell, Treatise 

 on Electricity and Magnetism. 1878. Deutsche 

 Ausgabe von B. Wein stein. 1889. R. 

 Clausius, Mechanische Wcirmetheorie. 2. Aufl. 

 Bd. 2. 1879. H. v. Helmholtz, Gesammelte 

 Abhandlungen I, 545. - - L. Boltzmann, Vor- 

 lesungcn ilber Ma x we Us Theorie der Elektrizitat 

 und des Lichtes. 1891. H. Herts, Ge- 



sammelte Werke. Bd. 2, Nr. 13. 1890. O. 

 Heaviside, Electromagnetic Theory. 1893. - 

 P. Drude, Physik des Aethers. 1894. - - H. 

 A, Lorentz, Enzyklopddie der mathematischen 

 Wissensehaften. V, II, Hejt 1, S. 63 bis 280. 

 1904. L. Graetz, Eigenschaften der 



Dielektrika. In Winkelmanns Handbuch der 

 Physik. Bd. IV/1, S. 77 bis 171. 1905. Hit 

 Liter aturnachweis bis zum Jahre 1902. A. 

 Foppl und M. Abraham, Einfiihrung in 

 die Maxwellsche Theorie der Elektrizitat. 1907. 

 E. v, Schiveidler, Studien ilber die Anomalien 

 im Verhalten der Dielektrika. Kitzungsber. d. 

 kaiserl. Akademie der Wissensehaften in Wien. 

 Bd. 116. 1907. Auch Annalen der Physik. 

 4. Folge. Bd. 24. 1907. Mil Literaturverzeichnis. 

 G. Rudorf, Die Dieleklrizitdtskonstanten 

 und die Refraktionsdquivalente. Bericht im.Jahr- 

 buck der Radioaktivitdt u. Elektronik. Bd. 7. 

 1910. 



E. v. Schiveidler. 



Dielektrizitat der Kristalle. 



Pyroelektrizitat und Piezoelektrizitat. 



1. Phiinonienologische und molekulare Theorie. 

 2. Pyroelektrizitat des Turmalins. 3. Perma- 

 nente Elektrizitat des Turmalins. 4. Quanti- 

 tative Beziehungen. 5. Piezoelektrische Erschei- 

 nungen. 6. Phanomenologische Theorie der 

 piezoelektrischen Erscheinungen. 1. Piezoelek- 

 trische Moduln des Turmalins. Wahreund falsche 

 Pyroelektrizitat. 8. Piezoelektrizitat des Quarzes. 

 9. Reziproke Erscheinungen. 10. Zur molekularen 

 Theorie der Piezo- und Pyroelektrizitat. 



i. Phanomenologische und molekulare 

 Theorie. In der Lehre von der Dielektri- 

 zitat der Kristalle bieten sich, ebenso wie 

 bei anderen Molekularerscheinungen zwei ver- 

 schiedene Wege der Forschung dar; wir be- 

 zeichnen sie als den phanomenologischen 

 und als den molekulartheoretischen. Da 

 wir im folgenden von beiden Methoden ab- 

 wechselnd Gebrauch machen werden, so 

 scheint es niitzlich, einige allgemeine Be- 

 merkungen iiber ihren Charakter und iiber ihr 

 wechselseitiges Verhaltnis voranzuschicken. 



Zu einer Theorie physikalischer Er- 



scheinungen kann man auf einem doppelten 

 Wege gelangen. Bei der Verfolgung des 

 ersten halt man sich u nm.it telbar an die 

 beobachteten Erscheinungen. Man sucht 

 die Umstande, unter denen die Erscheinung 

 eintritt, ihre Ursachen durch gemessene 

 Werte zahlenmaBig festzulegen. Ebenso 

 mjBt man die als Folge jener Umstande 

 eintretenden Veranderungen der Korper. 

 Man erhalt auf diese Weise zwei Keihen 

 von Zahlen, die wir als die Parameter der 

 j Ursachen und als die Parameter der Folge- 

 erscheinungen oder Wirkungen bezeichnen 

 konnen. Dabei ist zu beachten, da6 bei 

 alien Veranderungen der Korper, welche sich 

 in umkehrbarer Weise vollziehen, dieselbe 

 Gruppe von Parametern das eine Mai als 

 Parameter der Ursachen, das andere Mai 

 als Parameter der Wirkungen erscheinen 

 kann. Die Methode der phanomenologischen 

 Theorien besteht nun darin, daB sie zwischen 

 den Parametern der Ursachen und zwischen 

 den Parametern der Wirkungen mathema- 

 tische Beziehungen aufstellen, welche eine 

 Vorausberechnung der Wirkungen bei gege- 

 benen Ursachen gestatten, ohne daB man sich 

 irgendwelche anschaulicheVorstellungen iiber 

 die Natur der Korper und die zwischen ihren 

 Teilchen wirkenden Krafte zu bilden braucht. 

 Fiir diese matheniatischen Beziehungen wird 

 man zunachst immer die mogliclist einfache 

 Form wahlen. Fiir eine groBe Zahl von Er- 

 scheinungen reicht es erfahrungsgemaB aus, 

 die Parameter der Wirkungen gleich linearen 

 Funktionen der Parameter der Ursachen zu 

 setzen. Der groBe Vorzug der phanomeno- 

 logischen Theorien besteht in ihrer Unab- 

 hangigkeit von speziellen Vorstellungen iiber 

 die Natur der Korper; ihre Gleichungen be- 

 halten ihre Giiltigkeit, wie auch jene Vor- 

 stellungen im Laufe der Zeit wechseln mogen. 

 Weniger geeignet erscheint die phanomeno- 

 logische Methode als Leitfaden zum Auf- 

 suchen neuer Tatsachen und zum Aul'finden 

 von Beziehungen zwischen verschiedenen 

 Klassen von Erscheinungen. Wir konnen 

 auf die Korper mechanische, elektrische, ma- 

 gnetische, thermische Wirkungen ausiiben; 

 ihnen entspricht eine groBe Zahl verschieden- 

 artiger mo'glicher Erscheinungen. Ihre 

 Darstellung erfordert die Bestimmung einer 

 iiberaus groBen Zahl von Koeffizienten, 

 welche in den erwahnten linearen Wechsel- 

 beziehungen der Parameter auftreten. Die 

 Erfahrung zeigt, daB manche dieser Ko- 

 effizienten Null sind oder von der Null nur 

 auBerst wenig abweichende Werte be- 

 sitzen. Das heiBt also, von den Wirkungen, 

 welche vom rein phanomenologischen Stand- 

 punkte aus gleich berechtigt und gleich wahr- 

 scheinlich sind, fallen die einen vb'llig aus, 

 wahrend andere in aufiallender Starke in 

 Erscheinung treten. Die phanomenologische 



