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Doppelbrechung 



Lichtbewegung gleichzeitig erreicht werden. 

 Das im vorigen Absatz abgeleitete Fresnel- 





sehe Gesetz, ^^^ , ^ 



gibt uns die Abhangigkeit zwischen der Ge- 

 schwindigkeit V, mit der die Wellenebenen 

 fortschreiten, von der Richtung m, n, p der 

 Normalen zu diesen Ebenen. Denken wir 

 uns die GroBen der V als Radienvektoren 

 um den Ausgangspunkt der Lichtbewegung 

 herum angetragen, so bilden ihre Endpunkte 

 eine Wellenflache, die wir in diesem Falle 

 die Normalenflache nennen wollen. 



Wir konnen leicht die Schnittpunkte 

 dieser Flache rait den Koordinatenebenen, 

 die zugleich die drei elektrischen Symmetrie- 



Fig. 5a. 



ebenen des Kristalls sind, bestiramen, indem 

 wir der Reihe nach m, n, nnd p gleich Null 

 setzen und jedesmal die beiden Werte von 

 V 2 bestimmen. Fiir m=o wird Vi 2 =A 2 ; 

 V, 2 =B 2 p 2 +C 2 n 2 ; entsprechende Form neh- 

 men die V- Werte fiir m^o und p=o an. 

 Das heiBt aber, die Schnittfigur mit den 

 Symmetrieebenen ist stets ein Kreis und 



ein Oval, wie es entsteht, wenn man eine 



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Ellipse mit den Achsen -. und - reziprok 



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abbildet; ist A>B>C, so entstehen die 

 Figuren, wie sie in Figur 5 a, b, c gezeichnet 

 sind. In der ZY-Ebene liegt das Oval ganz 

 innerhalb des Kreises, in der ZX-Ebene 

 schneiden sich der Kreis und das Oval und in 



der XY-Ebene 

 umfaBt das Oval 

 den Kreis voll- 

 standig. Aus der 



Zusammenfii- 

 gung der drei 



Schnittfiguren 

 erhalten wir als 

 perspektives Bild 

 eines Quadranten 

 der Flache die 

 Figur 6. 



Ziehtmanvom 

 Koordinatenan- 

 fang in irgend- 

 einer Richtung 

 eine Gerade , so 

 wird diese von 

 der Normalen- 

 flache in zwei 

 Punkten ge- 

 schnitten; die 

 Fig- 5b. beiden so auf 



der Geraden ent- 



stehenden Radienvektoren geben die Ge- 

 schwindigkeiten der beiden in dieser Richtung 



Fig, 6. 



