Doppelbrechung 



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von V, so erhalt man direkt die maximale 

 und die minimale Lichtgeschwindigkeit im 

 Kristall, die groBte und kleinste Achse der 

 Normalen- und zugleich der Strahlenflache. 



Da jede Durchsclinittsfigur vier extreme 

 Werte der Radienvektoren V aufweist, 

 auBer dem groBten und kleihsten, zwei 

 mittlere, so muB man, um zu entscheiden, 

 welcher der beiden mittleren Wertc dem 

 Werte B entspricht, die Totalreflexion nocli 

 an einer andersliegenden Kristalloberflache 

 beobachten. Derjenige der beiden mittleren 

 Werte, der fur beide Oberfliichen gleicli ge- 

 funden wird, entspricht der XZ-Ebene und 

 ist dann gleicli B. 



Auf diese Weise wird die Methode der 

 Totalreflexion die bequemste Methode, die 

 Werte der drei Hauptlichtgeschwindigkeiten 

 in den elektrischen Symmetrieachseii zu be- 

 stimnien. 



8. Interferenzen in parallelem Licht. 

 Fallt ein paralleles Strahlenbiindel, also 

 eine ebene Welle, senkrecht auf eine plan- 

 parallele Kristallplatte, so treten aus der 

 Platte zwei ebene Wellen aus, die ebenfalls 

 senkrecht zur Kristallplatte fortschreiten 

 und die in zwei zueinander senkrechten Rich- 

 tungen polarisiert sind. Diese beiden in Luft 

 mit gleicher Geschwindigkeit fortschreitenden 

 Wellen miissen sich zu einer Lichtschwingung 

 vereinigen, deren Charakter wir aber erst 

 erkennen konnen, wenn noch eine weitere 

 Bedingung erfiillt ist. Ist das einfallende 

 Licht naturliches Licht, so wird seine 

 Schwingungsrichtung in regelloser Weise sehr 

 schnell wechseln (vgl. im Artikel ,, Licht - 

 interf erenz" den Abschnitt ,,Koharenz des 

 Lichtes"), daher werden auch die im Kristall 

 entstehenden beiden Komponenten fort- 

 wahrend wechselnde Intensitatsverhaltnisse 

 haben und zu keiner im einzelnen erkenn- 

 baren Interferenzwirkung Veranlassung 

 geben. Ist dagegen das einfallende Licht durch 

 einen Polarisator gegangen (vgl. den Artikel 

 ,,Lichtpolarisation"), so ist es in einer 

 bestimmten Ebene polarisiert, Bildet diese 

 Polarisationsebene mit der einen Polarisa- 

 tionsebene im Kristall den Winkel 99, so sind 

 die Komponenten der Lichtschwingung in den 

 beiden austretenden Wellen J cos 99 und Jsin 99, 

 wenn J die Amplitude des einfallenden Lichtes 

 ist. Zwischen diesen Komponenten wird 

 nun aber noch eine Phasenverschiebung be- 

 stehen, da die beiden Wellen im Kristall 

 ungleiche Geschwindigkeit, also auch un- 

 gleiche Wellenlange haben. Demnach ist zu 

 erwarten, daB die austretenden Wellen sich 

 im allgemeinen zu elliptisch polarisiertem 

 Licht zusammensetzen. 



Das austretende Licht wird linear pola- 

 risiert sein, zunachst in den Fallen, wo eine 

 der Polarisationsrichtungen mit der Polari- 

 sationsebene des einfallenden Lichtes zu- 



sammenfallt, denn in diesem Falle tritt 

 im Kristall nur diese eine Welle auf. MuB 

 das austretende Licht noch einen Analy- 

 sator (Nicolsches Prisma) passieren, so 

 wird es, wenn dieser mit dem Polarisator 

 parallel steht, ungeschwacht hindurchgchen, 

 steht er um 90 gekreuzt, so wird es vollig 

 ausgeloscht. Durch Aufsuchen dieser ,,Aus- 

 loschstellungen" durch Drehen der Platte 

 zwischen gekreuzten Nikols sind also die 

 beiden Polarisationsrichtungen des die Platte 

 senkrecht durchsetzenden Lichtes leicht fest- 

 zustellen. 



Ferner wird dies austretende Licht linear 

 polarisiert sein, wenn die Phasendiff erenz 

 beider Wellen eine gauze Wellenlange oder 

 jgleich 2 n oder einem geraden Vielfachen 

 von n ist. In diesem Falle ist es in der 

 gleichen Ebene wie das einfallende Licht 

 polarisiert. Ist die Phasendifferenz eine 

 halbe Wellenlange oder ein ungerades Viel- 

 faches von 71, so ist das austretende Licht 

 ebenfalls linear polarisiert, aber in einer 

 anderen Ebene; sind die Polarisationsebenen 

 i im Kristall unter 45 gegen den Polarisator 

 i gestellt, so steht diese senkrecht zur Polari- 

 sationsebene des einfallenden Lichtes. Im 

 i ersten Falle wird es durch den gekreuzt ge- 

 stellten Analysator, im letzten durch den 

 parallel gestellt en ausgeloscht. 



In alien anderen Fallen ist das austretende 

 Licht elliptisch polarisiert und kann nach den 

 im Artikel ,,Licht polarisation" an- 

 gegebenen Methoden genauer untersucht, 

 niemals aber durch den Analysator vollig 

 ausgeloscht werden. Ist die Phasendifferenz 

 ; 7 4 oder gleicli - 7 / 2 und sind die Polarisations- 

 ebenen im Kristall unter 45 gegen den 

 j Polarisator gestellt, so ist das Licht zirkular 

 polarisiert. Die Drehung des Analysators 

 hat dann gar keinen EinfluB auf die Hellig- 

 keit des hindurchtretenden Lichtes, Vi ert el- 

 well enlang en plat tc hen. 



Ist das einfallende Licht weiBes Licht, so 

 kann, da die Phasendifferenz von der Wellen- 

 lange abhangt, vollige Ausloschung, auBer 

 in den oben genannten Ausloschstellungen 

 des Kristalls, immer nur fiir einzelne Farben 

 eintreten. Im hindurchtretenden Licht 

 werden also diese Farben fehlen, das Licht 

 wird also gefarbt erscheinen. Die Farbung 

 wird am lebhaftesten bei gekreuzter Stellung 

 der Nikols, wenn zugleich die Polarisations- 

 ebenen im Kristall unter 45 gegen liber dem 

 Polarisator stehen. Dreht man den Analy- 

 sator in Parallelstellung zum Polarisator, so 

 werden die vorher ausgeloschten Farben hin- 

 durchgelassen, die hindurchgelassenen da- 

 gegen ausgeloscht. Die entstehende Misch- 

 farbe ist also der vorigen komplementar. 



Die entstehenden Farben haben groBe 

 Aehnlichkeit mit den Newtonschen Misch- 

 farben bei den Interferenzen an dtinnen 



