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Doppelbrecrmng 



Lamellen (vgl. den Artikel ,,Lichtinter- 

 ferenz"), da sie in ahnlicher Weise von der 

 Dicke einer Platte abhangen, daher kann 

 man aus dem Charakter der Farbe auf die 

 Dicke der Platte schlieBen. 



LaBt man das durch Polarisation gefarbte 

 Licht anf einen Spalt fallen und entwirft 

 von diesem ein Spektrum, so fehlen in diesem 

 einige Farben; das Spektrum ist von dunklen 

 Streifen durchzogen, ebenso wie es anch zu 

 beobachten ist bei dem durch Drehung 

 der Polarisationsebene gefarbten Licht (vgl. 

 den Artikel ,,Lichtpolarisation"). Dreht 

 man den Analysator um 45, so verschwinden 

 die Streifen, dreht man nochmals um 45, so 

 treten sie wieder auf, aber an den Stellen, wo 

 vorher Helligkeit war, und die vorher dunklen 

 Stellen sind jetzt hell. Hierdurch sind diese 

 Farben von den durch Drehung entstandenen 

 zu unterscheiden. 



Beobachtet konnen diese Farben jederzeit 

 werden, wenn man die Kristallplatte zwischen 

 irgendeinen Polarisator und Analysator 

 bringt und durch das System hindurchsieht. 

 Ein einfacher fiir diesen Zweck bestimrnter 

 Apparat ist von Norremberg angegeben. 

 Sorgt man dafiir, daB nur paralleles Licht 

 einfallt, so kann man die Erscheinung nach 

 der Anordnung von Figur 10 sehr schon 

 projizieren. 



Das parallele Lichtbundel durchsetzt 

 Polarisator P, Kristallplatte K und Analy- 



Fig. 10. 



Fig. 11. 



sator A. Die Linse L entwirft ein Bild der 

 Platte P auf dem Schirni S. Ist die Platte 

 uberall gleich dick, so erscheint das Bild 

 uberall gleich gefarbt. Hat die Platte an 

 verschiedenen Stellen ungleiche Dicke, so 

 bilden sich diese auf S in den entsprechend 

 verschiedenen Polarisationsfarben ab. 1st 

 <lic Platte schwach keilfb'rmig und beleuchtet 

 man mit einfarbigem Licht, so erscheinen 

 im Bilde parallel zur Keilkante dunkle 



] Streifen. Der Abstand zweier Streifen ent- 



spricht einem Dickenunterschied der ent- 



sprechenden Stellen der Platte von einer 



Wellenlange. Fiir subjektive Beobachtung 



tritt das Auge an Stelle von Linse und Schirm. 



Verwendet man an Stelle des Analysa- 



tors A einen einfachen Kalkspat oder ein 



Rochonsches oder ahnliches Prisnia (vgl. 



\ den Artikel ,,Lichtpolarisation"), so ent- 



! stehen auf dem Schirm zwei Bilder der Platte, 



die stets komplementare Farbung zeigen. 



Dort, wo sie sich uberdecken, entsteht reines 



WeiB. 



9. Interferenzkurven in konvergentem 

 Licht. Die beschriebenen Interferenzfarben 

 im polarisierten Licht treten nicht nur auf, 

 wenn die Lichtstrahlen die Kristallplatte 

 senkrecht durchsetzen, sondern auch, wenn 

 der Lichtdurchtritt unter beliebigem Nei- 

 gungswinkel erfolgt, denn wir sahen, daB 

 ebene Wellen durch eine planparallele Platte 

 immer in zwei in gleicher Richtung fort- 

 schreitende Wellen zerlegt werden. Man kann 

 nun die verschiedenen Interferenzfarben, die 

 unter den verschiedensten Einfallswinkeln 

 durch dieselbe Kristallplatte erzeugt werden, 

 gleichzeitig sichtbar machen, wenn man 

 folgende in Figur 11 schematisch gezeichnete 

 Anordnung trifft. Es ist E t die vordere 

 Brennebene der Kondensorlinse L 2 und E 2 

 die hintere Brennebene der Linse L 3 . Wird 

 dann durch die Linse L x das Bild einer 

 leuchtenden Flache, fiir subjek- 

 s tive Beobachtung etwa einer 

 weiBen Wolke, fiir Projektion 

 das vergroBerte Bild des positiven 

 Lichtkraters einer Bogenlampe, 

 in E! entworfen, so geht von 

 jedem Punkt der Flache E x ein 

 Strahlenbiindel aus, das als 

 ebener Wellenzug die Kristall- 

 platte K durchsetzt und in einem 

 Punkt der Ebene E 2 

 wieder zur Vereinigung 

 und Interferenz ge- 

 bracht wird. Beobach- 

 ten wir daher die 

 Ebene E 2 mit der 

 Linse L 4 , oder proji- 

 zieren wir sie mit 

 dieser Linse auf einen 

 Schirm , nach dem 

 noch der Polarisator 

 und der Analysator N 2 in den Strahlen- 

 eingeschaltet sind, so erblicken wir 

 jeden Punkt der Ebene E 2 in der Inter- 

 ferenzfarbe, die unter dem Neigungswinkel 

 entsteht, unter welchem das hierhin ge- 

 langende Strahlenbiindel den Kristall durch- 

 setzt hat. Es entstehen auf diese Weise in der 

 Ebene E 2 farbige Kurven, die in der Kristall- 

 optik als Interferenzkurven in konver- 

 gentem Li elite bekannt sind. Alle Punkte, 



ang 



