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Doppelbredmng 



Fig. 15. 



erscheinen die Kurven verzerrt entsprechend 

 den Sehnittkurven einer Ebene mit der in 

 Figur 12 dargestellten Flache. Liegen insbe- 

 sondere die optischen Achsen in der Ebene der 

 Platte selbst, so werden die Kurven Hyper- 

 beln ahnlich, deren Asymptoten den Winkel 

 der optischen Achsen miteinander bilden. 



1st der Kris tall einachsig, so fehlt in der 

 Flache der Figur 12 der Teil im spitzen 



Winkel der Achsen, 

 und die Flache 

 nimmt in ilirera 

 mittleren Teil sehr 

 nahe die Gestalt 

 eines Rotations- 

 hyperboloides an, 

 dessen Achse die 

 optische Achse ist. 

 1st die Platte senk- 

 recht zur optischen 

 Achse geschnitten, 

 so sind die Lit erf e- 

 renzkurven Kreise 



(vgl. Fig. 15). Eine Drehung der Platte in 

 ihrer eigenen Ebene ist dann ohne EinfluB 

 auf die Lebhaftigkeit der Farben. 



Ist die Platte parallel zur optischen 

 Achse aus einem einachsigen Kristall ge- 

 schnitten, und 

 diese Achse 

 u nter 45 zu 

 den Polarisa- 

 tionsebenen des 

 Nicols gestellt, 

 so entstehen 

 wiederhyperbel- 

 artige Kurven, 

 deren Asym- 

 ptoten aber 

 diesmal senk- 

 recht zueinan- 

 der stehen und 

 Fi g- 16 - in den Polari- 



sationsebenen 

 des ' Nicols liegen (Fig. 16). 



AuBer von diesen isochroiiiatisclien Kur- 

 ven ist das Bild noch von bei gekreuzten 

 Nikols dunklen, bei parallelen Nikols hellen, 

 nach auBen sich facherartig verbreiternden 

 Kurven durchzogen. Die Entstehung dieser 

 farblosen Streifen ist folgendermaBen zu 

 erklaren. Wir sahen, daB eine Kristallplatte 

 in parallelem Licht zwischen gekreuzten 

 Mcols gewisse Auslb'schstellungen besitzt, 

 in denen Dunkelheit entsteht. Diese Stellun- 

 gen liegen dann vor, wenn die Polarisations- 

 richtungen in der Platte mit denen eines Nikols 

 zusammenf alien. Verfolgen wir nun bei dem 

 konvergenten Strahlenbiindel die Lage der 

 Polarisationsebenen fiir die einzelnen Strahl- 

 richtungen, so zeigt sich, daB fiir gewisse 

 Zonen der Platte tatsachlich diese Auslosch- 

 stellung besteht, und daher bleiben diese Teile 



bei gekreuzten Nikols dunkel, bei parallelen 



hell und farblos. Auf diese Weise kommen 

 ! die dunklen Schatten bei zweiachsigen 

 j Kristallen in den Figuren 13, 14 zustande r 



in Figur 13 steht die Ebene der optischen 

 j Achsen des Kristalls in der Ebene eines der 

 | Nikols, in Figur 14 uiiter 45 dagegen geneigt. 



In Figur 15 und 16 ist das dunkle Schatten- 

 j kreuz, das das gauze Bild durchzieht, auf die 



gleiche Weise zu erklaren. 



Wird in den Strahlengang an einer Stelle 

 zwischen Polarisator und Analysator noch 



! ein Viertelwellenlangenplattcheneingeschartet 

 und dies so gestellt, das seine Polarisations- 

 ebenen gegen die der Nicols um 45 geneigt 

 sind, so iiiacht dieses das Licht in den Aus- 

 loschrichtungen zu zirkular polarisiertem. 

 Infolge davon verschwinden die dunklen 

 Schattenkreuze und die isochroiiiatisclien 

 Kurven erfiillen das gauze Feld. Aber auch 

 diese Kurven selbst werden zwar nicht in 

 ihrer Form, aber in ihren Dimensionen ver- 

 andert, und zwar in den verschiedenen Qua- 



1 dranten der Figur verschieden, so daB die 

 Bilder der verschiedenen Quadranten nicht 

 mehr aneinander passen. Die Art der Ver- 

 schiebungen in diesen Kurven dienen als 

 Erkennungsniittel fiir den positiven und nega- 

 tiven Charakter des Kristalls (Naheres hier- 

 iiber siehe in dem Artikel ,,Kristalloptik"), 



10. Pleochroismus. Die Polarisations- 

 farben in Kristallen erhalten sehr haufig da- 

 durch eine erhebliche Modifikation, daB der 

 Kristall selbst farbig ist, d. h. gewisse Farben 

 absorbiert. Es zeigt sich nun, daB, wenn 

 Absorption in einem Kristall vorhanden ist,. 

 diese fiir die verschiedenen Richtungen, in 

 denen man durch den Kristall blickt, meistens 

 nicht die gleiche ist. Kristalle erscheinen 

 daher haufig, je nach der Richtung, in der 

 sie vom Lichte durchsetzt werden, nicht nur 

 verschieden dunkel, sondern auch verschieden 

 gefarbt. Urspriinglich nannte man diese- 

 Erscheiniing ,,Dichroismus", indem man 

 annahm, daB sie von der verschiedenen 

 Absorption der beiden im Kristall sich fort- 

 pflanzenden Strahlen herriihrte, daB also 

 bei einachsigen Kristallen der ordentliche 

 und der auBerordentliche Strahl verschieden 

 absorbiert wiirden. Die genaue Untersucliiing 

 hat jedoch festgestellt, daB die Absorption 

 vollstandig durch die Schwinguiigsrichtung 

 im Kristall bestimmt ist, und daB bei 

 einer gewissen Schwingungsrichtiing eine be- 

 stimmte Absorption am starksten auftritt. 

 Je mehr die Strahlrichtung im Ivristall 

 so liegt, daB die zugeho'rige Schwingungs- 

 richtiing derjenigen, fiir die Absorption 

 eintritt, nahe konimt, desto starker wird die 

 Absorption. Man kann daher je nach Wahl 

 der Strahlrichtung alle moglichen Abstufun- 

 gen der Absorption beobachten und nennt 



