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Doppelbreckimg 



geben und in Figur 17 schematiscli dargestellt. 

 ES sind hier AB und BC die beiden zu ver- 

 gleichenden Flachen; das von ilmen aus- 

 gehende Licht geht zunachst durch das 



Ci 



Fig. 17. 



Kalkspatrhomboeder. Durch dieses hin- 

 durch sieht man zwei Bilder der Flache ABC, 

 deren eines nach unten hin iiber das andere 

 teilweise hinubergeschoben ist. Die Mitte 

 des gesehenen Bildes erhalt claher Licht 

 sowohl von CB als auch von BA. Wird nun 

 noch vor das Auge die Savartsche Doppel- 

 platte (vgl. den Artikel ,,Lichtpolarisa- 

 tion") und der Nicol N geschaltet, so werden, 

 wenn beide Flachenstiicke gleich hell waren, 

 und wenn die Polarisationsebene des Nicols 

 den Winkel zwischen den Polarisations- 

 ebenen desRhomboeders halbiert, die Streifen 

 in der Savartschen Doppelplatte verschwin- 1 



S P 



L, w 



Fig. 18. 



den. Ist jedoch eine der beiden Flachen heller 

 als die andere, so sind die Streifen sichtbar; 

 durch Drehen des Nicols um einen Winkel 

 a kann man dann die Streifen wieder zum 

 Verschwinden bringen. Das Verhaltnis der 

 Helligkeiten beider Flachen ist dann gleich 

 tg 2 a, wenn der Winkel a von der Stellung 

 aus gemessen wird, wo die Ebene des Nicols 

 mit demHauptschnitt desRhomboedersuber- 

 einstimmt. 



Eine empfindlichere Einstellung als auf 

 das Verschwinden von Interferenzstreifen 

 erhalt man, wenn man auf das Verschwinden 

 einer scharfen Grenzlinie einstellen kann. 

 Eine derartige Anordnung ist verwirklicht 

 in dem Spektralphoto meter von Glan (Fig. 

 18). Der Spalt Sp eines Spektralapparates 

 ist durch einen quer daruber gelegten Metall- 

 streifen in eine obere und untere Hiilfte 

 geteilt. Das aus beiden Spalthalften kom- 

 mende Licht wird durch die Collimatorlinse 

 parallel gemacht, tritt dann durch ein 

 Wollastonprisma W, durch das Prisma 

 P des Spektralapparates und gelangt so in das 

 Beobachtungsfernrohr, das mit dem Analy- 



sator A versehen ist. Durch das Wollaston- 

 prisma wird bewirkt, daB im Gesichtsfeld 

 jede Spaltoffnung zwei Spektren gibt, die 

 in zueinander senkrechten Ebenen polarisiert 

 sind. Es ist nun leicht die Dimensionen so 

 zu treffen, daB ein Spektrum der einen und 

 eins der anderen Spaltoffnung, die senkrecht 

 zueinander polarisiert sind, gerade uberein- 

 ander stehen und sich in einer scharfen 

 Grenze beriihren, wain-end die anderen 

 Spektren abgeblendet werden. 



Sind beide Spalthalften ungleich hell 

 beleuchtet, so kann man fiir jede Farbenzone 

 der Spektren durch Drehen des Analysators 

 Helligkeitsgleichheit herstellen. Nimmt man 

 als Ausgangsstellung des Analysators, von 

 der aus der Drehungswinkel a gemessen wird, 

 die Stellung, in der das eine Spaltbild voll- 

 kommen ausgelb'scht ist, so ist das Verhaltnis 

 der Helligkeiten wieder proportional tg 2 a. 



Eine Verbesserung dieser photometrischen 

 Anordnung ist durch Konig und Martens 

 nochdadurchherbeigefuhrt, daB vor die Linse 

 L 2 noch ein in Figur 18 gestrichelt gezeich- 

 netes Biprisma Bp vorgeschaltet wird. Da- 

 durch werden die Strahlen so abgelenkt, daB 

 die vorher gerade aneinander stoBenden 

 Spektren ubereinanderrucken. Entfernt 

 man nun das Okular des Beobachtungsfern- 

 rohres, blendet aus den 

 Spektren durch einen Spalt 



. A eine Farbe heraus und 



blickt mit dem Auge durch 

 diesen Spalt hindurch nach 

 der Linse L 2 mit dem 

 Biprisma, so erscheint die 

 eine Halfte dieses Pris- 

 mas im Lichte der einen 

 Spaltoffnung, die andere im Lichte der 

 anderen Spaltoffnung. Bei Einstellung auf 

 gleiche Helligkeit wird die scharfe Kante 

 des Biprismas unsichtbar. Da die zu ver- 

 gleichenden Flachen hierbei groBere Aus- 

 dehnung haben, so erreicht man auf diese 

 Weise eine bedeutend leichtere und scharfere 

 Einstellung auf gleiche Helligkeit. Dies 

 photometrische Prinzip ist unter anderem in 

 dem Pyrometer von Wanner (vgl. den 

 Artikel ,, Thermo metric") angewandt 

 worden. 



Literatur. P. Vmde, Lehrbuch der Oplik. 

 2. Avfl. Leipzig 1906. P. Groth, Physi- 

 kalische Kristallographie. 4- Aufl. Leipzig 1905. 

 F. Pockels, Lehrbuch der Kristalloptik. 

 Leipzig und Berlin 1906. Tit. Liebisch, 



Physikalische Kristallographie. Leipzig 1891. 

 A. Becker, Kristallographie. Stuttgart 1903. 

 O. Chwolson, Lehrbuch der Physik. Bd. 2. 

 Braunschweig 1905. A. Winkelmann, 



Handbuch der Physik. 2. Auf,., Bd. 6. Leipzig 

 1908. Muller-Pouillet, Lehrbnch der Physik. 

 9. Auft., Bd. 2. Braunschweig 1897. 



JT. Classen. 



