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Doppelbrechung (akzidentelle Doppelbrechung) 



der Molekule selbst geandert werden, von j 

 Larmor und Havelock auf Grand der 

 Annahme, daB die veranderte raumliche An- 1 

 ordnung der Molekule das wirksame sei. 

 Letztere Theorie vermag aber das meist 

 negative Vorzeichen der durch einseitigen 

 Druck bewirkten Doppelbrechung nicht zu 

 erklaren. 



ic) Permanente Doppelbrechung 

 amorpher Korper. Solange es sich urn 

 Deformationen handelt, die innerhalb der 

 Elastizitatsgrenze bleiben und den Span- 

 nungen exakt proportional sind, ist es gleich- 

 giiltig, ob man die Deformationen oder die 

 Spannungen als maBgebend fiir die Doppel- 

 brechung ansieht, also ob man den Ansatz 

 1) oder 2) deren Berechnung zugrunde legt. 

 Um die prinzipiell wichtige Frage zu ent- 

 scheiden, welche von diesen beiden Annahmen 

 der Wirklichkeit am besten entspricht, sind 

 daher Beobachtungen nb'tig liber die op- 

 tische Wirkung solcher Deformationen, die 

 entweder nicht mehr proportional den Span- 

 nungen sind, oder die durch Ueberschreitung 

 der Elastizitatsgrenze permanent geworden 

 sind, was iibrigens meistens gleichzeitig ein- 

 tritt. Versuche unter diesem Gesichtspunkte 

 sind in neuerer Zeit mehrfach an Substanzen, 

 die starke voriibergehende und dauernde 

 Dehnung gestatten, ausgefiihrt worden. Die 

 Resultate sind noch widersprechend. Bei 

 Gelatine fanden Leick und Rossi Pro- 

 portionalitat mit der Dilatation, bei Glas 

 Filon und bei Kautschuk Rossi Proportio- 

 nalitat mit der Spannung, bei Zelluloid 

 letzterer keine von beiden; letzteres Resultat 

 wlirde nach B jerk en auch fiir Gelatine und 

 Kautschuk gelten. 



Das Verhalten des Zelluloids ist nach 

 Beobachtungen von H. Ambronn besonders 

 dadurch merkwiirdig, daB diese Substanz 

 bei maBiger, voriibergehender Dehnung posi- 

 tive, bei starker und dauernder dagegen 

 negative Doppelbrechung zeigt; dazwischen 

 wiirde es also einen Uebergangszustand geben, 

 wo das Zelluloid trotz starker Dehnung ein- 

 fach brechend bleibt; doch tritt dies fiir Licht 

 verschiedener Wellenlange nicht gleichzeitig 

 ein, und der Erfolg ist Doppelbrechung von 

 sehr staiker Dispersion. Dieses Verhalten 

 hangt vielleicht damit zusammen, daB Zellu- 

 loid kein homogener Kb'rper, sondern ein 

 Gemisch von Zelloidin und Kampfer ist. 



Von F. Neumann ist auch bereits ein 

 Ansatz gemacht und auf einige spezielle 

 Falle angewendet worden, um die seit 

 Brewster bekannten und haufig demon- 

 strierten schonen Doppelbrechungserschei- 

 nungen zu berechnen, welche schnell ge- 

 kiihlte Glaser zeigen, und welche zu den 

 (unten zu besprechenden) optischen Ano- 

 malien regularer Kristalle dadurch einige 

 Analogie aufweisen, daB sie wesentlich von 



der Begrenzung der gekiihlten Glasstiicke 

 abhangen (vortreffh'che Abbildungen fiudet 

 man in H. Hauswaldts Tafelwerk: Inter- 

 ferenzerscheinungen im polarisierten Licht, 

 Neue Folge 1904, Taf. 67 u. 68). Hierbei 

 legte Neumann die Annahme zugrunde, daB 

 fiir die Doppelbrechung die Unterschiede der 

 gesamten und der bleibenden Deforma- 

 tionen, oder was auf dasselbe hinauskommt, 

 die inneren Spannungen bestimmend sind. 

 Eine exakte Prufung dieser Annahme an den 

 beobachtbaren Erscheinungen liegt noch nicht 

 vor. - - Aehnliche Erscheinungen, wie durch 

 schnelle Kiihlung gehartete Glaser, zeigt 

 iibrigens auch eingetrocknete Gelatine 

 (Klocke, Quincke). 



2. Temporare Doppelbrechung in Kri- 

 stallen durch mechanische Einwirkung. 

 DaB auch in Kristallen durch Einwirkung 

 einseitigen Druckes Doppelbrechung erzeugt, 

 bezw. die schon vorhandene verandert werden 

 kann, ist ebenfalls bereits von Brewster an 

 regularen bezw. optisch eiuachsigen Kristallen 

 beobachtet worden. Eine Uebersicht der 

 bei beliebiger Deformation eintretenden Ver- 

 | anderungen war aber bei Kristallen, selbst bei 

 I regularen, nicht zu gewinnen, bevor leitende 

 1 theoretische Gesichtspunkte aufgestellt waren. 

 Der Neumannsche Ansatz (1) oder (2) ist 

 nicht ohne weiteres auf Kristalle iibertrag- 

 bar, weil in diesen wegen der Ungleichwertig- 

 keit der Richtungen die optischen Sym- 

 metric achsen nach der Deformation nicht 

 (wie bei isotropen Korpern) von vornherein 

 bekannt sind; es miissen daher hier Formeln 

 aufgestellt werden, welche nicht nur die 

 GroBe der Hauptlichtgeschwindigkeiten, son- 

 dern auch die Richtungen der optischen 

 j Symmetrieachsen als Funktionen der De- 

 formationen oder Spannungen darstellen; 

 dabei konnen diese Funktionen selbst, wenn 

 es sich um Deformationen innerhalb der 

 Elastizitatsgrenzen handelt, wieder als 

 line are angenommen werden. 



Formeln der genannten Art erhalt man, wenn 

 man das optische Verhalten durch die 6 Para- 

 meter ahk der auf irgendein im Kristall festes 

 rechtwinkliges Achsensystem bezogenen Glei- 

 chung des Indexellipsoids (dessen Hauptachsen 

 die 3 Hauptbrechungsindizes darstellen): 

 I=a 1] x 2 + a. !! ,y 2 4-a 33 z 2 +2a 23 yz+2a 31 zx+2a 1 ..jxy 

 charakterisiert und den Deformationszustand 

 durch die auf das gleiche Achsensystem bezogenen 

 ,,Deformationskomponenten" x x , yy, z z , yz, 

 z x , Xy, von denen die 3 ersten die linearen 

 Dilatationen parallel den Koordinatenachsen, 

 die drei letzten die Winkelanderungen zwischen 

 diesen bedeuten. Man hat also zu setzen: 



n an = 



+ p 12 y y + 



wo die a^ , a 23 die optischen Parameter im un- 

 deformierten Zu stand, und die phk individuelle 

 Konstanten des Kristalls (die ,,elastooptischen" 



