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Spektroskopie 



konkav, die Riickflache konvex und spiegelnil 

 (Metallbelag). Ohne Kollimator unil Linse ent- 

 \virft das Prisma ein Spektnim, das auf ciiu-ni 

 Kreise liegt und zugleich stark astigmatisch ist. 



Fig. 8. 



Der Yorteil besteht in der Benutzung nur fines 

 einzigen Materialstiickes. 



Yon den zahlreichen sonstigen Prismen- 

 konstruktionen seien Her nur noch die Yonng- 

 Thollonsehen Prismenpaare erwiihnt, von denen 

 Figur 9 ein Beispiel gibt. Verbindet man je eines 



Fig. 9. 



der beiden Halbprisrnen mit dem Kollimator, 

 das andere mit dem Fernrohr, so befindet sich 

 fiir jeden Winkel zwischen diesen der Mtttel- 

 stralil im Minimum der Ablenkung. Die Drehungs- 

 achse liegt in o. Die Anordnung hat noch weitere 

 Vorteile, z. B. denjenigen der groBeren Licht- 

 starke. 



2b) Konstruktion der Gitterapparate. 

 Praktisch werden nur Plangitter oder Konkav- 

 (Kugel-) Gitter benutzt. Wahrend manim Ultrarot 

 noch vielfach Gitter aus Metalldrahten verwendet 

 (vgl. den Artikel ,,Infrarot")und fiir bestimmte 

 Zweeke Gitter aus verschiedenen Metallen her- 

 stellt (Wood, Anderson), werden im Bereiche 

 der kiirzeren Wellen entweder durchsichtige 

 Gitterkopien oder auf Spiegelmetall geritzte 

 Gitter benutzt. Nur diese letzteren seien hier 

 beriicksichtigt. Man verwendet in neuerer '/fit 

 die Plangitter nahezu ausschlieBlich in der 

 Littrowschen Anordnung (s. oben), indrin 

 man das in der Richtung des einfallenden Strahles 

 gebeugte Licht beobachtet. Audi fiir astrophysi- 

 kalische Zweeke hat man sehr vollkommene 

 Apparate dieser Art mit groBem Auflosungsver- 

 mogen konstruiert (Hale, Wood, Voigt). 

 Spektrometer gestatten in der Regel wegen zu 

 geringer linearer Oeffnung Hirer Linsen mcht, das 

 Auflosungsvermogen von Gittern auszunutzen. 

 Verwendet man ein Gitter auf einem Spektro- 

 meter, so geschieht dies am zweckmafilgsten in 

 der Weise, daB man den Winkel zwischen Kolli- 

 mator und Fernrohr fest liiBt und das Gitter 

 dreht. 



Konkavgitter (vgl. den Artikel ,,Lichtbeu- 

 gung 1 ') koiinen mit oder ohne Linse benutzt 

 werden. Das erste geschieht in Fallen, in denen 



man gruBe Lichtstiirke haben will. Die klassische 

 Benutzung folgt den Regeln Rowlands. Spalt, 

 Gitter und Kamera liegen dabei auf einem Kreise, 

 der den Kriimmungsradius der Gitterflache zum 

 Durclmiesser hat. Gitter und Kamera befinden 

 sich an den Enden eines Durehmessers. Die 

 S]iektra der Konkavgitter sind in der Xiihe der 

 Gitternormale normal, ihre Dispersion ist also 

 dort proportional der Wellenlange. Zur Aus- 

 nutzung des Auflosungsvermogens guter Konkav- 

 gitter ist stabile Aufstellung in Riiuiiien mit kon- 

 stanter Temperatur erforderlich (Koneii). 

 Neuerdings sind von Rowland abweichende Auf- 

 stellungen von Konkavgittern vorgeschlagen 

 worden (Wads worth, Eagle). 



2c) Konstruktion der Interferenzappa- 

 rate. Zur Untersuchung der Feinstruktur von 

 Linien, magnetooptiseher Effekte us\v. werden 

 in der Regel das Stufengitter von Michelson 1 ) 

 oder eine einf ache oder zweigekreuzte Interferenz- 

 platten nach Lumrner-Gehrcke benutzt. In 

 beiden Fallen zerlegt man das Licht entweder 

 vor oder nach seinem Durchgang durch den 

 Interferenzapparat mittels eines Spektralappa- 

 rates von ausreichender Auflosungskraft (z. B. 

 Prismenapparat). Die Interferometer nach 

 Michelson, Fabry und Perot werden 1 ) in der 

 Regel beiiutzt, wenn es sich urn relative Messuu- 

 gen von Wellenlangen handelt. Namentuch 

 sind die ,,Etalons", d. h. Interferometer nach 

 Fabry und Perot mit konstantem Platten- 

 abstande praktisch. Es empfiehlt sich, das Licht 

 nach seinem Durchgange durch einen Interferenz- 

 apparat mittels Gitter und passend angebrachtem 

 Spalte in ein Spektruin zu zerlegen. Dann ist 

 es miiglich, fiir jede einzelne Linie Messungen 

 an Interferenzstreifen anzustellen (Fabry und 

 Buisson, Pfund, Eversheim, Priest). 



2d) Theorie der Spektralapparate. Man 

 findet die Theorie der Prismen behandelt in den 

 Artikeln ,,Lichtbrechung" und ,,Licht- 

 dispersion", die Theorie der Gitter in dem 

 Artikel ,,Lichtbeugung" und die Theorie der 

 Interferenzapparate im engeren Sinne im Aiukel 

 Lichtinterferenz-. Es sei daher bier nur die 

 Rede von den Eigenschaften der Spektra, wie 

 sie durch die verschiedenen Apparate entworten 

 werden. Der Kiirze halber soil dies in der Weise 

 gescheheu. daB jede in Frage kommende Eigen- 

 schaft eines Spektrums zuniichst deiimert wird, 

 wie sie sich auf dastatsachliche Spektruin bezieht, 

 dann wird angegeben, wie sie von dem benutzten 

 Instrument? abhiingt. Es wird angenommen, daB 

 nur ein Prisma benutzt werde, ferner. daB man 

 das Konkavgitter nach Rowlands Vorschriften 

 benutzt. Der Einfallswinkel heiBe i, der Brechungs- 

 winkel oder Beugungswinkel r. Genaue Dis- 

 kussionen aller liierhergehorigen Begriffe riihrcn 

 her von Lord Rayleigh, Wadsworth, Schu- 

 ster u. a. Hier sind nur einige Fundamental- 

 begriffe genannt. 



Lineare Ausdehnung des Spektrums. 

 Dieselbc muB bei photographisehen, bolometri- 

 schen usw. Arbeiten oberhall) piner gewissen 

 Grenze liegen. Sie ist der Brennweite der be- 

 nutzten Kaineralinsen oder Spiegel proportional. 

 Totaldispersion == Winkel zwischen zwei 



') Apparate dieser Ail bant u. a. llilger 

 London. 



