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iiber den entweder das zu unti-rsucheiule Spek- 

 truni hinweggefuhrt wird, ocler den man durch 

 das Spektrum durchiiihrt. Start einzelne Ab- 

 lesungen vorzunehmen, wenlen viellach selbst- 

 registeierende Galvanometer zur Anfnahme der 

 Aussehlage benutzt. Photoelektrisclie Zellen und 

 Selenzellen sind bisher noch wenig zur Anfnahme 

 von Spektren benutzt worden. Innerhalb des 

 Ui.Mvichs, in dem ihre Anwendung rnuglich ist 

 (zwischen 2 u etwa und 1000 A) ist die Photo- 

 graphic am meisten als Untersuehungsmethode 







^ 

 VJ 



nach Schumann, bis etwa i 4600 gewohnliche 

 Flatten oder feinkornige Flatten, weiter aufwarts 

 nach verschiedenen Methoden sensibilisierte 

 Flatten. Bei Benutzung des phosphorographi- 

 schen Verfahrens \virdeine vorbelichtete ernpfind- 

 liche Schicht der zu untersuchenden Strahlung 



ausgesetzt und dann in Kontakt mit einer photo- 

 ebracht ' lllc man nachher 



Sind in dem zu untersuchenden Spektrum 

 keine bekannten Wellenlangen enthalteu, so ruuB 

 man entweder aus den Apparatkonstanten die 

 Wellenlangen berechnen oder ein Vergleichs- 

 spektruin aufnehmen. Vielfach wird lu'erzu das 

 Bogenspektrum des Eisens benutzt. Die Be- 

 stiminung der Wellenlangen geschieht alsdann 

 durch ilessung der Winkel zwischen aufeinander 

 t'olgenden Linien bezw. Banden oder durch 

 Jlessung der linearen Abstande mittels besonderer 

 Teilmaschinen bezw. durch Projektion von Auf- 

 nahmen auf eine geeignete Skala. In Gitterauf- 

 nahmen mit Konkavgittern in Rowlandscher 

 Aufstellung interpoliert man linear. In Prismen- 

 spektren benutzt man zur Interpolation die 

 H a r t m an n - C o r n u sche Formel 



. _ . o _ 



(s x )"' 



in der >. die \Vcllenliinge, x die Ablesungen, 

 c, A , s und c; Konstanten bedeuten, die man 

 durch Annaherungsverfahren bestimmt. Zur 

 Auswertung eines Spektrums in Wellenlangen 

 lassen sich auch Interferenzstreifen benutzen, die 

 man im Spektrum erzeugt. Diese Jlethode ist 

 in neuerer Zeit indes wenig benutzt worden. 



Fiir die Beuutzung von Bolometern, Thermo- 

 etementen, Radiometern usw. sei aui den Artikel 

 ..Strahlungsmessung". fur die Benutzung 

 von lichtelektrischen Zellen auf den Artikel 

 ,,Lichtelektrische Erscheinungen", fiu- 

 das photometrisclie und photographisch-photo- 

 metrische Verfahren auf den Artikel ,,Photo- 

 metrie" verwiesen. 



4. Emissionsspektra und Absorptions- 

 spektra.^ Jlan kennt von einer Keihe von 

 1'esten Korpern, Fliissigkeiten und Gasen 

 sowohl Emissions- wie Absorptionsspektra, 

 zum Teil bei derselben Temperatur. In 

 vielen Fallen kennt man nur Emissions- 

 oder nur Absorptionsspektra. Weiter zeigt i 

 sich, daB in den Fallen, in denen man beide i 

 Arten von Spektren kennt, vielfach das Ab- 

 sorptionsspektrum dem Emissionsspektrum 

 im Sinne des Kirchhoffschen Gesetzes (E/. 

 = e;A/) entspricht (vgl. den Artikel ,,Strah- 

 lung"), d. h. also daB fiir jede Wellenlange 



das Yerhaltnis des Emissionsvermogens zum 

 Absorptionsvermogen quantitativ gleich dem 

 Emissionsvermogen des absolut schwarzen 

 Korpers bei derselben Temperatur ist. In 

 anderen Fallen verhalten sich zwar die 

 beiden Spektra so, daB jedem Absorptions- 

 maximum ein Emissionsmaximum ent- 



' spricht, alleiu die Uebereinstimmung liiBt 

 sich nicht quantitativ priifen oder scheint 

 nicht in quantitativem Einklang mit dem 

 Kirchhoffschen Gesetze zu stehen (man 

 vgl. den Artikel ,,Lumineszenz"). In 

 diesem Falle nimmt man entweder an, daB 

 das Kirchhoffsche Gesetz nicht mehr 

 quantitativ gelte, oder man sucht die Ab- 

 weichungen durch Nebenumstande, z. B. 

 Inhomogenitat der Lichtquelle zu erkliiren, 

 die es umnuglich macht, von einer be- 

 stimmten Temperatur im Sinne des Kirch- 

 hoffschen Gesetzes zu sprechen. Kcnnl. 

 man sdilieBlich iiberhaupt kein Absorptions- 

 spektrum, das dem Emissionsspektrum ent- 

 spricht oder umgekehrt, so kann man 

 in manchen Fallen dies erkliiren, inclem man 

 sich darauf bezieht, daB bei niedriger Tempe- 

 ratur der Faktor der Absorption (e;. = Emis- 

 sionsvermogen des schwarzen Korpers) zu 

 klein wird, urn die Emission erkennbar 

 werden zu lassen, oder daB umgekehrt bei 

 hoher Temperatur die Absorption A;, zu klein 

 sei (z. B. bei N). In vielen Fallen kommt 



I man jedoch mit dieser Annahme nicht aus. 



i Es bleibt dann nur iibrig, entweder die 

 Gultigkeit des Kirchhoffschen Gesetzes 

 ganz fallen zu lassen oder anzunehmen, daB das 

 absorbierendeGasnurinbesonderenZustanden 

 ein gegebenes Emissionsspektrum besitzt. 



Immerhin bleibt das Kirchhoffsche 

 Gesetz bisher das einzige brauchbare Prinzip 

 zur Verkniipfung von Emission und Ab- 

 sorption. Audi ist eine allgemein anerkannte 

 Wiaerlegung desselben in einem konkreten 

 Falle noch nicht geliefert worden. Vielmehr 

 haben sich in der letzten Zeit, die Argu- 

 mente zu seinen Gunsten gehauft (vgl. 

 den Artikel ,,Strahlungsumformung"). 

 In Ermangelung eines besseren Prinzips 

 wird man sich daher einstweilen des Kirch- 

 hoffschen Gesetzes bedienen miissen. Durch 

 dasselbe lassen sich viele Erscheinungen an 

 leuchtenden Danipfeu auf alle Falle quali- 

 tativ erklaren. Das gleiche gilt fiir die 

 Absorption. Hier liefert das Kirchhoff- 

 sche Gesetz insbesondere auch die Erklarung 

 der umgekehrten Spektra, d. h. der Ab- 

 sorptionsspektra leuchtender Gase. Berechnet 

 man namlich nach dem Kirchhoffschen 

 Gesetz den Intensitatsverlauf in einem 

 Spektrum, das von einem gliihenden, ein 

 kontimiierlicb.es Spektrum liefernden Korprr 

 und einer davor befindlichen leuchtendi'ii 

 Gasmasse herriihrt, so findet man, daB 



