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Spitzenentladmigen 



Uznn liefern wie mit einem groBen, \venn bei 

 dem kleinen Apparat die Frequenz entsprechend 

 liiilicr gewahlt wird. Einen Xachteil hat aller- 

 diiiirs fiir die Ozongewinnung die durch die 

 Erhuhung der Frequenz ermiiglichte Belastungs- 

 fahigkeit des Apparates: die Ausbeute an Ozon 

 ist nur giinstig bei verhaltnismafiig kleinen 

 Konzentrationen des letzteren, bei hiiherer 

 Konzi'iitration wird die Ausbeute viel schlechter 

 als bei Verwendung kleiner Stromdichte. 



yA) Ozonzerstorende Wirkung der 

 Entladung. Aenderung der Ausbeute 

 mit der Konzentration. Wie schon er- 

 wahnt wurde, setzt sich die chemise-he Wir- 

 kimg der stillen Entladung erster Art aus 

 zwei Einzelwirkungen zusammen, der ozon- 

 bildenden und der zerstorenden. Bleibt man 

 bei dem Beispiel des Ozons. so erkennt man 

 das Vorhandensein der zerstorenden Wir- 

 kung der Entladung, \venn man das zu ozoni- 

 sierende Gas allmahlich mit geringer werden- 

 der Geschwindigkeit am Entladungsherd 

 voriibertreibt. In diesem Fall kann eine 

 irebildete Ozonmolekel durch Auftreffen eines 

 Elektrons \vieder zerstdrt werden. Man er- 

 hiilt zwar bei dem langsameren Gasstrom 

 eine groBere Konzentration des Ozons, da 

 uber manche der schon gebildeten Ozon- 

 molekiile wieder zerl'allen sind, wird die Au<- 

 beute hierbei geringer. Ein Urteil iiber die 

 Gro'Be der ozonzerstorenden Wirkung der 

 stillen Entladung erhalt man durch graphi- 

 sches Auftragen der Ausbeute als Funktion 

 der Konzentration des Ozons. Es zeigt sich, 

 daB die Neigung einer soli-hen Kurve um so 

 groBer wird, je groBer der lenchtende Weg 

 der Entladung im Gase ist; bei positivem 

 Buschel ist diese also bedeutend groBer, 

 als beim kathodischen Glinimlicht. Es ist 

 zwar beim positiven Buschel auch die ozon- 



bildende Wirkung groBer, jedoch wachst die 

 zerstorende Wirkung sehr viel sclu.eller als 

 die erstere. 



In der Figur 8 ist fur eine positive und eine 

 negative Spitze die Xeigung der A c-Kurve 

 angegeben (A Ausbeute, c Konzentration). 

 Fur nicht zu groBe Konzentrationen kann man 

 eine lineare Beziehung zwischen der Ausbeute 

 und der Kmuentration annehmen, so daB 

 A.- = A,, /ir wird. In der Figur 8 bedcutet 

 Met Metallapparat, (il Glasapparat, dAl^imil 

 der innrivn Elektroden, Entladungsraumdickc. 

 Sp Spitzi-, F Fn-quenz. Ilierdurch ist auch das 

 Verhalten der Uzonrdhre hinsichtlich ihrer 

 Ausbeute bei verschiedenen Konzentrationen 

 verstandlich. Die Ausbildung des leuchtenden 

 Ti-ilcs an der negativen Elektrode erstreckt 

 sich hier nur auf einen sehr kleinen Raum, 

 ist also praktisch von der Dicke des Entladungs- 

 raumes unabhangig. Daher zeigen Apparate 

 mit kleiner Dicke des Entladungsraumes zwar 

 kli'iiif Nullausbeuten, da kem langer positiver 

 Biischc] in ihnen vorhnnden ist, aber auch 

 andererseits eine kleine Neigung zur Uzon- 

 zerstorung. so daB man mit solchen Apparaten 

 zu groBeren Konzentrationen mit noch guter 

 Ausbeute gelangen kann. Eine Vermehrung 

 der Dicke des Entladungsraumes hat anderer- 

 seits ein Wachsen des positiven Biischels zui 

 Folge. Damit steigt die Ausbeute fiir geringe 

 Konzentrationen allinahlich an, aber die Xei- 

 gung der A c-Kurve wird jetzt betrachtlich 

 und man bekommt keine gute Ausbeute mehr bei 

 hoherer Konzentration. Erhiihung der Frequenz 

 treibt die Ausbeute fiir kleine Konzentrationen 

 in die Hiihe, vermehrt aber die Kurvenneigung 

 sehr betrachtlich, so daB man fur die praktisch 

 mit der Erhiihung der Freqnenz des Wechsel- 

 stromes nicht zu hoch gehen darf, sondern sich 

 mit 500 Perioden pro Sekunde begniigcn muB. 

 Fiir atmospharische Luft liegen die Verhiiltnisse 

 ahnlich. Die nachfolgende Tabelle enthiilt 

 einige Zusammenstelhingcn der Ausbeuten und 



1000 



500 



i r " w - 



t=t.66F.SW 



Fig. 8. 



