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Sti-ahlnng ( \Varmestrahlung) 



der ausfahrenden Strahlen bildet (,,Aus- 

 strahlungswinkel"). Dieses dritte Gesetz 

 wird ;ils ,,Kosinusgesetz" bezeichnet. Lam- 

 bert erschloB dieses Gesetz aus der Be- 

 obachtung. daB eine leuchtende Kugel 

 (gliihende Eisenkugel, Mond, Sonne) als 

 leuchtende Scheibe von iiberall gleicher 

 Helligkeit, erscheint. Dieses Gesetz gilt streng 

 nur fur absolut d iff us rei'lektierende Korper, 

 nicht aber fiir spiegelnde Metalle. 



1st r in Figur 1 die Verbindungslinie 



Fig. 1. 



zwischen den Elementen f und 95, mit deren 

 Loten sie die Winkel s bezw. a bildet, so ist 

 nach dem bisherigen zunachst die von f auf <p 

 oder umgekehrt gestrahlte Energie pro- 



f. ?. cos s. cos a 

 portional dem Quotienten z 



Dies ist aber noch nicht der vollstandige 

 Ausdruck fiir die gauze auf das bestrahlte 

 Flaehenelement gesandte Strahlungsmenge. 

 Denn es ist die Bestrahlung von <p z. B. ganz 

 verschieden, je nachdem f der Sonne oder 

 dem Monde oder einer anderen Lichtquelle 

 angehort. Man multipliziert darum obigen 

 Quotienten noch mit einem Faktor (J) und 

 erhalt fiir die z. B. auf cp auf f alien de Strah- 

 lungsmenge: 



T f.GJ.COSS.COSO 



m = J.- j- ... (4) 



Man nennt J die ,,Strahlungsintensitat" 

 ilcs k-iichtenden Fliichenelementes f. Analog 

 erhalt man fiir die von <p auf f gestrahlte 

 Gesamtmenge: 



.. f.OJ.COSS.COSO 



m = J'. ra . (5) 



wenn J' die Intensitat von o? ist. 



Dies ist der mathematische Ausdruck 

 fiir das Lambertsche Grundgesetz (der 

 Photometrie). 



Gehoren die Flachenelemente ,,Tempera- 

 turstrahlern" an, so ist die Strahlungs- 

 intensitat J bezw. J' lediglich eine Funktion 

 der Temperatur, der Wellenlange der aus- 

 gesandten Strahlen und der physikalischen 

 Natur der strahleiiden Subs tan z. Die 

 Strahlungsintensitat ist laiit Gleichungen 3 

 und 4 dii'iniert als cine ,,Strahliiiigs- 

 mcnge". Setzt man s = a = und 

 f = <p -.= r == 1, so wird m = J und 

 m' = J', d. h. ,,die Strahlungsintensitat ist 

 diejpnigc Strahlungsmenge , wclche die 

 Flacheneinheil normal auf die in der Ent- 

 1'priiung Eins bpfindliclic zur Strahlcn- 

 rirlitung scnkrechtp Klacheneinheit strahlt". 



Als Emission E;.T eines Korpers mit der 

 Obcrflache F bezeichnet man die von der 

 ganzen Oberfliiche F bei der absoluten 

 Temperatur T fiir die Welle A in der Zeit- 

 einheit einseitij; seiner ganzen Umgebung 

 zugestrahlte Energie. Ist die Strahlungs- 

 intensitat nach alien Kichtungen dieselbe, 

 d. h. ist das Kosinusgesetz erfiillt, so ist die 

 Emission fiii die Flacheneinheit: 



E;. T = ,-rJ,T (6) 



welches wir sclilechtweg als das Emissions- 

 vermogen einer diffus strahleiiden Ober- 

 flache bezeichnen wollen. 



Als Gesamtstrahlung werde die gesamte 

 Emission der Flacheneinheit fiir alle Wellen 

 bezeichnet und ausgedriickt durch das 

 Zeichen: 



= n,l' J,d/ 



E = / 



Gewohnlich gibt man das Emissions- 

 vermogen oder die gesamte Emission fur 

 den besonderen Fall an, daB die Flachen- 

 einheit eines Korpers von der absolutei! 

 Temperatur 1 ( 272 C) einseitig gegen 

 eine Hiille von der Temperatur absolut 

 ( 273 C) strahlt. Das im absoluten Malie 

 i gemessene Emissionsvermogen werde als 

 ! das ,,absolute Emissionsvermogen" be- 

 zeichnet. 



Da man den MeBapparat nicht auf die 

 absolute Nulltemperatur bringen kann, so 

 ist das absolute Emissionsvermogen eines 

 Korpers auch nicht direkt zu bestimmen. 

 Wohl aber erhalt man seine GroBe aus der 

 Strahlungsmessung bei beliebiger Tempe- 

 ratur, wenn man das Gesetz kennt, nach dem 

 sich das Emissionsvermogen mit der Tern- 

 peratur andert. 



5. Das Kirchhoffsche Gesetz von der 

 Emission und Absorption. Der absolut 

 schwarze Korper. Die Gesetze der Tem- 

 peraturstrahlung sind vpllkommen bestimmt, 

 wenn man die Abhangigkeit des Emissions- 

 vermogens eines jeden Temperaturstrahlers 

 von der Wellenlange und der Temperatur 

 kennt. Bei der groBen Zahl der in 

 Betracht kommenden Substanzen ware diese 

 Aufgabe kaum losbar, wenn nicht Gesetz- 

 maBigkeiten aufgefunden worden waren, 

 welche die verschiedensten Strahlungskorper 

 umfassen und so die groBe Mannigfaltigkeit 

 der Korperwelt allgemeineren Prinzipien 

 unterordneten. Das oberste dieser allum- 

 fassenden Gesetze ist das Kirchhoffsche 

 i ,,Gesetz von der Absorption und 

 Emission des Lichtes" (1859), bemmdert 

 wegen der wichtigen Folgerungen, welche 

 Kirchhoff daraus in bezug auf die physika- 

 lische Beschaffenheit der Sonne und der 

 Fixsterne zog und inbpzug auf seine strah- 

 lungstheoretische Bedeutung. 



Schon vor Kirchhoff hatte man auf 



