Strahluns; ( Warmestrjililung) 



peratur T und fiir die AVellenlange A (Spek- 

 tralbezirk dA) das Emissionsvermogen SAT. 

 Die Flammc 1 habe die Temperatur t und in 

 bezug auf die gleiche Welle 1 das Emissions- 

 vermogen E;.t, das Reflexionsvermogen E;.t, 

 das Absorptionsvermogen R;. t und das 

 Durchlassigkeitsvermogen D ;. t . 



Nach dem Kirchhoffschen Gesetz gilt 

 fur die temperaturstrahlende Flamme jeden- 

 falls: 



[EA-A;.S,] f , . . (a) 



wenn unter S/t die schwarze Strahlung bei 

 der Flammentemperatur t verstanden wird. 

 Andererseits erhalt die Stelle dA erstens in- 

 folge der Eigenstrahlung von 1 die Energie 

 E/.t und auBerdem die Menge S/.-r.D;. t also 

 im ganzen: 



E;. t + S;. T I;.t 



oder da wir stets den gleichen Bezirk be- 

 trachten wollen. so konnen wir den Index A 

 fortlassen und erhalten: 



E t + S T D t 



Damit die Stelle bei dA ebenso hell ist 

 wie in dem Falle, wo die Flamme 1 gar nicht 

 da ware, muB diese GroBe gleich sein ST; 

 damit die ,,Linie" bei dA verschwindet, muB 

 also gelten: 



E t + S T D t = S T 



welche Bedingung infolge der Beziehung (a) 

 wird : 



AS t + S T D t = ST. 

 Da stets: 



At + B t + D t = 1 

 so erhalt man: 



S T =A t S,+ S T (l-A t -B t ), 

 d. h. 



ST = ST At (ST St ) Rt Sx 

 Diese Bediugung wird erfiillt, falls 



BJSS-0 1 



ist, d. h. sobald T = t und R, = ist. 

 Unser Resultat lautet also: Nur wenn die 

 Flamme 1 und der umkehrende schwarze 

 Korpers L die gleiche Temperatur haben 

 und das Reflexionsvermogen der Flamme 

 gleich Null ist, verschwindet die Spektral- 

 linie der Flamme auf dem kontinuierliehen 

 Spektrum des schwarzen Korpers. 



Ist der schwarze Korper holier tempe- 

 riert als die Flamme, so crschrint die Linie 

 dunkel auf hellera Grunde (.,1'mkehning der 

 Spektrallinie"), ist aber die Klaimnr hiilirr 

 tciiiperiert, so hebt sich die Linie hell voin 

 Spektrum ab. Diese Folgening gilt nicht 

 mehr, \venn die das Linienspcklniin cinit- 

 tierende Quclle nicht zur reinen TiMiiperalur- 

 straliliuig gelicirt, da dann auf sie das Kirch- 

 liol'lsdic (icsct/, nicht mehr angewendet 

 werdi'ii darl'. ln\vie\veit aber die Emissions- 

 linicn der Suniienkorona ilir l-jitstelicn 

 der reinen Temperaturstrahlung ve 



daruber fehlt uns jedes Urteil. Aus der 

 Existenz der Fraunhoferschen Linien im 

 Sonnenspektrum auf die Temperatur des 

 Sonnenkerns zu schlieBen, ist also mindestens 

 gewagt. 



Falls das Liniensprektum eine Folge der 

 Temperaturstrahlung ist, mussen bei glei- 

 cher Temperatur des innkehrenden schwar- 

 zen Korpers und der Strahlungsquelle gleich- 

 zeitig alle Linien im Spektrum verschwinden, 

 wiihrend bei der Lumineszenzstrahlung die 

 eiiie Linie verschwunden sein, eine andere 

 sich hell, eine dritte sich dunkel abheben 

 kann. Aber auch in manchen Fallen von 

 Lumineszenz ist ein weitgehender Parallelis- 

 mus zwischen der Lumineszenz- und der 

 Temperatustrahlung zu erwarten und 7,11 

 konstatieren. So ist bei den Lumineszenzer- 

 scheiiiungeii in GeiBlerschen Rohren, bei 

 der Funken- und Bogenentladung, bei denen 

 die Erregung der Schwingungeu von elek- 

 trischen Vorgangen abhangt und nicht von 

 rein thermischen Bedingungen, beobachtet 

 worclen, daB haufig die relative Intensitat 

 der kurzwelligen Strahlung gegeniiber der- 

 jeniuen der langwelligen mit der Starke der 

 der Erregung zunimmt analog wie bei der 

 Temperaturstrahlung mit steigender Tem- 

 peratur. Hier wird nach Pringsheim 

 ebenfalls eine Beziehung zwischen EA, AA 

 uuil S;. bestehen konnen, aber von der Form: 



(10) 



wo jetzt die Temperatur T der Strahlungs- 

 quelle eine andere ist als diejenige T' des 

 schwarzen Korpers. Von reiner Temperatur- 

 strahlung kann hierbei keine Rede sein, da 

 diese erheischt, daB T' == T ist. E. Prings- 

 heim definiert die Temperatur T' des 

 schwarzen Korpers, fiir welche die Beziehung 

 ... in bezug auf einen Strahlungskb'rper 

 gilt, als dessen ,,spezifische Temperatur". 

 Die Differenz zwischen der spezilischen und 

 der wahreu Temperatur des Strahlers gibt 

 dann also ein MaB fiir die GroBe der Abwei- 

 chuiii: der betret'fenden Strahlung vom 

 Kirchhoffschen Gesetz bezw. von der 

 wahren, t li e r in i s < h bestimmten 

 Temperaturstrahlung. Bei Lichtquellen, 

 bei denen es nicht moglieh ist, eine be- 

 stimmte Temperatur des strahlenden Kor- 

 pers thennisch i'cstxustelleii, ist es gegen- 

 standslos, von der Giiltigkeit des Kirch- 

 hoffschen Gesetzes und von Temperatur- 

 strahlung zu s|Tcrhen. Demnach sind hier- 

 narh die Krseheinungen der Fluoreszenz und 

 Phosphoreszenz und die Woodschen Reso- 

 nanzspektra der Case von jeder Gesetz- 

 maliigkeit ausgenomnien und tatsiichlich 

 ist bei diesen Vorgangen keine Spur einer 

 Analnifie mil der schwarzen Strahlung be- 

 obaclitet worden. 



