Struhlung- (Warmestrahlung) 



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die Drahte des Le Chatelierschen Thermo - 

 elementes eingei'iihrt werden, clessen Lot- 

 stelle E sich im Strahlimgsrauin nahe der 

 Querwancl befindet. Die Diaphragmen a, 

 b, c und d tragen PorzellanrShrchen, und 

 diese enthalten die Drahte des Elements. 



9. Energieverteilung im Spektrum des 

 schwarzen Korpers. Erst durcli die Kon- 

 struktion des elektrisch gegliihten schwarzen 

 Korpers konntcn die schwierigen Messnngen 

 im Spektrum der schwarzen Strahlung durch- 

 "el'iihrt. werden. da diese eine moglichste 



Fig. 5 a. 



SIT 



Das Innere des Strahlungsrohres ist 

 mittels einer Mischung aus Chrom-Nickel- 

 und Kobaltoxyd geschwarzt. Diese Schwar- 

 zung halt selbst Temperaturen fiber 1500 C 

 stand. 



Die iibrigen Ueberstiilprohre sollen das 

 Strahlungsrohi vor zu groBem Warmever- 

 lust schiitzen. 



Aus der Gleichheit der Helligkeit im 

 Innern des strahlenden Hohlraums folgt, 

 daB die aus diesem Hohlraum kommende 

 Strahlung tatsachlich die , ,sch war ze" Strah- 

 lung von der Temperatur darstellt, welche 

 das Thermoelement anzeigt. 



Auch die Versuche mit diesem schwarzen 

 Korper lehrten, daB das Stefan-Boltz- 

 maiinsche Gesetz bis zu den hochsten 

 Temperaturen (1900 abs.) streng giiltig ist, 

 bis zu welchen der elektrisch gegluhte Korper 

 geheizt werden konnte, ohne daB das Strah- 

 lungsrohr weich wurde und sich durchbog. 



Ueber die numerische Bestimmung der 

 Strahhingskonstanten a in absolutem 

 vgl. den Artikel ,,Strahlungsmessun 



Konstanz der Temperatur des strahlenden 

 Korpers erheischen. Zur Erzeugung des Spek- 

 trums benutzten Lummer-Pringsheim ein 

 Spiegelspektrometer mit vorztiglichem FluB- 

 spatprisma. Als Strahlungsempfanger ein 

 Lummer - Kurlbaum'sches Linearbolo- 

 meter, welches wie das Bolometer ebenfalLs 

 mit Platinmohr iiberzogen war. 



Um die storenden Absorptionen des 

 Wasserdampt'es und der Kohlensaure auf 

 ein Minimum zu reduzieren, war das ganze 

 Spektrobolometer in einen Glaskasten ein- 

 gebaut, clessen Luft von beiden Gasen 

 mijglichst befreit wurde. Die kleinen schral- 

 t'ierten Flachen in den Emissionskurven 

 (Fig. 6) lassen erkennen, inwieweit das Ziel 

 erreicht wurde. In gewohnlicher Luft 

 reichen diese schral'l'ierten Flaohen sehr viel 

 weiter herab. Die im prismatischen Spektrum 

 erhaltenen Emissionskurven sind auf das 

 Normalspektrum reduziert (vgl. den Artikel 

 ,,Strahlungsmessung"). In Fi^nr_(J ist 

 eine Versuchsreihe in (lestalt von Kurven 

 wiedergegeben, welche clirekt erkennen lassen, 



