Strahlung (WarmestrahlmiL;) 



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gebracht, die ahnlich gebaut 1st wie ihre 

 Spektralgleichung i'iir den schwarzen Korper. 

 Spater ist es Aschkinass gelungen auf 

 theoretischem Wege nicht nur die Platin- 

 gesetze herzuleiten, sondern die auf die Ge- 

 samtstrahlnng und die maxiniale Strahlung 

 beziiglichen Gesetze des Platins a Is giiltig auch 

 tiir alle aiuleren Metalle hinzustellen. 



Aschkinass geht aus von der Form des 

 Kirchhoffscheii Gesetzes i'iir die undurch- 

 liissigen Substanzen (Formel 3 3): 

 [ 100 K/. c 



-loo b; - 



wo das Reflexionsvermogen R;. in Prozenten 

 zu nehmen ist und folgert, daB wegen der 

 Einfaeliheit der Platingesetze auch R;. in 

 einfurher Beziehung zur Wellenlange / und 

 zur Temperatur T stehen miisse. Tatsiidi- 

 lich liei'ert die Maxwellsche Theorie cine 

 solch einfache Beziehung i'iir die Metalle 

 zwischen dem Reflexionsvermogen, der 

 Wellenlange und der Leitfahigkeit und es 

 ist inzwischen Hagen und Rubens ge- 

 lungen, den Giiltigkeitsbereich dieser Be- 

 ziehung festzustellen. Beschriinkt man sich 

 auf Wellen iiber 4 /, so kann man setzen: 



100 R;. = 36,5l/ 



(19) 



wenn man hier w den spezil'ischen Wider- 

 stand des betreffenden Metalls bei der- 

 jenigen Temperatur setzt, bei welcher man 

 R/ kennen will. 



Setzt man diesen Wertin die obige Kirch- 

 bo i'fscheu Gleichung ein, so erhalt man: 



E;. = 0,365 l/^ S;. 



(20) 



wo fiir w natiirlich der spezit'ische Wider- 

 stand bei T abs. zu setzen und i'iir S/ die 

 Plaiicksche Spektralgleichung (18) einzu- 

 setzen ist. 



I'm die Beziehung zwischen A m ax und T 

 zu erhalten, braucht man nur dE/dA == 

 zu bilden, wobei w und T Konstante sind. 

 Fiir Platin erhalt man dann: 



5,477 



wo C die eine Konstante der Planckscheii 

 Spektralgleichung ist und nach den Lum- 

 mer-Pringsheimschen Versuchen den Wert 

 c == 14600 besitzt. Also wird: 



- T 14600 

 = 5,477 = 



\\ahrend \vir fiir Platin den Wert / m T = 

 :!<>:!0 beobachtet haben. Diese gute Ueber- 

 einstimmung ist insofern iiberraschend, als 

 ja bei den Beobachtungen der Wert von 

 Amax zwischen 3,2 /i. und 1,4 n sich ver- 

 schob, also innerhalb eiues Wellenlangen- 



gebietes, fiir welches die Hagen-Rubens- 

 sche Beziehung (19) gar nicht gilt. 



Aber die Theorie liefert noch mehr. Unter 

 der Annahme, daB fiir die Abhangigkeit des 

 spezit'ischen Widerstandes eines Metalles 

 die einfache Beziehung gilt: 



T 



W = W "-273 



wo w bezw. w den Widerstand bei T" alis. 

 bezw. C bedeuten, ergeben sich ferner die 

 folgenden Gesetze: 



E = 



.10~ 2 l'w 



= TEuU = C.4,936. 



E max = C . 1,334 . 10-- 3 | w7. T 6 



= C . 0,0221hv T.A 3 ' 5 (e'' T 



1) 



welche in Uebereinstiminung mit den Platin- 

 resultaten von Lummer-Pringsheiin aus- 

 sagen, daB die Gesamtstrahlung* eines be- 

 liebigen Metalles proportional zur fiint'ten 

 Potenz der absoluten Temperatur nur die 

 maxiniale Strahlung zur sechsten Potenz 

 der absoluten Temperatur fortschreitet. 

 Aber auch die geinaB der abgeleiteten Spek- 

 tralgleichung I'iir 1'httin berechneten Energie- 

 kurven stimmen recht befriedigend mit den 

 von uns beobachteten iiberein. 



Es scheint also der Theorie eine weit- 

 iranriidere Bedeutung und ein groBerer 

 Giiltigkeitsbereich zuzukommen, als man 

 nach den von ihr gemachten Hypothesen er- 

 \varten sollte. Das ist insofern wichtig, als 

 es bisher nicht gelungen ist, die Strahlungs- 

 gesetze der anderen Metalle, zumal der in 

 den modernen Gliihlampen gliihenden Me- 

 talle zu ermitteln. Auch diese diirften sich 

 iu erster Annaherung wie Platin verhalten 1 ), 

 wenigstfiis was die Gesamtstrahlung und die 

 maximal* 1 Strahlung anlangt. Selbst- 

 redend haben die. experimentell gefundenen 

 Platingesetze nur innerhalb des beobachteten 

 Temperatur- und Wellenlangenbereiches 

 strenge Giiltigkeit. Ist es doch ausge- 

 schlossen, daB die Gesamtstrahlung von 

 Platin bis zu beliebig hohen Temperaturen 

 proportional zur fiint'ten Potenz fortschreiten 

 kann, da, sonst von einer gewissen Tempe- 

 ratur an Platin j>ro Flacheneinheit mehr 

 strahlen wiirde als der schwarze Korper. 

 Hieraus erhellt auch, daB den theoretisch ab- 

 geleiteten Gesetzen keine allgemeine Giiltig- 

 keit zukommen kann. 



12. Oekonomie der Lichtquellen. Ziele 

 der Leuchttechnik. Aus dem Kirclilm 1 'f- 

 schen Gesetze t'olgt, daB der absolut scli\v;irzi' 

 Korper fiir jede Wellenlange mehr strahlt 

 als ein nichtschwarzer Temperaturstrahler 



J ) IliiTt'iir spri-clu-n vom Verfasser angestrlltr, 

 aber noch nicht publizierte Versuc-he. 



