Straliluni: I Will-most rahlimi:> 



tcleicher Temperatur. Hieraus folgt der | 

 widitige Satz: Mil keiner, aiif reiner 

 Te 111 p era t urstrahlung beruhenden 

 Lichtquelle kann man eine gro'Bere; 

 llelligkeit erzielen, als init dem j 

 srli warzen Kiirper gleicher Tempe- 

 ratur. Gleiehwohl 1st dieser noch sehr ; 

 unokonomisch, da er bei jeder Temperatur 

 (vgl. die Energiekurven in Fig. 6), den 

 griifiten Teil der Energie im unsicht baren 

 Gebiet des Spektrums ausstrahlt uud diese 

 fur das Auge unnutzer Ballast ist. 



Da die Energie fur die Wellenlange Null 

 notwendig ebenfalls zu Null herabsinken 

 muB, so zielen alle Energiekurven alle nach 

 dem Nullpunkt des gewahlten Koordinaten- 

 systems. 



Als MaB der gesamten Energie bei einer 

 Temperatur wollen wir diejenige Flache be- 

 trachten, die zwischen der zu dieser Tem- 

 peratur gehb'rigen Energiekurve und der 

 Abszissenaehse gelegen ist. Demnach wird 

 man als ^IaB der Lichtoekonomie im 

 physikalischen Sinne das Verhaltnis der 

 beiden Teile jeder Flache betrachten durfen, 

 in welche diese durch die gestrichelte Verti- 

 kallinie bei 0,8 n zerlegt wird. welche das 

 sichtbare von dem unsichtbaren Gebiet 

 trennt. Denkt man sich die samtlichen 

 Kurven bis zum Nullpunkt verlangert, so ; 

 erkennt man, daB die unsichtbare Energie- 

 flache bei Temperaturen der hellen Rotglut, 

 die sichtbare Energieflache um das lOOOfache 

 und bei den hochsten erreichten Tempera- 

 turen immer noch um das lOOfache iiber- 

 wiegt. Diesen enormen Energieverlust bei 

 Bemitzung des schwarzen Korpers als Licht- 

 (|i\elle kann man nur dadurch verkleinern, 

 daft man statt des schwarzen Korpers einen 

 Stuff strahlen liiBt, bei dem das Verhaltnis 

 der ,,Lichtfliiche" zur ,,Warmeflache" giin- 

 stiger ist, oder anders ausgedriickt, welcher 

 im Vergleieh zum Licht weniger Warme 

 aussendet. 



In dieser Beziehung ist schon 1'latin 

 giinstiger als der schwarze Korper gleicher 

 Tfinperatur. Fiir Platin und alle Metalle 

 gilt, wie oben erwiihnt, die Beziehung: 

 [Ei = (l R/.)S;.]-r 



Da alle Metalle im Unsichtbaren ein 

 groBeres Reflexionsverniogen R/ besitzen 

 als im Sichtbaren, also ,,selektiv" sind, wie 

 man sagt, so senden sie rclativ zum schwa i /m 

 Kurper inehr Lichtstrahlen als Warme- 

 strahlen aus und liefern okonomischere 

 Lichtquellen. Aber auch die lletalle sind, 

 wie die Energiekurven vom Platin (Fig. 8) 

 beweisen, noch weit entfernt von dem 

 Ideal eines Lichtstrahlers. Als solchen wollen 

 wir denjenigen Temperaturstrahler deli- 

 nieren, welcher nur Lichtstrahlen und gar 

 koine Warmestrahlen aussendet. 



Das erste Ziel der Leuchttechnik 



ist also folgendennafien zu formulieren: Die 

 leuchtende Substanz soil nur Licht- 

 strahlen und gar keine Warme- 

 strahlen aussenden oder in anderen 

 Worten, sie soil alle Lichtstrahlen 

 absorbieren und alle Warmestrahlen 

 vollkommen spiegeln oder hindurch- 

 lassen. 



Fiir eine ideale Leuchtsubstanz niuB also 

 im sichtbaren Spektralgebiet R;. = O und im 

 unsichtbaren Gebiet R;. = 1 sein. 



Es ist eine noch offene Frage, wodurch 

 die verschiedene Oekonomie der modernen 

 iletallfadenlampen bedingt ist, ob durch 

 die verschiedene selektive Emission oder 

 durch die verschieden hohe Temperatur des 

 Gliiht'adens. Nach der AschkinaBschen 

 Theorie ist der Einl'luB der selektiven Re- 

 flexion bezw. Emission ausgeschlossen. Wohl 

 aber geniigt eine geringe Verschiedenlieit 

 in der Gliihtemperatur, um die Oekonomie 

 um ein Bedeutendes zu veriindern. I'm 

 dies einzusehen, mussen wir eriirtern, wie 

 sich die Lichtstrahlung mit der Tempertaur 

 iindert. Zuvor sei noch auf die Ursachc t'iir 

 die Oekonomie des Auerstrumpfes hinge- 

 wiesen, welcher bestenfalls die Temperatur 

 der Heiztlainme annehmen kann. DaB wir es 

 auch bei ihm mit einemTemperaturstrahlerzu 

 tun haben, geht aus den Versuchen St. 

 Johns (1895) hervor, welcher fand, daB die 

 Substanz des Auerstrumpfes, im gleirh- 

 temperierten Hohkaum erhitzt, sich in 

 bezug auf die Helligkeit von diesem nicht 

 abhebt. 



S> him die Messungen von Nernst und 

 Bus c- zeigten, daB der Auerstrumpf stark 

 selektiv strahlt. Ueber die merkwiirdigen 

 Strahlungseigenschaften dieses Leucht- 

 materials gabeu aber erst die Untersuchungen 

 von Rubens AufschluB. Seine interessanten 

 Resultate sind in der folgenden Tabelle 



enthalten, in welcher die Emissions- 

 vermogen des Auerstrumpfes mit deneu des 



