xi ii I Strahlungserregung 



1091, 1911) und G. S. Fulcher (Phys. Auge zu fassen. Erstm> - dies ist der 

 '/.\~c\\r. 13, 224, 1912) bestatigten, dadurch gewohnlicheFall kann das stofiende Kanal- 

 zustande, daB die positiven Strahlen durch strahlenteilcheri mit so groBer Geschwin- 

 ihrc'ii Zusammenstofi mit Gasteilchen auf digkeit die fiir lonisieruug empfindliche 

 ihrein \Vege oszillatorische Energie in ihren Stelle des gestoBenen Atoms trel'fen. und so 

 Serient'requenzen aus ihrer kinetischen rasch \vieder verlassen, daB der groBere Teil 

 Energie schafl'en und darnach ausstrahlen. der Masse des gestoBenen Atoms ruing 

 LaBt man namlich die Kanalstrahlen eines liegen bleibt, wie bei dem StoB eines Ka- 

 ersten Gases in einem zweiten Gas verlaufen, thodenstrahls. In diesem Fall wircl dann die 

 so erhalt man nur die bewegte Intensitat von dem gestoBenen Atom emittierte Serien- 

 der Serienlinien des ersten Gases an den linie relativ zur Achse der Kanalstrahlen 

 Kanalstrahlen. ebensowenig einen Doppler-Effekt zeigen, 



Wie insbesondere filr den Wasserstoff wie im Fall des Stofies der Kathodenstrahlen. 

 auBer Zweifel gestellt wurde, vermag die Es ist aber zweitens auch mit der Moglichkeit 

 bewegte Intensitat erst oberhalb eines be- zu reehnen und, daB bei groBerer Masse und 

 stimmten Schwellenwertes der Geschwindig- kleinerer Geschwindigkeit des Kanalstrahlen- 

 keit der Kanalstrahlen aufzutreten. Dieser teilchens durch den StoB die gauze Masse 

 Schwellenwert ist fiir groBere Wellenlangen des gestoBenen Atoms in Mitleidenschaft 

 einer und derselben Serie kleiner als fur gezogen wird und unter gleichzeitiger loni- 

 kleinere Wellenlangen; er ist umgekehrt sierung und Lichterreguug von Seite des 

 proportional der Quadratwurzel aus der stoBenden Kanalstrahls in dessen Geschwin- 

 Wellenlange. Dieses Auftreten eines digkeitsaehse BewegungsgroBe iibernimmt 

 Schwellenwertes laBt sich mit der Planck- und danach unter Lichtemissipn mit mehr 

 schen Lichtquantenhypothese in Zusammen- oder minder groBer Geschwindigkeit weiter- 

 hang bringen (J. Stark, Phys. Ztschr. ' laut't. In diesem Falle wird die emittierte 

 7, 251, 1906; 8, 913, 1907; 9, 767, 1908; 13, Serienlinie, wenn die Kanalstrahlen in der 

 532, 1912).; T. Royds, Phil. Mag. 18, 895, Sehlinie auf den Beobachter zulaufen, bei 

 1909). kleiner Dispersion als ruhend oder kaum 



Kommen in den Kanalstrahlen neben verbreitert erscheinen, bei groBer Dispersion 

 einwertigen auch noch zwei- oder gar drei- wird sie indes nach der kurzwelligen Seite 

 wertige Atomionen vor, so zeigt die bewegte zu verbreitert erscheinen. Die Intensitat 

 Intensitat der zwei- und unter Umstanden in dieser einseitigen Verbreiterung ist eine 

 auch diejenige der einwertigen Linien zwei bewegte Intensitat neuer Art; ihr Triiger 

 Maxima. Diese Erscheinung laBt sich besitzt zwar ebenfalls Geschwindigkeit, indes 

 zwanglos aus dem Gleichgewicht zwischen entstamnit Lichtenergie nicht der kinetischen 

 folgenden Vorgangen erkliiren: Verwandlung Energie des eigenenTragers.sonderntlerjenigen 

 drei- bezw. zweiwertiger Atomionen in zwei- des stoBenden Kanalstrahlenteilehens. Zum 

 bezw. einwertige durch Anlagerung negativer Zweck der Unterscheidung mag man die- 

 Elektronen, Verwandlung ein- bezw/ zwei- jenige bewegte Intensitat von Serienlinien, 

 wertiger lonen in zwei- bezw. dreiwertige welche an den Kanalstrahlen selbst durch 

 durch StoBionisierung; es konnen namlich die StoB aus ihrer eigenen Energie erzeugt wird, 

 lonen, indem sie den Kathodenfall mit einem ,,selbstbewegt", die neue Art von Intensitat, 

 positivenLadungsquantum, mit zwei oder drei welche an einem durch StoB bewegten Atom- 

 durchlaufen, in "dem ,,ein-, zwei- oder drei- ion aus der fremder kinetischer Energie 

 wertigen Intervall" Geschwindigkeit an- geschaffen wird, ,,fremdbewegt" nennen. 

 nehmen und dann auf ihrein Weg hinter Es sind erst in neuester Zeit an Linien von 

 der Kathode in lonen anderer Wertigkeit Aluminium Beobachtungen gemacht worden, 

 iibergehen. Diese Erscheinungen wurden welche sich in vorstehemlem Sinne einer 

 znerst fiir den Fall des Heliums eiiigehend I'rcmdbewegten Intensitat di'iitcn lassen 

 studiert (J. Stark, A. Fischer und II. (,I. Stark, Ann. d. Phys., 1913). 

 Kirschbaum, Ann. d. Phys. 40, 499, 1913) AuBer der Erregung ruhender Serien- 

 und dann bei einer Keihe anderer Elemente linien in einem von Kanalstrahlen dnrch- 

 (Al, Hg, 0, S, N, Ar, Cl, C, B) wieder gefunden laufenen Gas kennen wir noch einen anderen 

 (J. Stark, G. Wendt, R. Kiinzer, H. ] Fall, in welchem ruhende Serienlinien durch 

 Kirschbaum, Ann. d. Phys. 1913). 'den StoB von Kanalstrahlen zur Emission 



Die Emission der ruh'enden Serien- gebracht werden. Fallen namlich Kanal- 

 linien in den Kanalstrahlen koinint strahlen auf die 1'esten Salze gewisser Metalle, 

 dadurch zustande, daB durch den StoB der vor allem der Alkalien und alkalischen Erden, 

 Kanalstrahlen ein neutrales Atom durch so erscheinen in der unmittelbar an ihnen 

 lonisierung in ein positives Ion verwandelt liegenden Gasschicht von 0,1 bis 5 mm Dicke 

 mid gleiehzeitig zur Emission ruheiuler die ruhenden Serienlinien des Metalls. Zwei 

 Serienlinien veranlaBt wird. Es sind in Erscheinungen sind hierbei bemerkenswert. 

 dicNi'in Falle zwei extreme Falle ins Erstcns wird namlich diese Serienemissiou 



