Strahl ungsmessung 



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trum, sondern die Welleiilangenbezirke will- 

 kiirlich auseinandergezogen oder zusammen- 

 gedriingt. Dies beeinfluBt die an der jedes- 

 maligen Stelle gemessene Intensitat ebenso 



schwarz ist, die Messung der nnbekannten 

 Temperatur &. Die Messung ist jedoeh 11111- 

 standlieh, denn es wird einer der beschrieben 

 tliermischen MeBapparate voraiiMjcsrtzl, 

 I'rnirr muB die Messung entweder eine 

 quantitative sein, oder sie muB auf einen 

 Vergleichskorper bekannter Temperatur be- 

 zogen werden. 



4b) Pj'rometrie. Die Messnngon w- 

 stalten sich einfacher, wenn wir kurze Wellen- 

 liingen betrachten, welche in das optische 

 Gebiet fallen. Dann konnen wir wieder den 

 thermischen MeBapparat dnrch einen opti- 

 schen MeBapparat, z. B. durch ein Spektral- 

 photometer ersetzen. Die einfachste Methode 

 ist folgende: Ans Gleichung 1 folgt rein 

 rechnerisch Gleichung 5': 



J, c / 1 1 



- 



wie die Absorption des Prismas. Die gemes- 

 senen Intensitaten miissen also wegen Dis- 

 persion und Absorption korrigiert werden. 

 Eine groBe Fehlerquelle liegt ferner in dem 

 diff us liber dem Spektrum gelagerten Licht. 

 Ebenso ist wegen der Breite des Spaltes 

 und des Bolometerstreifens auf unendlich 

 schmale Breite zu rednzieren, um schlieBlieh 

 die wahren Intensitatsverhiiltnisse im Spek- 

 trum angeben zu konnen. Sind diese bekannt. 

 so zeigt in Figur 9 das Fliichenstiick, welches 

 von der Kurve und der Abszissenachse be- 

 grenzt ist, die Gesamtstrahlung an. Mit 

 Hilfe des Stefan-Bo It zmannschen Ge- 

 setzes ist dann auch die Strahlung innerhalb 

 eines schmalen Wellenlangenbezirkes ihrem 

 quantitativen Betrage nach bekannt. 



Die aus derartigen Versuchen und der 

 Theorie von W. Wien und M. Planck ab- 

 geleiteten Strahlungsgesetze seien hier kurz 

 erwahnt, da wir sie zu Teinperatnrmessungen 

 benutzen wollen. 



Danach konnen wir eine beliebig hohe, 

 unbekannte Temperatur &^ messen, indem 

 wir die zugehorige Strahlungsintcnsitat J t 

 und die zu einer bekannten Temperatur & 2 

 gehijrige Intensitat J, messen, und zwar inner- 

 halb eines eng begrenzten Wellenlangen- 

 gebietes. Ein fiir solche Zwecke konstruierter 

 Apparat heiBt ein optisches Pyrometer. 

 Ein Beispiel hierfiir ist dasjenige vonWanner, 

 welches im wesentlichen ein Konigsches 

 Spektralphotometer darstellt. Ein optisches 

 Pyrometer kann, indem man stets von der- 

 selben Temperatur ausgeht, so geeicht wer- 

 den, daB man nnmittelbar ohne Eechnung 

 die unbekannte hohere Temperatur an einer 

 Skala abliest. 



Ein sehr einfaches photometrisches Prin- 

 zip wird in dem optischen Pyrometer von 

 Holborn und Kurlbaum benutzt, s. 

 Figur 10. 



D, 



Gl. 1) Jx, fl = S=., 5 / e |i 



Gl 2) /, & = C 

 Gl. 3) J max . = C 2 # 5 



;. = 00 

 Gl. 4) / J.cU = o# 4 



Gleichung 1 gibt das Energieverteilungs- 

 gesetz, J/./idl bedeutet die Intensitat fib- 

 em enges Spektralgebiet von der Wellen- 

 langenbreite dA, da es nach der Figur das 

 Produkt aus der Ordinate J und dem unend- 

 lich kleinen Stuck d). der Abszissenachse ist. 

 J hat den Index i, &, da es nur filr eine be- 

 stimmte Wellenliinge und Temperatur gilt. 

 Jede der Gleichungen gestattet, unter der 

 Voraussetzung, daB der strahlende Korper 



Als Photometer dient ein Fernrohr, 

 dessen Objektivlinse L! hinter der Oeffnung 

 des Diaphragmas D ein Bild der gluhenden 

 Flache erzeugt, deren Temperatur zu messen 



