Strahlungsmessung 



ist. Hinter clem Diaphrasma bel'indet sich 

 cler Kohlebiigel einer kleinen Gliihlampe, die 

 in der Figur um 90 gedreht dargestellt ist. 

 I lurch die Linse L 2 mit dein vorgesteckten 

 roten Glase G, welches einen movliehst engen 

 Spektralbezirk durchlassen soil, wird das 

 Bild der leiichtenden Flache betrachtet, 

 von welcher sich der Kohlebiigel zunachst 

 schwarz abhebt. 



AVird der Faden der Gliihlampe durch 

 den Strom erhitzt, und erreicht die Hcllig- 

 keit seiner roten Strahlen diejenige der ZIP 

 inesscnden Flache, so yerschwindet der Biigel 

 vollstandig, wahrend sich seine durch Warnie- 

 ableitung gekiihlten Schenkel noch von der 

 leiichtenden Flache abheben. 



Diese photometrische Anordnung ist sehr 

 empt'indlich, weil sie die Bedingung erfiillt. 

 daB die Grenzkanten der zu vergleichenden 

 hellen Fliichen vollkommen verschwinden. 

 In der Tat ist man bei richtiger Einstelhmg 

 nicht imstande, den Ort des Kohlebugels an- 

 zugeben. Es macht den Eindruck, als liise 

 sich der Biigel in einer feurigen Fliissickeit 

 a uf. wahrend die kalteren Schenkel noch auf 

 die Stelle hinwiesen. auf welche die Autmerk- 

 samkeit zu lenken ist. Um die Stromstarke 

 der Gliihlampe stetig andern zu konnen, 

 bringt man in dem Kreise einen Regulier- 

 widerstand W an, z. B. ein Konstantanband 

 mit Gleitkontakt, auBerdem ist ein Strom- 

 messer S notig. 



Hier wird also von der Gleichheit der 

 Intensitat des roten Lichtes auf die Gleieh- 

 heit der Temperatur geschlossen. Es sei 

 betont, daB die Entfernung des zu unter- 

 suchenden Korpers vom Fernrohr keinen 

 EinfluB auf die Helligkeit des Bildes. sondern 

 niir auf die GriiLie des Ililde- aiisiibt. Kin 

 solches Pyrometer wird geeicht, indein es 

 auf einen schwarzen Korper bekannter 

 Teni])eratur eingestellt und zugleich am 

 Amperemeter die Sia'rke des Lampeii- 

 stromes abgelesen wird. Danacli gehiirt v.\\ 

 jeder Temperatur eine am Amperemeter :m- 

 gezeigte Stromstarke, so daB das Ampere- 

 meter statt der Stromstarkenskala direki eine 

 Teniperaturskala erhalten kann. An der 

 Teniperaturskala kann dann die unbekannte 

 Temperatur anderer schwarzer Kiirper. auf 

 welche das optische Pyrometer eiiiL'e.-iellt 

 wird, abgelesen werden. Uebersteini die /u 

 messende Helligkeit diejenige der (lluli- 

 lampe, so wird eine Lichtschwachung P vor 

 dem Objektiv angebraclit. welche aiis xei 

 Prismen besteht. an cleren llypnieiiii-eii- 

 1'liichen zweimaliiie Reflexion stattt'indet. 

 Setzt man in Gleichung 5 fur das Yerhaltn 

 der Intensitaten Jj/Jj die Stiirke der I.H IM- 

 schwachung ein, so erhiilt man t'iir jede 

 Temperatur & 2 der alten TemperaturskaJa 

 eine netie Temperatur $,, welche die mit der 

 Lichtschwachung semessene Temperatur dar- 



stellt. Es kann also einfach eine neue fiir die 

 Lichtschwachung geltende Teniperaturskala 

 am Amperemeter angebracht werden. 



In dieser Weise lassen sich die in 

 der Technik vorkommenden Temperaturen 

 schnell und zwar sehr genau messen, da die 

 Helligkeit einer leiichtenden Flache mit 

 einer sehr hohen Potenz der Temperatur fort- 

 schreitet. Theoretisch ist das MeBbereich 

 fiir hohe Temperaturen unbegrenzt, da eine 

 beliebig starke Lichtschwachung angewandt 

 werden kann. Es wird nur vorausgesetzt, 

 daB die Wien-Plancksche Formel fiir 

 beliebig hohe Temperaturen gilt und daB 

 der strahlende Korper schwarz ist. Ist der 

 Korper nicht schwarz. so gibt das optische 

 Pyrometer ebenso wie die Messung der 

 Gesamtstrahlung nicht die wahre Tempe- 

 ratur, sondern die schwarze Temperatur an. 



Hierbei kann aber der Fall eintreten, 

 da LI die schwarze Temperatur fiir verschie- 

 dene Wellenlangen verschieden ausfallt. Es 

 ist also fiir die schwarze Temperatur die 

 jedesmalige Wellenlange, zu welcher sie 

 gehoren soil, mitanzugeben, da das Emissions- 

 vermogen fiir verschiedene Wellenlangen 

 sehr verschieden sein kann. Ein charakte- 

 ristisches Beispiel hierfiir ist der Auerstrumpf 

 des Gasgliihlichts, namentlich aber auch fiir 

 die Abhangigkeit des Emissionsvermogens 

 von der Temperatur. 



Gleichung 2) l max . & = C,, C, = 2940 

 oder das Wiensche Verschiebungsgesetz 

 konmit fiir technische Temperaturmessungen 

 nicht in Betracht. }. max . bedeutet diejenige 

 AVellenlange, in welcher die Intensitat das 

 ilaximum erreicht. Die Bestimmuiig dieses 

 Maximums setztalsosorgfaltige, z. B.spektral- 

 bolometrische Messungen zu beiden Seiten 

 des Maximums voraus, die Methode eignet 

 sich daher nur fiir wissenschaftliche Unter- 

 suchungen. 



Das gleiche gilt fiir Gleichung 3) J,,,r,x. 



C.j(9 3 , worin JHK.X. die Intensitat des 

 Maximums verschiedener Isothermeii be- 



deutet. Gleichuim- 4) 



stellt 



. 



das Stefan-Boltzmannsche Gesetz dar, 

 welches der Integration von Gleichung 1 

 enlspricht, Gleic'hung 4 gehiirt also unter 

 die i " .miistrahlung. 



4C) Sonnenstrahlung. Unter den 

 i;emachten einschrankenden Voraussetzungen 

 kann die Temperatur eines beliebig fernen 

 Weltkorpers, z. B. der Sonne oder der Ge- 

 stirne ebenso wie die Temperatur eines auf 

 der Erde befindlichen gliihenden Korpers 

 gemessen werden. 



Bei Benutzung von Gleichung 5 erhalten 

 wir mit einem optischen Pyrometer fiir die 

 Temperatur der Sonne 6060 abs. und zwar 

 fiir verschiedene Wellenlaiii;en im sichtbaren 



