StraMungsumforinimgen 



1. Gebiet normaler Dispersion, d. li. /". weir vein 

 alien MI entfernt. Dann ist die Absorption sehr 

 klein, x 2 gegen n 2 und IT' gegen r 2 J 2 UQ bezw. 

 g'i gegen '/.- /-i, 2 zii vernachlassigen, und es folgt 

 aus Gleichung 3a) die durch die Ert'ahrung 

 gut bestiitigte N e u m a n n - K e 1 1 e 1 e r sche 

 Dispersiiinslin mel (vgl. den Artikel ,,Licht- 

 disp_ersion" Gleichung 5) S. 270 und 10) 

 S. 273 sowie den Artikel ,,Inf rarof). Durch 

 Bereehnung der Konstanten in Spezialfallen 

 zeigt sich, dafi fiir viele Substanzen die Eigen- 

 scliwingungen >.\\ teils im Infraroten (/.h>l^), 

 teils im Ultravioletten (l\ } < 0,3 u) liegen und 



e 

 daB das charakteristische Verhiiltnis von - fiir 



die ersteren im allgemeinen mehr als 1000 ma] 

 so klein als fiir die letzteren ist: hieraus zog 

 Druile den wichtigen SchluB, daB erstere 

 von Elektronen (s. d.), letztere von lonen. die 

 materielle Ma fie enthalten, herriihren. Setzt 



man ferner in Gleichung 3a) a = --, so folgt 



o 



n 2 1 = 



mil wachsendem i p 'ab. mit wachsendem p, d. h. 

 wacnsender Zentren dichte zu. Dieser Verlauf 

 entspricht schmalen, scharfen Absorptionslinien, 



woraus sich leiclit 



n 2 1 _ g 

 ^T2~3(V- i -i 



ergibt, die wichtige in vielen Fallen gut bestatigte 

 Lor enz-Lo rent z sche Formel, die aus- 



sagt, daB der Quotient ., fiir einc bestimmtc 



Substanz und einen bestimmten \Vert von r 

 der Dichte p der Substanz proportional sein 

 muB: fiir a = folgt die weit weniger gut be- 

 statigte Beziehung, daB n 2 1 bei konstantem r 

 proportional e ist. 



2. Gebiet anomaler Dispersion: a) scluvaehe 



Absorption xl. d. h. / 1. Durch Ver- 



' <i' 



nachlassigiing dcs Binflusses entfernterer Ab- 

 sorptionsgebiete ergibt sich aus Gleichung 3) 



mit a = 



n =n 



or 



6a) 



5b) 



wo n den im Absorptionsgebiet als konstant an- 

 genommenen Brechungsquotienten lu-deutet, der 

 in dem betrachteten llncirh i lm ; herrschen 

 wiirde, wenn die Hesniiiiturc'ii der Kigent'requcn/. 

 o nicht vorhanden wiircn. Gleichung 5b) stellt 

 eine zu r (bezw. A ) syinmcii i-, !.,. Knive dar 



(vgl. Kig. 1), die an der Stelle ?? = -$ 



V 



aut' deji halben Wert sinkt und fiir r a r 



lien-its praktisch verschwindend kli'in ist. ,Mit 

 wachsenden Werten von r', d. h. wa 

 ,,Reibungskoeffizienten" g und 

 \la--e m verbreitert sich die Absorptionskurve /.. 



her .Ma \inialwert von x namlich x,,, Meiln 

 nach Voraussetzungi miner klein gegenl und nimmt 



n=n 



wie er, wenigstens qualitativ. in den D-Linien 

 des Xa-Danipfes oder den Absorptionslinien des 

 leuehtenden Wasserstoffs beobachtet wird. Tat- 

 sachlich besitzt der beobachtete Dampf endliche 

 Schichtdicke, so daB die experimented L'nter- 

 suchung ilie Kurve des Absorptionsvermijgens 



A = l ~ = 1 e-***i 



Jo 



(vgl. Gleichung 1) liefert. Mit Beriicksichti- 

 gung der Variation von x (Gleichung ob) 

 folgt deshalb, daB sich die Spektrallinien mit 

 wachsender Dampfung r', aber auch bei kon- 

 stantem i'' mit wachsender Schichtdicke 1 und 

 wachsender Zentrendk-hte 91 verbreitem miissen, 

 was tatsiichlich an Gasen vielfach beobachtet 

 wird (vgl. den Artikel ,,Spektroskopie"). 

 Der Gang der Funktion v. im einzelnen ist 

 bisher noch nicht geniigend genau untersucht) 

 dagegen ilerjenige von n mit Gleichung 5a, 

 in guter Uebereinstimmung gefunden worden 

 (durch Untersuchung an den Natrium- und 

 Wasserstofflinien). In einzelnen Fallen ergab 

 sich nur ein geringer Bmchteil aller vorhandenen 

 Mulekiile als an der Absorption beteiligt. ( Uj 

 in Gasen die Zahl der gewohnlichen Zusammen- 

 stofie zur liererlinung der Lor ent zschen ,,Stii- 

 rungen" ausreicht, ist noch nicht entschieden; 

 in festen und fliissigen Kiirpern scheint es nach 

 J. Koenigsberger nicht der Fall zu sein. 



b) Starke, sogenannte metallische Absorp- 

 tioii. Ilier folgt aus den allgemeinen Gleichungen 

 3) und 4) ein in bezug auf r und 1\\ un- 

 symmetrischer Verlauf von n und v., auch bei 

 Beschrankung aut eine Zentrenart. Speziell 

 der Extinktionskoeffizient fallt langsamer nach 

 kleineren als nach griiBeren Wellenlangen ab, 

 sein Maximum ist ein wenig gegen ih verschoben. 

 In der Nahe von AH kann x-Werte, die grofier als 

 1 sind, annehmen, so daB das Licht schon in 

 Schichtdicken von der GriiBe einer \Velleidange 

 stark absorbiert wird, wie man es bei Motallen, 

 stark absorbierenden Fliissigkeiten (Farbstoff- 

 losungen), bei festen Farbstntien und bei etlichen 

 IM i tallen im Ultrarot (vgl. den Artikel ,,Licht- 

 reflexion" und ,,Infrarot" unter Reststrahlen) 

 bi'uliacntet (vgl. Fig. 2, die nach Goldhammer 

 die Oispersion, Absorption und Reflexion einer 

 idealen stark absorbierenden Substanz, bei 

 ma Niger Diirnpfung darstellt). Exakte experi- 

 mentelle Messungen (von Pfliiger, Wood u. a.) 

 des Verlaufs von n und x erstrecken sich bisher 

 nnr auf Absorptimi-geliiete, in denen sich 

 Eigenschwingungen iiberlagern. Infolge- 



