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dessen ist die Zahl dcr aus den Messungen yon 

 n und x abzuleitenden Konstanten (3 fiir jede 

 Resonanzstelle : p, v' und r a ) zu groB, als daB 

 das vorliegende Versuchsmaterial ein sicheres 

 Urteil iiber die Giiltigkeit der allgemeinen 

 Formeln 3) und 4) erlaubte. 

 2b) Absorption in 

 elektrisch leitenden 

 Korpern. In Substanzen, 

 die die Elektrizitat leiten, 

 ergibt sich bereits aut' 

 Grund der reinen Maxwell- 

 schen Lichttheorie Ab- 

 sorption des Lichtes: die 

 periodisch wechselnde elek- 

 trische Kraft der Lichtwelle 

 rut't in dem galvanisch 

 leitenden Korper periodisch 

 wechselnde Strome hervor, 

 und die dadurch erzeugte 

 Joulesche Warme be- 

 deutet einen aquivalenten 

 Energieverlust der auf- 

 fallenden Lichtwelle. So 

 geht deren geordnete Ener- 

 gie offenbar in nnge- 

 ordnete Molekularenergie 

 iiber. In der Elektronen- 

 theorie der Metalle wirkt die periodisch 

 wechselnde elektrische Kraft der Lichtwelle 

 anf die zwischen den Metallatomen frei be- 

 weglichen Elektronen: diese iibertragen clurch 

 die Zusammenstofie mit den Metallatomen 

 den letzteren einen Teil ihrer so gewonnenen 

 Bewegungsenergie, und dadurch erhoht sich 

 die Temperatur des Metalles auf Kosten der 

 Energie der hindurchgehenden Lichtwi-lle. 



Thcnretisch auBert sirh dieser KinfluB der 

 l.riilaiiigkeit darin, daB an Stelle der reellen 

 Dielektrizitatskonstante f, die bei Isolatoren 

 gleich dem Quadrat des Brechungsquotienten fiir 

 lange Wellen ist 



E = n- 6a) 



(vgl. den Art. ,,Lichtdispersion" S. 273 

 und ,,Strahlende Aetherenergie"), die ima- 

 giniire GroBe 



6b) 



auftritt, die analog Gleichung 6a) 

 = (n ix)- 



gesetzt wird. Hierbei ist a die nach abspluten 

 elektrostatischem MaB geniessene spezifische 

 elektrische Leitfahigkeit. So wird 



Aenderung mit der Temperatur quantitativ 

 berechnen konnten (vgl. den Artikel ,,Licht- 

 reflexion" S. :-!:V. 



Fiir kurzere Wellen jedoch, bereits fiir 

 i = 4 //, ergaben sich Abweichungen zwi- 



n 2 x 2 = und nx = o = o . 



7) 



Die so gewonnenen Formeln haben sich 

 glanzend im Gebiet der ultraroten Wellen 

 an Metallen bestatigt, indem Hagen und 

 Rubens aus rein optischen Messungen mit 

 Wellen, deren Lange > 10 JLI war, die elek- 

 trische Leitfahigkeit vieler Metalle und ihre 



Fig. 2. 



schen Theorie und Experiment. In der Tat 

 ist im Sichtbaren an Metallen haufig 



n* < a -7 und -/. > n 



beobachtet worden, so daB e (nach Gleichung 7) 

 negativ wiirde (Niiheres vgl. in dem Artikel 

 ,,Lichtreflexion"z.B.dieTabelleaufS.354, 

 wo k an Stelle des hier benutzten y. ge- 

 schrieben ist). Diese Widerspruche hisen 

 sich, wenn man annimmt, daB die den elektri- 

 schen Strom transportierenden freien Elek- 

 tronen infolge ihrer tragen Masse schnell 

 wechselnden Krat'ten (den Lichtschwin- 

 uiiimcn) einen Tragheitswiderstand entgegen- 

 setzen, so daB die Leitfahigkeit der Metalle 

 fiir Wechselstronu', deren Periods von der 

 GroBe der Lichtschwingungen ist, auBer- 

 ordentlich vermindert ist gegeniiber ihrer 

 Leitfiihitrkeit fiir stationaren Strom, also 

 ebent'alls eine Funktion der Periocle dieser 

 Scliwingungen wird (Drude). 



Per einiachste Ansatz fiir die X-Komponente 

 der Bewegungsgleichung einer Art solcher freien 

 Elektronen ist: 



d " \" i] v 



/-.- ,-,* 



m j <r ~f~ ff eli\ 

 d t- d t 



die sich von der Gleichung 2) der erzwungenen 

 Schwingung gebundener Elektronen wesentlich 

 nur durch Fehlen der ,,quasielastischen" Kiatt 

 f.x unterscheidet, g hat hier die Bedeutung 

 des reziproken Wertes einer Art ,,Beweglich- 



keit" v des Elektrons (g = ). die niir der 



Leitfahigkeit a durch die Gleichung a = \V e \ 

 verknilpf t ist. Hie liurcht'iihrung dcr Reclinunsr 



