Strahlungsumformungen 



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diesen zur Fluoreszenz anregt. direkt 

 die von Planck behandelte Eigenstrahlung 

 der resonierenden Molekiile, wenigstens in 

 dem einfachsten Fall, daB das Fluoreszenz- 

 licht inir die gleiche Spektrallinie enthalt 

 wie das erregende Licht. Im allgemeinen 

 treten jedoch im Fluoreszenzlicht auch von 

 Gasen eine gewaltige Zahl anderer Linien auf, 

 die mit der erregenden anscheinend in gesetz- 

 inaBigeni Zusammenhange stehen und das 

 sogenannte ,,Resonanzspektrum" bilden. 



Bei der Fluoreszenz und Phosphoreszenz 

 <s. dort und vgl. den Artikel ..Lumineszenz") 

 fester und i'llissiger Korper ist derFarbunt er- 

 schied zwischen erregendein, cl. h. absorbier- 

 tem, und ausgestrahltem Licht gerade das Cha- 

 rakteristische: einige der wenigen allgemeinen 

 GesetzmaBigkeiten dieser Erscheinungen ist 

 die sogenannte ,,Stokessche Regel", nach 

 weleher der Bereich und das Maximum des 

 Fluoreszenzlichtes im Gebiete grb'Berer 

 Wellenlange als das erregende Licht liegen. 

 Eeine Resonanz geniigt jedenfalls zur Er- 

 kliirung nicht. Auch die von Lommel auf- 

 gestellte Theorie, daB die ausgesandten 

 Farben als ,,0berschwingungen" der reso- 

 nierenden Teilchen anzusehen seien. ist nicht 

 als mit der Erfahrung im Einklang zu be- 

 trachten. da diese Theorie Absorption an 

 bestimmten Stellen im Ultrarot (,,Grund- 

 schwingung") verlangt, an denen tatsachlich 

 keine vorhanclen ist. DerGedankean Koppe- 

 lungen verschiedener resonanzfahiger Zentren 

 liegt nahe, ist aber theoretisch bisher nicht 

 durchgefuhrt worden. Wahrscheinlich spielt 

 sowohl bei der Fluoreszenz wie bei der 

 Phosphoreszenz der ..lichtelektrische Effekt" 

 eine groBe Rolle (s. dort und vgl. den Artikel 

 ,. Lumineszenz" S. 517 und unten S. 819), 

 indem durch das Licht Elektronen aus den 

 Molekiilen bezw. Atomen ausgelijst werden. 

 Die Riickkehr dieser Elektronen zum Atom 

 soil nach den Vorstellungen von E. Wiede- 

 mann, Lenard, Voigt, Stark u. a. 

 Veranlassung zu Schwingungen anderer Elek- 

 tronen und zur Lichtaussendung sein. Im 

 Falle der Fluoreszenz findet diese Riickkehr 

 des lichtelektrisch ausgelosten Elektrons 

 momentan statt, im Falle der Phosphores- 

 zenz mehr oder weniger langsam, und die 

 Geschwindigkeit der Riickkehr kann durch 

 Temperaturerhiihung oder Bestrahlung mit 

 ultrarotem Licht wesentlich beschleunigt 

 werden. Die Stokessche Regel (s. obeii) 

 ergibt sich freilich aus den genannten Vor- 

 stellungen nicht ohne weiteres; zu deren Er- 

 klanmg hat Einstein die sogenannte Quan- 

 tenhypothese herangezogen, von dergelegent- 

 lich der lichtelektrischen und photochemi- 

 schen Prozesse zu sprechen sein wird (s. 

 unten S. 819). 



Als eine Art Fluoreszenz ist auch ein 

 Teil der sekimdaren Rontgenstrahlen anzu- 



sehen, die bcim Aut'treffen primiirer Rontgen- 

 strahlen auf einen beliebigen materiellen 

 Korper entstehen (Naheres vgl. in dem Artikel 

 ,,E6ntgenstrahlen"). 



3d) Zerstreuung an kleinen Metall- 

 teilchen. Wesentlich komplizierter liegen 

 die Verhaltnisse, wenn die kleinen, das Licht 

 abbeugenden Teilchen elektrische Leitfahig- 

 keit besitzen, wie es z. B. bei zerstaubten 

 Metallschicliten oder kolloidalcn Metall- 

 losungen der Fall ist. Die urspriingliche 

 Ansicht, daB derartige Substanzen auch 

 optisch als vollkommene Leiter der Elektri- 

 zitat anzusehen seien, ist entsprechend den 

 obigen elektronentheoretischen Betrach- 

 tungen (s. unter 2b) unhaltbar: infolge der 

 Triigheit der Elektronen ist die ,,Metall- 

 k'itfahigkeit" gegeniiber Schwingungen von 

 der Periode der Lichtwellen wesentlicli 

 kleiner als gegeniiber einem stationaren 



! Strom (Pockels s. o. S. 813). Infolge- 

 dessen ist die auf unendlich guter Leit- 

 fiihigkeit der kleinen Metallkugeln ba- 

 sierende Thorn so nsche Theorie im Gebiet 

 tier Lichtwellen nicht anwendbar. Da ferner 

 die Strahlungsdampfuug der elektrischen 

 EigenschwingungenleitenderKugelnsehrgroB 

 und infolgedessen die Resonanz unscharf 

 ist (vgl. den Artikel ..Sc liwingu ngen. Er- 

 zwungene Schwingungen") im Gegen- 

 satz zu den von Plane kuntersuchten Teilchen 

 mit intramolekularer Resonanz so sind die 



I an kolloidalcn Liisungen von Ag, Au oder Pt 

 oder an feinen Metallniederschlagen von 

 Na, K oder Li im durchgehenden und reflek- 

 tierten bezw. zerstreuten Licht beobachteten 

 selektiven Farbungen (Wood, Kossono- 

 goff) nicht durch ,,optische Resonanz" zu 

 erklaren; [noch weniger iibrigens die an 

 Schmetterlingsfliigeln und anderen kleinen 

 dielektrischen Teilchen beobachteten und 

 bisweilen derartig gedeuteten Farbungen, da 



j hier die mitschwingenden Gebilde noch 

 grofier und die Schwingungen selbst ent- 

 sprechend noch starker gedampft sind. Da- 

 gegen ist imGebiet langerelektromagnetischer 

 Wellen, wo den Metallen ihre groBe Leit- 

 fiihigkeit zukommt. und an Resonatoren. 

 deren Querdimensionen klein gegen die 

 Wellenlange sind, tatsachlich Resonanz be- 

 obachtet worden -- von Garbasso u. a. 

 mit elektrischen Wellen, von Rubens und 

 Nichols mit ultraroten Wellen (von 23,7 /u, 

 Lange) (vgl. die Artikel ,,Schwingungen. 

 El e k t r i s c h e S c h wi n g u n g e n" und ,.I n f r a - 

 rot")]. Unter der Annahme sehr kleiner Me- 

 tallteilchen lassen sich die Beobaclitungen von 

 Ehrenhaft sowie die von Kirchner und 

 Zsigmondy (an eintrocknender Gelatine, die 

 kolloidales Gold enthielt) aus der Rayleigh- 

 schen Theorie der Zerstreuunii (s. obeii) 

 ungezwungen ableiten (J. C. Maxwell- 

 Garnett). Allgemein ist das Problem der 



Handworterbuch der Naturwissenschat'ten. Band IX. 



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