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Striimiingsstrume und EJektrophorese 



verschiebt. Es mii6te dann das Phanomen 

 ebenso wie die innere Keibung von 



der Natur der festen Wand unabhangig 

 sein, vorausgesetzt nur, daB vollstandige 

 Benetzung eintritt. Diese Unabhangigkeit 

 ist aber, wie wir spater sehen werden, nicht 

 vorhanden. Ferner bietet es Schwierigkeit 

 eiuzusehen, wie zwei gleichartige Schichten 

 derselben Flussigkeit eine Potentialdifferenz 

 gegeneinander zeigen sollen; das aus der 

 obigen Gleicluing zu berechnende e diiri'te 

 jedcnt'alls nicht die Potentialdifferenz zwi- 

 schen dem festen und dein fliissigen Stuff sein. 

 Eine zweite, eine Kontrolle ermb'glichende 

 Methode zur Bestiminung von liat 

 sich bisher nicht angebeu lassen. Mac-lit 

 man aber ad hoc die Annahme, daB die der 

 Wand anhaftende Flussigkeitsschiehl gegen 

 die iibrige verandert sei, so wird es zweifel- 

 haft, ob man als Dielektrizitatskonstante 

 dieser Schicht die gewolinliehe der Flussigkeit 

 einfiihren dart. 



Lamb hat die Theorie durchgefiihrt 

 nnter der Annahme, daB durch Elektro- 

 phorese die Flussigkeit nicht gegen eine 

 festhaftende Wandschicht, sondern gegen 

 den festen Stoff selbst verschoben wird. 

 Es sind liber den daun einznfiilirenden 

 Koeffizienten der auBeren Reibnng nur 

 willkiirliche Aimahnien moglieh. Eine 

 definitive Entscheidung der Frage ist noch 

 niclit erfolgt. 



4. Ueber den Ladungssinn bei der Be- 

 riihrung von Nichtleitern. Das bisher 

 Besproehene gilt unabhangig von dem Sinn 

 der Ladung, welche die Flussigkeit gegen 

 den festen Stoff annimmt. Wir haben aber 

 beieits gesehen, daB sic sowolil positiv als 

 negativ sein kann. Das hier auftretende 

 Problem ist das allgemeine der Beriihrungs- 

 elektrizitat: die Elektrizitatserregung bei 

 der Beriihrung differenter Stoffe mit andert'ii 

 chemischen oder physikalischen Eigcn- 

 sehaften der Stoffe zu verkniipfen, urn so 

 iiber den Sinn der entstehenden Ladungen 

 eine Vorhersage ma.chen zn kininen. Das 

 iiber den Ladungssinn eines Stnt'l'es gegen 

 einen anderen einpirisdi Gefmuleiie hatte 

 man in den sogenannten Spannungsreiheu 

 zusammengefaBt, ohne daB damns eine 

 Beziehung zu andcrcn Kigenschat'teii hervor- 

 getreten wiire. Ein Krl'olg in dieser Jiichtnng 

 zeigte sich erst, als aus den Spannungsreihen 

 die Dielektrika aiisgesondert und die l-'.lel<- 

 trolyte gegeneinander und Jlel;dle in Be- 

 riihrung mit Elektrolyten betrachlet \v\irden. 

 Das Ergebnis war die osmotische Theorie des 

 Galvanismns. 



Die Phanomene der Kleklroplmrese mid 

 der Striimimgsstrome sind bei leitemlrn 

 und nichtleitenden Fliissigkeiten und festen 

 Stol'fen zu erlialten. Es ist zu erwarten, 

 daB auc-h hier Beziehungen, welche ilcn 



Ladungssinn ergeben, elier hervortreten 

 werden, wenn man Leiter und Dielektrika 

 gesondert priift und die Beobachtung, daB 

 die in Betracht kommenden Erscheiiuingen 

 um so deutlicher hervortreten, je schlechter 

 leitende Stoffe verwendet werden, fordert 

 dazu auf, hier die Dielektrika in den Vorder- 

 grund zu riieken. J label erga-b sich als das 

 Ladungsgesetz der Dielektrika der von 

 Coehn 1898 aufgestellte Satz: Stoffe 

 von hb'herer Dielektrizitatskonstante 

 laden sich positiv bei der Rerunning 

 mit Stoffen von niederer Dielektri- 

 zitatskonstante. Der Satz konnte in 

 weitem Umfange gerade an der Erscheinung 

 der Elektrophorese gepriift werden. In 

 einer Kapillare aus Glas laden sich alle Stoffe, 

 deren Dielektrizitatskonstante grb'Ber ist als 

 die des Glases (etwa 5,2), positiv und zeigen 

 Kataphorese, die mit kleinerer Dielektrizitats- 

 konstante negativ und zeigen Anaphorese. 

 Entsprechendes ergeben Diaphragmen aus 

 anderen nichtleitenden Stoffen und ebenso 

 die Wanderung nichtleitender Pulver in 

 dielektrischen Fliissigkeiten. 



Eine spatere Untersuchung von Coehn 

 und Kaydt zeigte, daB das Gesetz auch 

 quantitative Giiltigkeit besitzt. Fiihrt man 

 nainlich die Flussigkeit durch Elektro- 

 phorese in einer Kapillare aufwarts bis zu 

 dem oben (S. 840) charakterisierten sta- 

 tioniireu Zustande, so ist der hydrostatische 

 Druck gleich der elektrischen Triebkraft. 

 L T m fur den hydrostatischen Druck der 

 Flussigkeit einfach die Steighohe setzen zu 

 konnen, wird die Beobachtungskapillare 

 immer mit derselben Flussigkeit beschickt 

 und durch ein mit Quecksilber gefiilltes 

 U-Kohr von der eigentlichen Untersuchungs- 

 kapillare getrennt, welche die zu priifende 

 Flussigkeit und an den Enden die Elektroden 

 enthalt. Die Steighohen fiir verschiedene 

 Fliissigkeiten sind dann proportional der 

 Differenz der Dielektrizitatskonstanten der 

 sich beriihrenden Stoffe, hier also der Fliissig- 

 keiten und des Glases. Der oben als Ladungs- 

 geselz fiir Dielektrika bezeichnete Satz 

 erl'ahrt demnach die Erganzung : Die 

 Ladiingsdichte der elektrischen Grenz- 

 schichten an der Beruhrungsflache zweier 

 Dielektrika ist proportional der Differenz 

 der Dielektrizitatskonstanten der sich be- 

 riihrenden Stoffe. Umgekehrt hat man 

 so in der Messung der Steighohen durch 

 Elektrophorese eine neue ilethode zur Er- 

 initllnng der Dielektrizitatskonstanten von 

 Fliissigkeiten. 



5. EinfluB von Elektrolyten. Es ist 

 vorausziischen, daB die (lurch die Dielektri- 

 /.itatskonstanten der sich beriihienden Stoffe 

 liedingten Erscheimmgcn eine Aeudernng 

 erl'ahreu werden, wenn sich den dielektri- 

 schen Eigenschaften galvanische Leitfahigkeit 





