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Transfonnatoren 



magnetischen Fliisse durch Primar- und 

 Sekundarspule so verschieden, daB es sich 

 empfiehlt, iiberhaupt nicht mit clem FluB 

 <& zu rechnen, sondern statt dessen die 

 Selbstinduktionskoeffizienten L[ und L 2 

 und den gegenseitigen Induktionskoefiizien- 

 ten M zur Berechnung der induzierten Span- 

 nungen zu benutzen (s. S. 1273). 



Den einfachsten Fall haben wir, wenn der 

 Sekundarkreis offen ist; dann ist die Sekun- 

 darspannung gleich der induzierten E.MK., 

 und diese ist nach Gleichung (3) gleich dem 

 Koeffizienten M der gegenseitigen Induktion, 

 multipliziert mit der Aenderungsgeschwin- 

 digkeit des Primarstromes: 



(10) E 2 = -M-^ 1 . 



Der Verlauf des Primarstromes ist ge- 

 nau so, als wenn die Sekundarspule nicht 

 vorhanden ware; er ist in dem oberen Teile 

 von Figur 23 graphisch dargestellt: Wah- 

 rend der Unterbrecher geschlossen ist, steigt 

 der Primarstrom an, und zwar nicht momen- 



Pnmarstr 



Fig. 23. 



tan, sondern wegen der Selbstinduktion Lj 

 allmahlich, nach einem Exponentialgesetz: 

 (11) .1 = Eo/r^l-e-'/T), 



nahert sich also dem durch das Ohmsche r 

 Gesetz bestimmten stationaren Werte E /rj 

 asymptotisch (vgl. den Artikel ,,Wechsel- 

 strome"). Der Anstieg erfolgt um so 

 schneller, je kleiner die Zeitkonstante 



T = l des Primarkreises, also je kleiner 



die Selbstinduktion L! und je groBer der "Wi- 

 derstand r, ist. Weil der Onterbrecher nur 

 rinr kurze Zeit geschlossen ist, erreichi HIT 

 Primarstrom nicht den vollen stationaren 

 Wert Eo/rj, sondern stets nur einen Bruch- 

 teil davon, der um so kleiner ist, je kiir/.iT 

 die SchlieBungazeit r l ist. 



Oeffnet dann der Unterbrecher den 

 Primiirkreis, so miiBte bei einem ideal arbei- 

 tenden Unterbrecher der Primarstrom mo- 

 inentan aul'horen. Das ist aber in Wirk- 

 lichkeit uiimciglich, weil claim die Aende- 



i mi: liu liiili^kri! ' ilr l'i imiirstroiin's 



uni'iidlich groB wiirde und somit wegen der 

 Selbstinduktion Lj der Primarspule eine un- 



endlich groBe Spannungsdifferenz L l -j, 1 



an den Enden der Primarspule auftreten 

 wiirde. In AVirklichkeit gleicht sich diese 

 Spannung iiber die Kontakte des Unter- 

 brechers, die in diesem, unmittelbar auf die 

 Oeffnung folgenden Augenblick erst ganz 

 wenig voneinander entfernt sind, durch einen 

 Funken oder Lichtbogen (Oeffnungs- 

 f u n k e n) aus und schafft so eine Briicke, 

 durch die der Primarstrom weiter flieBen 

 kann. So kommt es, daB der Primar- 

 strom in einer endlichen Zeit auf Null 

 abnimmt; iiber das Gesetz der Abnahme. 

 das durch den Funken bestimmt ist, haben 

 wir keine Kenntnis. 



Aus diesem Verlauf des Primarstromes 



ergibt sich in einfachster Weise die Sekundar- 

 spannung nach Gleichung (10) als pro- 

 portional seiner Aenderungsgescnwindigkeit, 

 d. h. der Tangente cles Neigungswinkels der 

 Stromkurve in Figur 23 gegen die Abszissen- 

 achse. Ihren Verlauf zeigt der untere Teil 

 der Figur 23; als charakteristisch ist hervor- 

 zuheben: Die beim SchlieBen des Primar- 

 kreises induzierte ,,SchlieBungsspannung" 

 ist der ,,0effnungsspannung" entgegengesetzt 

 gerichtet und sehr viel kleiner als diese, weil 

 die Aenclerung des Primarstromes beim Oeff- 

 nen sehr viel schneller erfolgt als beim 

 SchlieBen; dafiir dauertdie SchlieBungsspan- 

 nung langere Zeit an als die Oeffnungsspan- 

 nung; die von dem negativen und positiven 

 Kurventeilmitder Abszissenachseeingeschlos- 

 senen Flachen sind inhaltsgleich. Praktisch 

 spielt nur die Oeffnungsspannuiig eine Rolle. 

 Sie ist cet. par. proportional dem Koeffizien- 

 ten M der gegenseitigen Induktion zwischen 

 Primar- und Sekundarspule. Induktions- 

 apparaten fiir medizinische Zwecke gibt 

 man vielfach, um die Sekundarspannung 

 regulieren zu konnen, ein veranderliches M, 

 indem man die Sekundarspule langs der 

 Primarspule auf einem Schlitten verschiebbar 

 anordnet. Bei anderen Apparaten wircl eine 

 Kegulierung clurch Einschieben eines Kupfer- 

 rohres zwischen Primar- und Sekundar- 

 wickelung oder zwischen Primarwickelung 

 und Eisenkern erreicht; die in diesem Rohr 

 induzierten Strcime schwachen das Jlagnet- 

 feld und verringern so die Sekundarspannung, 

 und zwar um so mehr, je weiter das Kupfer- 

 rohr eingeschoben ist, 



Die Spannung an der Primarspule ist, 

 solange der Ohmsche Spannungsabfall zu 

 vernachliissigen ist (d. i. zu Beginn der 

 SchlieBungsperiode, solange der Primar- 

 strom geradlinig ansteigt, sowie wiihrend der 

 ganzen Oeffnungsperiode) annahernd 



