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AVarmeelektrische Erschei 1 1 1 1 1 m -i i 



Der weiche Stall! ist dabei thermoelektrisch 

 positiv. (1. h. an der heiBen Lotstelle flieBt der 

 Strom voin liaitcn zum weichen Stahl. 



Bei der Delimmg innerhalb der Elastizitats- 

 gren; nt die thermoelektrische Kraft an- 



nahernd wenigstens der Belastung proportional 

 zu scin, wie i'olgende Tabellc fiir einen 0,5 mm 

 dickcii Stahldraht zeigt. 



Gewicht 

 in g 



Dehnnng 

 in 



Dehnung 



in 



<> 

 o 



Kraft 



in 10-6 



Volt/Grad 



250 

 500 

 750 



1000 



1250 

 1500 



1750 



2OOO 



0,00 

 0,1 



0,137 



0,18 



O,2I 



0.264 



0,318 

 0,34 8 



Lord Kelvin hatte aus seinen Versuclien ge- 

 schlossen, daB fiir einen Eisen- und Kupferdraht 

 die bleibende thermoelektrische Kraft nach einer 

 permanenten Elongation, die durch Dehnung 

 iiber die Elastizitiitsgrenze herbeigefiihrt ist, 

 das umgekehrtc Vorzeichen besitzt wie die 

 thermoelektrische Kraft wahrend der Eimvirkung 

 der Kraft. Aus Versuclien von Mac Lean 

 scheint zu folgen, daB dies nur fiir starke Elon- 

 gationen durch Dehnung zutrifft. daB aber fur 

 schwache die thermoelektrische Kraft nach der 

 Dehnung dasselbe Vorzeichen hat, wie die wahrend 

 der Dehnung, daB sie mit steigenderDelmung gleich 

 Null wird und schlieBlich das Vorzeichen wechselt 

 im Sinne der Kelvinschen Regel. Beim Eisen 

 liegt das Maximum bei dem gleichen spannenden 

 Gewicht wie das Maximum der Magnetisierbar- 

 keit. Die thermoelektrische Kraft eines Drahtes 

 aus elektrolytischem Kupfer wahrend der Deh- 

 nung innerhalb der Elektrizitatsgrenze und 

 jenseits derselben zeigt folgende Tabelle: 



l I I 



thermo- 



Belastendesi Temporare Permanente elektrische 



Hierher gehoren schlieBlich auch noch die 

 fchermoelektrischen Krafte, welche bei der Be- 

 riihrung ungleich wanner Stiicke von Metallen 

 auftreten, da hier durch die Temperaturunter- 

 schiede bedingte Strukturanderungen eine wesent- 

 liche Rolle spielen. Dementsprechend tritt bei 

 Beriihrung von warraem und kaltem Queck- 

 silber keine Thermokraft auf. Bilden sich auf 

 den festen Metallen bei den huheren Tempera turen 

 Oberflachenschichten. so kijnnen dieso natiirlich 



wesentlich die Thermokraft mit bedingen; sie 

 spielen auch eine Rolle bei den Thermokraften, 

 die man bekommt, wenn man in einen Draht 

 einen Knoten schlagt und ihn neben dieser Stelle 

 erhitzt. 



3d) A b h a n g i g k e i t der The r m o - 

 k r a f t v o m Magnetismu s. DaB 

 zwischen magnetisiertem und unmagneti- 

 siertem Eisen eine Thermokrait auftritt, ist 

 schon deshalb wahrscheinlich, weil die Mag- 

 netisierung mit einer Langenanderung, also 

 iiberhaupt mit einer Strukturanderung ver- 

 bunden ist. Solche Thermokrafte lassen sich nun 

 in der Tat sowohl an den paramagnetischen 

 Metallen Eisen und Nickel wie auch an dem 

 diamagnetischeii Wismut beobachten. Sowohl 

 transversal wie longitudinal inagnetisiertes Eisen 

 ist in schwachen Magnetfeldern thermoelektrisch 

 positiv gegen nicht magnetisiertes, d. h. der 

 Strom flieBt an der warmen Verbindungsstelle 

 vom nicht magnetisierten Eisen zum magneti- 

 sierten Eisen. Die thermoelektrische Kraft 

 wachst anfangs proportional der Feldstiirke, dann 

 langsamer, erreicht ein Maximum und nimmt dann 

 ab ; bei sinkender Fcldstarke zeigt sich der analoge 

 Gang, jedoch ein hijheres Maximum: beirn Null- 

 punkt bleibt eine restierende Thermokraft, die 

 erst bei entgegengesetzter Magnetisierung ver- 

 schwindet. Die entsprechende Kurve zeigt sicht- 

 liche Verwandtschaft zu der Magnetisierungs- 

 kurve und zu den Langenanderungen. Der Ver- 

 lauf dieser Hysteresiskurve stimmt jedoch rnit 

 der magnetischen nicht uberein, vielmehr deuten 

 die quantitativen Ergebnisse darauf hin, daB 

 ein Teil der Wirkung direkt auch auf die (')rien- 

 tierung der Molekularmagnete zuriickznfiihren 

 ist. Magnetisiertes Nickel ist thermoelektrisch 

 negativ gegen nichtmagnetisiertes, im ubrigen 

 sind die Erscheinungen ziemlich dieselben wie 

 beim Eisen. 



Longitudinale Magnetisiernng wirkt beim 

 Eisen sowohl wie beim Nickel sehr viel starker 

 als transversale, bei ersterem ca. 2 1 2 mal. beim 

 letzteren ca. I 1 2 mal so stark. 



Ein Wismut-Kupfer-Thernioelement zeigt im 

 transversalen Magnetfelde eine mit wachsender 

 Feldstiirke steigende Veranderung der Thermo- 

 kraft, deren Vorzeichen von der Richtung des 

 Magnetfeldes abhangt. Dieselbe Erscheimmg 

 zeigen in verschieden starkem MaBe Wismut- 

 Zinn-Legierungen von verschiedenem Prozent- 

 gehalt. 



3e) Abhangigkeit der thermo- 

 elektrisch e n Kraft von B e 1 i c h - 

 t u n g. FaBt man die Widerstandsande- 

 rungen von Selen durch Bestrahlung als in 

 molekularen Urnlagerungen begriindet auf, so 

 ist offenbar auch ein Effekt der Bestrahlung 

 auf die thermoelektrische Kraft des Selens zu 

 erwarten. Diese Erwartung fand Weidert 

 in der Tat bestatigt an Platin-Selen-Tlrermo- 

 elementen. bei denen das Selen auf Flatten 

 von Biskuit-Porzellan aufgetragen war, wobei 

 das Selen in seiner HchtempfindlichenModifikation 

 verwandt wurde. Bei Bestrahlung mit einer 

 32kerzigen Osminmlampe zeigt das Thermo- 

 element eine Abnahme der Thermokraft von 

 3 bis 4%; bei wechselnder Strahlungsintensitat 

 nimmt die Thermokraft sehr rasch, dann lang- 

 sam ab, analog dem Verhalten seines elektri- 

 schen Widerstandes. 



