Wechselstrome 



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N 2 heiBen ,,neutrale" Pimkte, da sie bei 

 symmetrischem Aut'bau des Systems keine 

 Spannung gegen Erde besitzen. 



Srro m vfrbra uch fr 



Fig. 39. Sternschaltung eines Dreiphasenstrom- 

 svsteras. 



Bei synmietrischer Belastung sind die 

 Strome in den drei Hinleitungen a 1 a 1 . 

 a 2 a 2 und a 3 a 3 gleich groB und besitzen 

 je 120 Phasenverschiebung gegeneinander 

 (wie die Vektoren in Figur 37). Ihre Summe 

 1st dann in jedem Augenblick Null (der 

 resultierende Vektor der drei Strome ver- 

 schwindet). In der gemeinsamen Riick- 

 leitimg N 2 N-i flieBt also kein Strom; sie 

 kann daher fortgelassen werden. Tut man 

 dies, so gelangt man zu der sogenannten 

 ,,Sternschaltung" des n-Phas ens ys terns. 



Die Spannung zwischen den Leitern 

 ernes so geschalteteii Systems ist gleich 

 der Differenz der zugehorigen Zweigspan- 

 nungen; z. B. : 



Va 2 a! == VN,a! ' VN^O. 



Entsprechendes gilt naturlich von den Vek- 

 toren dieser Spannungen. Daraus kann 

 gefolgert werden, daB zwischen den Effektiv- 

 werten der Leiterspanmmg Vi und der 

 Zweigspannung V z eines n-Phasensystems 

 die Beziehung besteht 



Vi==V z .2sin~ (21) 



Fiir Dreiphasensysteme wird der Faktor 

 auf der reehten Seite gleich V3. 



Neben der Sternschaltung der Zweige 

 eines Mehrphasensystems ist auch die ,,Poly- 

 gon-" oder ,,Ringschaltung" von Bedeu- 

 tung. Bei ihr werden die Zweige zu einera 

 geschlossenen Ring hintereinander geschaltet, 

 wie dies Figur 40 fur ein Dreiphasensystem 



Fig. 40. Dreieek- 



schaltung eines 



Dreiphasenstrom- 



svstems. 



zeigt. Man bezeichnet die Schaltung in diesein 

 besonderen Falle als ,,Dreieckschaltung". 

 Die Moglichkeit der Ringschaltung beruht 

 auf dem Umstande, daB sich die Spannungs- 

 vektoren ^ 1 bis 3? n der Zweige (Fig. 38) 

 beim Aneinanderreihen zu einem Polygon 

 schlieBen. Die resultierende Spannung in 

 dem Ring ist daher Null. Ware dies nicht 

 der Fall, so wiirde in dem Ring ein starker 

 KurzschluBstrom flieBen. 



Die Stromabnahme geschieht in den 

 Eckpunkten A 15 A 2 , ... des Polygons. 

 Bei dieser Schaltung braucht man also 

 bei einem n-Phasensystem zur Fortleitung 

 der Energie gleichfalis nur n Drahte. Die 

 Spannung zwischen den Leitern stiinmt hier 

 mit der Zweigspannung iiberein. Dagegen 

 ist der Strom in einem Leiter gleich der 

 Differenz der beiden zugehorigen Zweig- 

 strb'me. Bei symmetrischer Belastung ergibt 

 sich daher eine der Gleichung (21) anahtgc 

 Beziehung zwischen dem effektiven Leiter- 

 strom Ii und dem effektiven Zweigstrom L, 

 namlich : 



n 



Handworterbuch der Xaturvvissenschai'ten. Band X. 



Ii==I z .2sin- (22) 



n 



Schickt man durch das in Figur 36 

 dargestellte Spulensystem Mehrphasenstrom, 

 so daB z. B. die Strome in den Spulen 

 1, 2 und 3 den Vektoren 1, 2 und 3 in Figur 37 

 entsprechen, so erzeugt diese Anordnung in 

 dem Mittelpunkte des Systems ein inagne- 

 tisches Feld von konstanter Starke, dessen 

 Richtung sich mit der Winkelgeschwindigkeit 

 co in der Pfeilrichtung dreht; d. i. ein so- 

 genanntes ,,Drehfeld". Deswegen hat man 

 den symmetrischen Mehrphasenstrom auch 

 ,,Drehstrom" genannt; es ist aber jetzt 

 iiblich geworden, nur den in der Praxis 

 fast ausschlieBlich verwendetenDreiphasen- 

 strom so zu bezeichnen. 



Die Messung der Leistung eines Mehr- 

 phasensystems ist in dem Artikel ,,Elek- 

 trische Leistung" auseinander gesetzt; 

 wegen weiterer Einzelheiten, besonders tiber 

 unsymmetrische Mehrphasensysteme, wird 

 auf die Lehrbiicher verwiesen. 



III. Mehrwelliger Strom. 



I. Zerlegung nach dem Fourierschen 

 Theorem. Jede nicht sinusformige periodische 

 Kurve, wie z. B. die in Figur 1 oder 2 ab- 

 gebiJdete, laBt sich nach einem Satze des 

 beruhmten Mathematikers und Physikers 

 Fourier auffassen als Summe einer end- 

 lichen oder unendlichen Anzahl von Sinus- 

 kurven (vgl. den Artikel ,,Fouriersches 

 Theorem"). Von diesen hat die ,,Grund- 



2ji 

 s c h wing u n g" die Kreisf requenz co = -^-, die 



der Periode T cles Vorganges entspricht. 



