OSG 



Phasenlehre 



flussig 



fest 



t 



A 



h-xi B 



Fis;. 



Schmelzkurven, die sich nach unten bis 

 zum absoluten Xullpunkt in den labilen 

 Teilen BF und AF fortsetzen. F ist die 

 entektische Misehung. Die Gerade EG gibt 

 die Temperatur an, unterhalb welcher alles 

 fest ist. Atis obiger Formel folgt fur kleine 

 Wertefiirxdie bekaante van't Hoffsche For- 

 mel filr die GeMerpunktserniedrigung: (wo- 



9 r r T OT 2 



bei lx gleich x) T T= ^-.x =: -^-. x. 



Es gibt eine sehr groBe Anzalil Stoffe, 



die sich in der durch Figur lOangegebenen An 



mischen (Mischun- 



gen von Met alien. 



von organischen 

 Stoffen, von Wasser 

 und Salzen usw.). 



1 lurch Verande- 

 rung cles Druckes 

 werden die Sehnielz- 

 erscheinungen wenig 

 beeiiit'luBt, iiidem 

 nur geringe Lav.en- 

 veranderungen des 

 Punktes F in bezug 

 auf Temperatur mid 

 Zusammensetzung 

 eintreten, wir anch 

 die Veranderung der 

 Schinelzpuiikte der 

 reinen Bestandteile bei Druekanderung nur 

 gering ist. 



Die Eaumfigur von Ro.oz'eboom 

 fiir Zweistoffsysteme. "Will man die Be- 

 ziehungen von Temperatur-Druck-Zusammen- 

 setzung durch eine raumliche Darstelluug 

 zum Ausdruek bringen, so muLl diese natiiv- 

 lich die vorher erorterten Gleichgewichte 

 mit entalten. Hinzu komnion noch die Dar- 

 stellungen fur fest-gasformig und fiir die 

 Gleiehgewiehte fest-flussig-gasformig. Fiir 

 das Systrni fest-gasformig liiBt sich ahnlich 

 <lnn vorhergehenden das Gleichgewichl ali- 

 Iciten. Bei liestimmter Temperatur erhalt 

 man ein invariantes Gleicligewicht fest r fest 2 - 

 u,-i-liirmig. Die Zusammensetzung des Gases 

 i-t derai-t. dal.i es von deni leichter fliichtigen 

 Siolf mehr als von deni aiidcreii enthiilt und 

 der J truck ist liiiher als fiir festi-gasformig 

 odn- fest-uast'ormin- fiir sich bei gleicher 

 Temperatur. Hie Figur 11, die das gesamte 

 ( .Iridiifrwirlit 1 (ruck -Temperatur -Konzen- 

 Iratiou umfaLlt. entliiilt aueh dieses Gleich- 

 gewichl IV i ".ist'iinnig. Sie gilt fiir den Fall, 

 da 1.1 SlolT \ cinen croBeren Itampfdruck und 

 i iiieilrigrrrn Schmelzpunkt als B hat. 

 audi In i andi'1-er Annaiime lassen sich 

 iTiindcricMi lic/iclinnui'ii unscliwcr dar- 

 st I'llcu. 



'Jilt jrt/,t [idgeiides: nach der 

 i-t EurZweistoffsystemeP+F=4. 

 al ii die \irr vorkommenden Phasen: 



festj, fest,, fliissig, gasformig miteinander 

 im Gleichgewichte, so ist dieses invariant. 

 Da die Gleichgewichte zwischen fest-fliissig 

 in das invariante Gleichgewicht iibergehen 

 niiissen, so ist daraus die Zusammensetzung 

 der Fliissigkeit im varianten Punkt sowie 



Fig. 11. 



auch die Temperatur leicht abznleiten. 

 Ebenso ist aus den Gleicl^ewichten fest- 

 gast'dnnig die Zusammensetzung des Cases 

 und ties Druckes im invarianten Gleich- 

 gewichte alizuleiten. Die Temperatur des 

 invarianten Gleichgewichtes ist also tiel'er 

 als die Schmelztemperatui jeiler Kumjio- 

 nente und der Druck ist lioher als der 

 Dampfdnick jeder Komponente liei die.-er 

 Temperatur. 



Dieses ergilit alsdann eine Darstellung 

 \vie sie Figur 11 zeigt. I 'as Znstandsdiagramm 

 des Stoffes A ist durch die Kurven OA-T,0 A C 

 und 0,\1 und das von B durch OBK.OeD 

 und OeV angegeben. Das invariante Gleich- 

 u-ewiclit hat einen Druck und eine Temperatur, 

 wie es die Gerade GFEH anzeigt. Der 

 Punkt F stellt dann die Zusammensetzung 

 des Gases und E die der Fliissigkeit dar. 

 Diese I'nnkte uehdren dann auch zu den vor- 

 lier erwahnten Gleichgewichten. Man erkennt 

 aus der Kiunr. wie sieh die zweiblatterige 

 l-'liiclie l'lii"ii;-i;asl'dniiig keilformig bis zur 

 Geradeu V.V vorschiebt. wie die Flachen fiir 

 fest-fliissig auf den lieideii Fliichen GEO..\ und 

 lIKOi! aiil'lie^en und wie die Flachen Eest- 

 gasfiinuig unter die drei Flachen .M 



