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ds= -k^-.dq.dt, 

 dx 



wo bei k eine von der Temperatur und der 

 eheniischen Natur des gelosten Stoffes und 

 des Losungsmittels abhangige, aber von der 

 Konzentration unabhangige Konstante, der 

 Diffusionskoeffizient, 1st. Dieses Geset/ 

 gilt nur fiir vcrdiinnte Losungen und ist fiir 

 diese mehrl'ach in sehwierigen Experimental- 

 untersuchungen bestatigt worden, z. B. aufier 

 t'iir wiisserige Losungen auch fiir Losungen 

 von Metallen in Quecksilber (Diffusions- 

 amalgame) und fiir Kristalloide in gelati- 

 nierten Losungen, in denen die Diffusion 

 fast genau ebenspgroB ist als in reinein 

 \Ya,-M>r. I >ie kinetische Theorie der Diffusion 

 \\inl auf S. 389 besprochen werden. 



ic) Diffusion in festen Stoffen. 

 Auch in festen Stoffen hat sich das Statt- 

 finden von Diffusion unter Bildung einer 

 festen Losung (vgl. die Artikel ,,L6sungen" 

 und ,,Legierungen") nachwcisen lassen, 

 wenngleich sie bei gewohnlieher Temperatur 

 natitrlich sehr gering ist. So vermag z. B. in 

 Platin oder Palladium geliister Wasserstoff 

 sich in clem ganzen Metall auszubreiten, und 

 naszierender Wasserstoff ist sogar imstande, 

 Eiseu bei Zimmertemperatur zu durchdringen. 

 Eine in der Technik bei der Zementierung 

 des Eisens eine Rolle spielende Erscheinung 

 ist auch die Diffusion von Kohlenstoff in 

 Kiscn bei hohen Temperaturen, die aber noch 

 \veit vom Schmelzpunkt des Eisens entferiit 

 sind. Fiir die Diffusion von Gold in Blei 

 konnte Austen sogar die Giiltigkeit des 

 Fickschen Diffusionsgesetzes nachweisen. 



2. Osmose und osmotischer Druck. 

 Es erhebt sich nun die Frage naeh der trei- 

 benden Kraft der Diffusion, die, wie wir 

 sahen. cine ganz allgemeine Erscheiinnig 

 ist. Die Beantwortung dieser Frage wird 

 ermiiglicht durch die Anwendung sogenannter 

 halbdiirchlassiger oder semipermeabler 

 Wande, die von den lieiden ineinander 

 dift'undierenden Stoffen den einen frei hin- 

 durchlassen, fiir den anderen dairi gen un- 

 durchdringlicli sind. Eine solche Wand 

 stellt /.. B. fiir ein Geniisch von Stickstoff 

 und Wasserstoff ein gliihendes Palladium- 

 bleeh dar, welches den Wasserstoff an f lost 

 und daher fiir ihn durchlassig. fiir den Stick- 



Fig. 1. 



stoff ila'j-e'jrii vullstjindig niidurclilassig ist 

 Jlabeich nun (Fiu. 1 1 einen allseitig geschlosse 



nen Zylindcr, dessen linke Halfte mit dem 

 Wasserstoff-Stickstorfgemiseh gefiillt und 

 durch einen nur fur Wasserstoff permeablen 

 Stempel von reinein Wasserstoff getrennt 

 ist, so werden auch hier die beiden < lase 

 | sich zu vermischen streben. Da nun der 

 Stempel fiir Wasserstoff durchlassig ist, so 

 wird sich dieser im ganzen zur Verfiigung 

 stehenden Raume gleichmafiig ausbreiten; 

 der Stickstoff aber, der dasselbe zu tun 

 strebt, wird durch den Stempel zuriickgehalten 

 und sucht ihn daher nach der Seite des reinen 

 Wasserstoffes zu verschieben. Um dies zu 

 verhindern, muB man auf den SteiM|>H 

 einen Druck in entgegengesetzter Richtung 

 ausiilien, der dem Diffusionsbestreben des 

 Sticks! of i's gerade das Gleichgewicht halt 

 und somit ein Mad fiir die GroBe desselben 

 ist. Man nennt diesen Druck den osmoti- 

 schen Druck des Stickstoffs. Seine GroBe 

 ist, wie experiinentell festgestellt wurde, 

 uleii-h dem Partialdrucke des Stickstoffs, 

 das heiBt gleich dem Drucke, den der Stiek- 

 s!off in demselben Vo lumen auf eine gewohn- 

 liche Wand bei Abwesenheit des Wasser- 

 stoffs ausuben wurde. Dieses Resultat ist 

 nach den Anschauungen der kinetischen Gas- 

 theorie leicht zu erkliiren; denn da der 

 Stempel fiir die \Vasserstoffmolekiile durch- 

 lassig ist. kann der Druck nur von den auf- 

 prallenden Stickstoffmolekiilen herruhren, 

 und deren Druck wicdenim wird bei geniigend 

 verdiinnten Gasen. bei denen die Wechsel- 

 wirkung zwischen den einzelnen Molekiilen 

 zu vernachlassigen ist. durch die Anwesen- 

 heit der Wasserstol'fmolekiile nicht beein- 

 fluBt. sondern ist gleich dem Drucke, den der 

 Stickstoff im reinen Zustande ausuben wiirde. 

 Von groBtem Interesse ist nun die Osmose 

 bei Flussigkeiten, liei denen sie auch historisch 

 zuerst studiert wurde. Der erste, der halb 

 durchljissige Wiinde herstellte, war Traube 

 (1867). Er zeigte, daB eine Kiederschlags- 

 membran aus Perrocyankupfer, die an der 

 Beruhrungsflache zwischen einer Kupfer- 

 siilfatlosun- und einer Ferrocyankaliuinlosung 

 entsteht, fiir Wasser durchlassig ist, dagegen 

 nicht durohlassia; fiir eine Reihe im Wasser 

 aufgeloster Stoffe, z. B. fiir viele Salze und 

 Rohrzucker. Pfeffer (1877) benutzte nun 

 eine solche Membran, durch die er eine 

 wasserige Xiiekerliisung von reinem Wasser 

 trennte, um den Druck zu messen, den man 

 auf diese Meinbran ausuben muB, um eine 

 Vermischu ng der Liisung mit dem reinen 

 Lb'sungsmittel zu verhindern. Seine Anord- 

 nung war im Prinzip die in Figur Z dar- 

 gestellte. I'm der Ferrocyaiikupfermemliran 

 die notige Festigkeit gegeniiber den auftreten- 

 den hdheii Dnieken v.\\ geben, lagerte er sie 

 in eine pnnise Ton/.elle ein. Diese wurde 

 mit wasserisjer Zuckerliisung gefiillt, durch 

 einen Stopfen mit Steigrohr verschlossen 



