Polai'lii-lit 



Uebereinstimmung mit den von Birkeland 

 experimentell gefundenen. Die Figur 11 

 zeigt, daB die theoretisch berechneten Strahlen 

 in besonderen Zonen besonders stark ein- 

 gesogen werden. Es sincl Giirtel 11111 den 



20 



100 90 80 70 



60 50 40 50 20 10 

 - J = Strahlungsintensitat 



Fig. 12. 



magnetisc-hen Nord- und Siidpol. Sio werden 

 begrenzt durcli Kreise, deren ilittelpunkte 

 auf den magnetischen Achsen der Erde liegen. 

 Die beiden aquatornahen Kreise. die die 

 Grenze der beiden Zonen zu den niederen 

 Breiten bin bilden, werden gebildet durch 

 den Schnitt der inneren Grenzflache des 

 Raumes Q ; fiir y = - 1 mit einer mit der 

 Erde konzentrisenen Kugel, die die Grenze 

 der Atmosphare darstellf. Die polare Be- 

 grenzung der beiden Zonen wird durch 

 den Schnitt derselben konzentrischen Kugel 

 mit der Grenzflache ties Raumes Q, fiir 

 y = 0,5 gebildet. Die Gro'Be der zum 

 Aequator hin gelegenen Grenzkreise ergibt 

 sich aus 



sin 0=1/2 4 



wo A der Abstand des Erdmittelpunktes von 

 diesen Kreise n ist = = 7000 km und a der 

 Winkel zwischen der magnetischen Achse der 

 Erde und der Verbindungslinie des Erd- 

 mittelpunktes mit eineni Punkt des obigen 

 Kreises. 



Fur Kathodenstrahlen 2,3<a< 3,4. 



rf-Strahlen des Radiums 4,6 < a < 5,8. 



a-Strahlen ., 16,6 < a < 18,1. 



Fiir die polnahen Grenzkreise gilt 



sin/J = 

 hat. 





wo $ analoge Bedeutung wie a 



Fiir Kathodenstrahlen 1,6 <0< 2.4". 



(8-Strahlen des Radiums 3,2 </S< 4,1. 

 a-Strahlen 11,6 < /3 < 12,7. 



Theoretisch evgeben sich also schmale 

 Zonen von eiiii^en Grad Breite. Die Er- 

 i'ahrung ergibt t'iir die Lage des Maximum* 

 der Polarlielithaufigkeit cineu 1'cilalista.ml 

 von ungetahr 20. 



\Vciin wir es im 1'olarlicht mit negativen 

 Teilchen zu tun haben, ist hicr cine n'roBe 

 Diskrepaiiz zwischen Theorie und Erfahrung. 

 Hie (iriinde hierfiir sind wohl t'nlgende: 



1. Die Voraiissetzung der Rei-linung, dal.J 

 wir bei der Erde cias Feld eines Elementar- 

 ma.gneten haben, ist nicht zutrefl'end. Eine 

 griia.iicre Beriicksichtigung der Art. desFeldes 

 beseitigt jedoch bei weifem nicht die Dis- 

 krepanz. 



2. Der EinfluB, den die verschiedenen 

 Trajektorien. weuu sie gleichzeitig beschrittcii 

 werden, aiifeinaiider ausuben, ist vernach- 

 liissigt worden. Besonders wird der Ring in 

 der Aequatorebene die Trajektorie der zu 

 den Polzonen eilenden Teilchen clerart be- 

 eint'lussen, daB a sich vergroLiert. Bei einem 

 Hadius des Kreises in der Aequatorebene von 

 923000 km, der dem Wert Ho = 10000 ent- 

 spricht, und bei einer Stromstarke von 2 x 10 6 

 Amp. wird fiir gewolmliche Kathodenstrahlen 

 a c = 8,22', also verdreifacht. Der magne- 

 tisehe l-;fl'ekt eines solchen Ranges wiirde auf 

 der Erde 0,00002 cm. g.s.-Einhei ten betragen. 



3. Es besteht durchaus die Moglichkeit, 

 daB die elektrischen Teilchen, die von der 

 Sonne ausgestoBen werden, groBere Ge- 

 sch \vindigkeitbesitzen als selbst die ft- Strahlen 

 iles Kadiums. Bei groBerer Geschwindigkeit 

 wiirde die magnetische Ablenkbarkeit kleiner, 



\t 



Q und damit Hg groBer und I/ * = c 

 kleiner, und also a aus sin a = ]/ - griiBer. 



C 



Einem Wert von a = 20 entspricht H0 



= 0,6 x 10 6 . 

 Einem Wert von a = 25 entspricht H> 



= 1,4 X 10 6 . 

 Einem Wert von a = 30 entspricht Hg 



= 2,7 x 10 6 . 



Einem Werte Ho = 1C 6 wiirde allerdings 

 eine Geschwindigkeit der Strahlen ent- 

 sprecheii die selbst die Geschwindigkeit 

 der /-/-Strahlen erheblich iibertrifft, "Fiir 

 5-Strahlen ist die Geschwindigkeit gleich 

 Y 3 Lichtgeschwindigkeit; fiir Strahlen II" 



= 10 6 ware die Geschwindigkeit gleich o.'.i'.i 

 Lichtgeschwindigkeit. Es erheben sich hier 

 Bedenken, ob soli-he Geschwindigkeiten an 

 Elektronen wirklich bestehen. und ob auf 

 dei- gut leitenden Sonnenoberflache die zur 



I'j/.engnng so groBer Geschwindigkeit not- 



