42 XXV. Jahrg. 



Natur wissen sc haf tliche Rundschau. 



1910. Nr. 4. 



Körper erwirbt, und das einzige andere zu Gebote 

 stehende System ist die auf den Körper fallende Licht- 

 welle; daraus schließen wir, daß in der Welle ein 

 Moment in der Richtung, in der sie wandert, gewesen 

 sein muß. Moment jedoch besagt Masse in Bewegung. 

 Wir schließen also, daß im Äther, durch den sich 

 die Welle bewegt, Masse vorhanden ist, die sich 

 mit Lichtgeschwindigkeit bewegt. Die über den vom 

 Licht erzeugten Druck ausgeführten Versuche gestatten 

 uns, diese Masse zu berechnen, und wir finden, daß 

 in 1 km 3 Äther, der so helles Licht trägt, wie das 

 Sonnenlicht an der Erdoberfläche ist, die sich bewegende 

 Masse nur etwa V.-.ooooooo m S ist. Nach der elektro- 

 magnetischen Liehttheorie kann nun eine Lichtwelle 

 aufgefaßt werden als aufgebaut aus Gruppen von 

 elektrischen Kraftlinien, die sich mit Lichtgeschwindig- 

 keit bewegen ; und wenn wir diesen Gesichtspunkt 

 annehmen, können wir beweisen, daß die Masse Äther 

 per cm 3 , die fortgetragen wird, proportional ist der 

 Energie, die diese Linien elektrischer Kraft per cm 3 

 besitzen, dividiert durch das Quadrat der Licht- 

 geschwindigkeit, Aber obwohl die Linien elektrischer 

 Kraft etwas Äther mit sich führen, wenn sie sich be- 

 wegen, ist die so fortgeführte Menge, selbst in den 

 stärksten elektrischen Feldern, die wir hervorbringen 

 können, nur ein winziger Bruchteil des Äthers in ihrer 

 Nachbarschaft. 



Dies wird erwiesen durch ein von Sir Uliver 

 Lodge ausgeführtes Experiment, in dem er Licht 

 durch ein sich schnell bewegendes elektrisches Feld 

 wandern ließ. Wenn das elektrische Feld die Gesamt- 

 heit des Äthers mit sich geführt hätte, dann würde 

 die Lichtgeschwindigkeit durch die Geschwindigkeit 

 des elektrischen Feldes vermehrt worden sein. Fak- 

 tisch konnte aber nicht die mindeste Zunahme entdeckt 

 werden, obwohl sie registriert worden wäre, wenn sie 

 ein Tausendstel von der des Feldes betragen hätte. 



Der von einer Lichtwelle mitgeführte Äther muß 

 ein außerordentlich kleiner Teil des Volumens sein, 

 durch das die Welle sich verbreitet. Teile dieses 

 Volumens sind in Bewegung, aber der bei weitem 

 größte Teil ist in Ruhe ; so kann die Wellenfront 

 nicht gleichförmig sein, an einigen Teilen ist der Äther 

 in Bewegung, an anderen ist er in Ruhe — mit an- 

 deren Worten : die Wellenfront muß mehr hellen 

 Flecken auf einem dunklen Hintergrund analog sein 

 als einer gleichmäßig erleuchteten Fläche. 



Der Ort, wo die Dichte des von einem elektrischen 

 Felde fortgeführten Äthers zu seinem größten Werte 

 ansteigt, ist einem Korpuskel nahe, denn rings um 

 die Korpuskeln sind bei weitem die stärksten elektri- 

 schen Felder, von denen wir etwas wissen. Wir kennen 

 die Masse des Korpuskels, wir wissen aus Kaufmanns 

 Versuchen, daß es gänzlich von der elektrischen La- 

 dung herrührt und daher von dem Äther, der mit 

 dem Korpuskel von den ihm anhaftenden Kraftlinien 

 fortgetragen wird. 



Eine einfache Rechnung zeigt, daß die Hälfte dieser 

 Masse in einem Volumen, siebenmal so groß als das eines 

 Korpuskels, enthalten ist. Da wir sowohl das Volumen 



des Korpuskels als auch seine Masse kennen, können 

 wir die Dichte des dem Korpuskel anhaftenden Äthers 

 berechnen ; tun wir dies, so finden wir, daß sie zu dem 

 ungeheuren Werte von etwa 5 X 10'° ansteigt oder 

 etwa zwei Milliarden mal die des Bleies ist. Sir Oliver 

 Lodge ist durch etwas verschiedene Betrachtungen zu 

 einem Werte von derselben Größenordnung gekommen. 



So muß um das Korpuskel herum der Äther eine 

 überschwenglich hohe Dichte haben; ob die Dichte auch 

 an anderen Stellen ebenso groß wie diese ist, hängt 

 davon ab, ob der Äther zusammendrückbar ist oder 

 nicht. Ist er kompressibel , dann kann er um die 

 Korpuskeln verdichtet sein und dort eine abnorm große 

 Dichte besitzen; wenn er nicht komprimierbar ist, dann 

 kann die Dichte im freien Räume nicht kleiner sein 

 als die Zahl, die ich eben erwähnte. 



Hinsichtlich dieses Punktes müssen wir daran er- 

 innern, daß die Kräfte, die auf den Äther in der Nähe 

 des Korpuskels wirken, ungeheuer sind. Wenn z. B. 

 der Äther ein ideales Gas wäre, dessen Dichte im 

 Verhältnis zu dem Drucke wächst, wie groß der Druck 

 auch sein mag, so würde, wenn er den Drucken aus- 

 gesetzt würde, die in manchen Richtungen uahe dem 

 Korpuskel vorhanden sind, und wenn er die oben fest- 

 gestellte Dichte hätte, seine Dichte unter Atmosphären- 

 druck etwa 8 X 10 — 16 sein, oder Xl km 3 würde eine 

 kleinere Masse als 1 g haben, so daß, anstatt fast un- 

 vergleichlich dichter als Blei zu sein, der Äther fast 

 unvergleichlich dünner als das leichteste Gas wäre. 



Ich kenne gegenwärtig keine Wirkung, die uns 

 befähigt, zu bestimmen, ob der Äther komprimierbar 

 ist oder nicht. Und obwohl auf den ersten Blick die 

 Vorstellung, daß wir in ein Medium getaucht sind, 

 das fast unendlich dichter als Blei ist, unfaßbar er- 

 scheinen möchte, ist es doch nicht so, wenn wir uns 

 erinnern, daß aller Wahrscheinlichkeit nach die Materie 

 hauptsächlich aus Löchern besteht. Wir können in 

 der Tat die Materie betrachten , als besitze sie eine 

 käfigartige Struktur, in der das durch die Drähte 

 unterbrochene Volumen des Äthers, wenn das Bau- 

 werk bewegt wird, unendlich klein ist im Vergleich 

 mit dem von ihnen eingeschlossenen Volumen. Wenn 

 wir dies tun, entsteht keine Schwierigkeit aus der 

 großen Dichte des Äthers; alles, was wir zu tun haben, 

 ist, den Abstand zwischen den Drähten in dem Ver- 

 hältnis zu vergrößern, als wir die Dichte des Äthers 

 vermehren. 



Lassen Sie uns nun betrachten, wieviel Äther von 

 gewöhnlicher Materie mitgeführt wird, und welche 

 Wirkungen man von ihm erwarten darf. 



Das einfachste elektrische System, das wir kennen, 

 eine elektrisierte Kugel, hat eine Äthermasse an sich 

 gefesselt proportional ihrer potentiellen Energie und 

 eine solche, daß, wenn die Masse sich mit der Ge- 

 schwindigkeit des Lichtes bewegte, ihre kinetische 

 Energie gleich sein würde der elektrostatischen poten- 

 tiellen Energie des Teilchens. Dieses Resultat kann 

 auf jedes elektrisierte System ausgedehnt werden, und 

 es kann gezeigt werden, daß ein solches System eine 

 Masse Äther bindet, proportional seiner potentiellen 



