Nr. 1. 1910. 



Naturwissenschaft liehe Rundschau. 



XXV . Jahrg. 3 



Wohl auf allen Zweigen der messenden Astronomie 

 ist die Photographie in der neueren Zeit zur Anwen- 

 dung gelangt. Mit photographischen Instrumenten und 

 Methoden hat man Zeit- und Breiteuhestimmungen ge- 

 macht; man hat kürzlich auch eine photographische 

 Methode zu Längenbestimmungen mittels Aufnahmen 

 von Monddistanzen ersonnen. Positionen großer und 

 kleiner Planeten, von Planetenmonden, besonders des 

 Neptunmondes und der photographisch entdeckten 

 Monde VI, VIT, VIII des Jupiter und IX des Saturn, 

 von Kometen, Flugbahnen und Geschwindigkeiten von 

 Meteoren, Stellungen der Glieder von Doppelsternen 

 oder der Sterne in Sternhaufen, Parallaxen von Fix- 

 sternen sind auf photographischem Wege ermittelt 

 worden. Die Anwendung der Photographie auf die 

 Spektroskopie hat eine außerordentliche Erhöhung der 

 Genauigkeit zur Folge gehabt: erst damit war die 

 sichere Bestimmung radialer Gestirnsbewegungen mög- 

 lich geworden, damit wurden die veränderlichen .Sterne 

 vom Algoltypus als Doppelsterne und viele unveränder- 

 liche Sterne gleichfalls als doppelt nachgewiesen; ja 

 man vermochte spektrographisch sogar die Sonnen- 

 parallaxe zu messen (Rdsch. 1905, XX, 649). Der- 

 artige, auf der Kapsternwarte gemachte Aufnahmen 

 lieferten n = 8,800" auf 0,006" genau. Als ein 

 Triumph der mathematisch-astronomischen Theorie wie 

 der photographischen Praxis dürfen wir die frühzeitige 

 Auffindung des Halleyschen Kometen in der 

 jetzigen Erscheinung ansehen. 



Die Photographie hat sich somit, was vor 25 Jahren 

 die Astronomen fast sämtlich noch stark bezweifelten, 

 als ein vorzügliches Hilf smittel der „alten" Astronomie, 

 der Wissenschaft der Gestirnsbewegungen, erwiesen, 

 während sie für die „neue" Astronomie, wie man oft 

 die Astrophysik nennt, gewissermaßen den Grundpfeiler 

 bildet durch ganz bedeutende Erhöhung der Genauig- 

 keit und noch mehr durch Fixierung der Tatsachen. 

 (Schluß folgt.) 



F. Ehrenhaft: Eine Methode zur Bestimmung 

 des elektrischen Elementarquantums. 



(Sitzgsber. d. Wien. Akad. Wiss. 1909, Bd. 118, Abt. IIa, 



S. 321—330.) 

 E. Regener: Über Zählung der a-Teilchen durch 



die Szintillation und über die Größe 



des elektrischen Elementarquantums. 



(Sitzgsber. Berlin. Akad. Wiss. 1909, Bd. 38, S. 948—965.) 



Die Größe des elektrischen Elementarquantums, für 



welche die bis jetzt ausgeführten Untersuchungen von 



J. J. Thomson (1903) den Wert 3,4 X 10-10 sta t. Einh. 



H. A. Wilson (1903) „ „ 3,1 X 10-10 n 

 Millikan und Begeman 



(1908) „ „ 4,06 X 10-10 „ 



Boltwood (1908) „ „ 4,1 X 10-10 n n 

 Rutherford und Geiger 



(1908) „ „ 4,65 X 10-10 „ 



ergeben haben, wird in den beiden vorliegenden Ar- 

 beiten erneut exakter Messung unterworfen. 



Die erstgenannte Arbeit bedient sich einer inter- 

 essanten neuen Methode, die auf direkter okularer 

 Betrachtung der Bewegungsweise kleiner und nach 



dem Endergebnis offenbar mit dem Elementarquantum 

 geladener Teilehen unter der Wirkung bekannter 

 äußerer Kräfte beruht. Die Teilchen werden durch 

 Zerstäubung von Metallelektroden — Silber und 

 Zink — im elektrischen Lichtbogen bei etwa 40 Volt 

 Bogenspannung und 3 Amp. Stromstärke unter einer 

 Glasglocke in atmosphärischer Luft gebildet und dar- 

 auf mittels eines Aspirators in eine vor dem Ze iß sehen 

 Ultramikroskop angebrachte Küvette eingeführt, in 

 die ein kleiner Kondensator zur Untersuchung ihres 

 Verhaltens im elektrischen Felde eingebaut ist. 



Die ultramikroskopisch gut wahrnehmbaren Teil- 

 chen zeigen deutlich die Brownsche Molekularbe- 

 wegung. Wird an den Kondensator eine Spannungs- 

 differenz von einigen hundert Volt angelegt, so folgt 

 der größte Teil derselben den elektrostatischen Kräften ; 

 sie geraten in eine Translationsbewegung in Richtung 

 der Kraftlinien, ein Teil bewegt sich zur Anode, ein 

 Teil zur Kathode, und durch Kommutieren der Feld- 

 richtung ändert sich auch die Bewegungsrichtung. 

 Wird die Geschwindigkeit der Wanderung w, die für 

 alle Teilchen gleiche Größenordnung besitzt, im Ultra- 

 Mikroskop gemessen, so ist die Ladung e jedes Teil- 

 chens nach der Stokesschen Formel e = Qnrj-r-w 

 zu berechnen , wenn der Reibungskoeffizient rj der 

 Luft und der Radius r der als kugelförmig ange- 

 nommenen Teilchen bekannt ist. Die Ermittelung des 

 letzteren wird nach zwei verschiedenen Methoden 

 möglich , entweder durch Beobachtung der Fall- 

 geschwindigkeit der Teilchen unter der Wirkung 

 der Erdschwere, die in weiterer Anwendung der 

 Stokes sehen Formel den Wert 



9 r\ 



besitzt, wo s die Dichte der Teilchen, oder durch di- 

 rekte mikroskopische Messung. 



Für die Silberteilchen findet Verf. die Wande- 

 rungsgeschwindigkeit im elektrischen Felde Eins 

 w = 41,8 X 10~ * cm/sec, für die Fallgeschwindig- 

 keit u = 125,1 X 10 — 4 cm/sec, woraus sich der 

 Radius zu 3,1 X 10 — 6 cm und die Ladung zu 

 4,46 ■ 10 _10 stat. Einh. ergibt, Die direkte mikrosko- 

 pische Messung des Radius liefert r = 3,3 X 10 —6 cm, 

 so daß hiernach e = 4,69 X 10 -10 wird. Die Beob- 

 achtungen an Zinkteilchen führen zu e = 4,51 X 10~ 10 , 

 so daß der wahrscheinliche Wert der Ladung der 

 untersuchten Teilchen 4,6 X 10~ 10 stat. Einh. beträgt, 

 ein Wert, der als die Größe des Elementarquantums 

 zu betrachten sein wird. 



Die zweite Arbeit sucht die Größe des elektrischen 

 Elementarquantums aus Beobachtungen an den 

 a-Strahlen radioaktiver Substanzen, speziell des Polo- 

 niums (Ra-F) zu ermitteln. Die gesuchte Größe er- 

 gibt sich hier als Quotient der positiven Gesamtladung 

 eines «-Strahlenbündels und der Anzahl der diese 

 Ladung tragenden Strahlteilchen. Um die erstere 

 festzustellen , mißt Verf. in verschiedenen Fällen die 

 zur Aufladung einer mit dem Elektrometer verbundenen 

 und zusammen mit dem Poloniumpräparat im äußersten 



