344 XXV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1910. Nr. 27. 



in allen Schichten über 2000 m stattgefunden hat, wieder 

 aufzuhören; die höchsten Schichten über 7km zeigen 

 sogar einen geringen Temperaturanstieg. Es ist das viel- 

 leicht eine Folge der gewaltigen Temperaturumkehr, 

 welche sich in den für den Januar charakteristischen 

 winterlichen Hochdruckgebieten ausbildet; die Isothermen 

 werden gehoben und nähern sich erst im Februar der 

 Erde, wenn hier die Bodeninversionen verschwunden sind. 



Der März ist die Zeit des Temperaturminimums 

 der höheren Schichten, indem sie durch Ausstrahlung 

 noch weiter erkalten, während den erdnahen Zonen schon 

 vom Februar ab durch die Sonne größere Wärmemengen 

 zugeführt werden. Von Ende März ab nehmen dann 

 alle Schichten an der Erwärmung teil. 



Für die höchsten Schichten ist die Anzahl der Auf- 

 stiege noch zu klein, um eine Diskussion zu gestatten. 



Die vorstehende Tabelle II gibt noch die mittlere See- 

 höhe und Temperatur bei Beginn der oberen Inversion an. 



Hervorzuheben ist aus dieser Tabelle , daß die 

 niedrigste Lage der Stratosphäre 1 ) im Frühjahr (März) 

 beobachtet wird, und gleichzeitig ist auch die mittlere 

 Eintrittstemperatur mit — 54,9° am niedrigsten. Be- 

 merkenswert ist ferner der außerordentliche Anstieg der 

 Höhe vom April zum Mai bei unveränderter Temperatur, 

 der wahrscheinlich dadurch bedingt ist, daß um diese 

 Zeit fast alle Wärmeelemente eine sehr rasche Änderung 

 zeigen und sich in den Verhältnissen der von den 

 unteren Schichten abhängigen oberen Inversion wieder- 

 finden müssen. Krüger. 



K. Scheel u. W. Hense: Bestimmung des Sättigungs- 

 druckes von Wasserdampf zwischen 0° und 

 -f- 50°. (Ann. d. Fhys. 1910, F. 4, Bd. 31, S. 715— 736.) 

 L. Holborn u. A. Naumann: Über den Sättigungs- 

 druck des Wasserdampfes oberhalb200°. (Ebenda, 

 S. 946—970.) 

 Während noch bis vor kurzem die alten Regnault- 

 schen Messungen des Sättigungsdruckes von AVasserdampf 

 sowohl über als unter 0° fast ausschließlich die wesent- 

 liche Grundlage für unsere Kenntnis dieser für die Thermo- 

 dynamik, die kosmische Physik und die Technik wichtigen 

 Größe bildeten, sind in neuerer Zeit mehrfach Versuche 

 einer Neubestimmung derselben mit verbesserten Hilfs- 

 mitteln bekannt geworden. Neben den Untersuchungen 

 von Juhlin (1891) und Marvin (1892) im Temperatur- 

 intervall von -(- 20° bis — 52°, den Messungen von Wieb e 

 (1893) und Chappuis (1900) in der Nähe von 100° und 

 den Beobachtungen von Knoblauch, Linde und Klebe 

 zwischen -f- 100° und -f- 180° sind es namentlich die seit 

 einigen Jahren in der Physikalisch -Technischen Reichs- 

 anstalt durchgeführten Messungen, die durch die Größe 

 der erreichten Genauigkeit besondere Bedeutung besitzen. 

 Nachdem durch Thiesen und Scheel im Jahre 1900 der 

 Sättigungsdruck bei 0° — 4,579 + 0,001 mm — völlig 

 exakt festgelegt, durch Holborn und Heuse (1908; vgl. 

 Rdsch. XXV, 202) das Gebiet zwischen +50° und -(-200° 

 untersucht und durch Scheel und Heuse im vergangenen 

 Jahre das Temperaturgebiet unter 0" bis — 68° eingehend 

 studiert worden ist, bringen die gegenwärtigen Arbeiten 

 durch die Ausmessung der Intervalle zwischen 0° und 

 + 50° und von -f- 200° bis zur kritischen Temperatur des 

 Wasserdampfes einen gewissen Abschluß in diesen Unter- 

 suchungen, deren weitere Fortsetzung wohl lediglich noch 

 der Wunsch nach Klärung der teilweise noch bestehenden 

 kleinen Differenzen unter den Resultaten der einzelnen 

 Beobachter veranlassen könnte. 



Die Methode der oben erstgenannten Untersuchung 

 unterscheidet sich nicht wesentlich von der in der voraus- 

 gehenden Arbeit der Verff. benutzten. Das in vollständig 

 evakuierten Glasgefäßen befindliche Wasser wird im Wasser- 

 oder Paraffinölbad auf bestimmte, mittels Platinthermo- 



') Vgl. Rdsch. XXIV, 649. 



nieters nach dem Kompensationsverfahren auf Tausendstel- 

 Grade feststellbare Temperatur gebracht. Die Druck- 

 messung erfolgt direkt mittels Quecksilbermanometers, die 

 an die Wassergefäße angeschmolzen und mit diesen zur 

 Vermeidung von Dampfkondensationen im Versuchsraum 

 heizbar sind. Während höhere Drucke sich mit Hilfe 

 einer Visiervorrichtung und mikrometischer Längenteiluug 

 messen lassen, dient der Ermittelung der kleinsten Drucke 

 eine im Prinzip dem Rayleighschen Neigemanometer 

 ähnliche Vorrichtung, die die Höhendifferenzen der Queck- 

 silberkuppen im Winkelmaß angibt, dessen exakte Be- 

 stimmung eine Spiegelablesung ermöglicht. 



Es zeigt sich , daß die gesamten Beobachtungen sich 

 völlig exakt durch die von Thiesen (1899) gegebene 

 Formel 



(t + 273) log iL = 5,409 (t — 100) 



— 0,508 x 10-s ((365 — ty — 265") 



darstellen lassen, falls in dieser an Stelle von t jeweils 

 (( -f- 0,006") gesetzt wird. Die Abweichungen der aus 

 dieser Formel Bich (in Millimeter Quecksilbersäule) er- 

 gebenden Dampfspannungswerte von den Ergebnissen der 

 direktenBeobachtung entsprechen dann im ganzen Versuchs- 

 bereich höchstenfalls einem Temperaturunterschied von 

 ± 0,01°. 



Daß die Thiesensche Formel auch für die übrigen 

 bereits ausgemesseuen Temperaturbereiche die Dampf- 

 spannungswerte mit großer Annäherung richtig wieder- 

 gibt, haben die früheren Beobachtungen gezeigt. Mit 

 wachsender Temperatur wird aber, wie die oben erwähnten 

 Messungen von Holborn und Henning zeigen, die An- 

 näherung ihrer Angaben an die Beobachtung, die noch bei 

 -4- 100° eine völlig befriedigende ist, fortgesetzt ungünstiger, 

 und bei -4- 200° zeigen sich Abweichungen, die einem 

 Temperaturunterschied von 0,36° (im Sinne zu kleiner 

 Angaben) entsprechen. Der Anschluß an das Experiment 

 läßt sich indes für das betreffende Gebiet mit völliger 

 Exaktheit erreichen durch kleine Änderung der Koeffi- 

 zienten der Formel, falls nämlich gesetzt wird: 



(t + 273) log iL = 5,3867 (t - 100) 



- 0,5262 X 10-8.|(365 — ?)' — 205 4 |- 



Gewisse Angaben der gegenwärtigen Arbeit machen 

 es allerdings wahrscheinlich, daß an den Ergebnissen von 

 Holborn uud Henning vielleicht noch eine durch ihre 

 Versuchsauorduung bedingte kleine Korrektur anzubringen 

 ist, die den gemachten Vergleich mit der Formel von 

 Thiesen noch beeinflussen könnte. Ebenso scheinen die 

 von den Verff. in ihrer vorhergehenden Arbeit gefundenen 

 Abweichungen der Dampfspannungswerte unter 0" von der 

 Thiesen sehen Formel noch nicht völlig sichergestellt zu 

 sein, da in diesem Temperaturbereich noch kein be- 

 friedigender Anschluß des zur Messung benutzten Platin- 

 thermometers an das Gasthermometer durchgeführt ist. 



Von großem Interesse sind die in der Arbeit von 

 Holborn und Baumann enthaltenen Beobachtungen der 

 Dampfspannung des Wassers bei den hoben Temperaturen 

 zwischen 200° und der zu 374° gefundenen kritischen 

 Temperatur. Die Messung der hohen Drucke erfolgt hier 

 mit Hilfe einer vor Jahren von Thiesen angegebenen 

 Druckwage, deren Meßbereich bis 250kg/om s geht. Der 

 in einem Stahlzylinder im öl- oder Salpeterbad auf die 

 gewünschte und mittels Platinthermometers gemessene 

 Temperatur gebrachte Dampf wird durch eine Stahl- 

 kapillare in einen Rotgußzylinder geleitet, der durch einen 

 leicht verschiebbaren, mit Rizinusöl gedichteten Stahl- 

 kolben abgeschlossen ist, der so weit mit Gewichten be- 

 lastet wird, bis gerade der Dampfdruck äquilibriert ist. 

 Dieser Druck war auf diese Weise in der Nähe von 200° 

 noch auf 5 g, in der Gegend von 370° auf etwa 50 g genau 

 angebbar. 



Von den erhaltenen Werten seien einige auszugsweise 

 wiedergegeben : 



