Nr. 36. 1910. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XXV. Jahrg. 4f»l 



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mit den obigen Ergebnissen zu folgendem allgemeinen 

 Schluß: „Magnetische Stürme beginnen nicht auf der 

 ganzen Erde in genau demselben Augenblick. Die plötz- 

 lich beginnenden, bei denen die Wirkungen gewöhnlich 

 gering sind, verbreiten sich über die Erde, meistens ost- 

 wärts, aber zuweilen westwärts mit einer Geschwindigkeit 

 von etwa 7000 Meilen in der Minute, so daß eine voll- 

 ständige Umkreisung der Erde in 3'/ s bis 4 Minuten aus- 

 geführt ist. Für die stärkeren und komplizierteren magne- 

 tischen Störungen kann die Fortpflanzungsgeschwindigkeit 

 bedeutend geringer sein. Die Zeit des Beginnes der 

 Störung kann für die verschiedenen magnetischen Elemente 

 merklieh verschieden sein, je nach dem Charakter der 

 wirkenden Systeme." 



G. v. d. Borne: Über die Schallverbreitung bei 

 Explosionskatastrophen. (Physikal. Zeitschi-. 1910, 

 Jahrg. 11, S. 483— 488.) 



Es ist schon mehrfach beobachtet worden, daß bei 

 Vorhandensein sehr intensiver Schallquellen die Fortpflan- 

 zung des Schalles ganz merkwürdige Abweichungen von 

 den gewöhnlichen Schallgesetzen zeigt. Die Erscheinungen, 

 um die es sich hierbei handelt und die beispielsweise bei 

 Vulkanausbrüchen, ferner beider Dynamitexplosion an der 

 Jungfraubahu u. a. zur Beobachtung kamen, sind im wesent- 

 lichen folgende: Während sich bei gewöhnlichen Schall- 

 quellen der Schall nach allen Richtungen fortpflanzt 

 und seine Intensität sich hierbei verkehrt proportional 

 dem Quadrat der Entfernung ändert, also mit wachsender 

 Entfernung von der Schallquelle stetig geringer wird, ist 

 eine sehr intensive Schallquelle gewissermaßen von zwei 

 Hörgebieten umgeben. Unmittelbar nämlich um die Schall- 

 quelle befindet sich das Gebiet „normaler Hörweite", das 

 im allgemeinen dem Hörgebiet gewöhnlicher Schallquellen 

 entspricht. Auf dieses Gebiet folgt eine etwa 100 km 

 breite „Zone des Schweigens", in der der Schall nicht 

 hörbar ist, und an diese Zone schließt sich nun wieder 

 ein Gebiet „abnormaler Hörweite", dessen Ausdehnung 

 viel größer ist als die des Gebietes normaler Hörweite. 



In der vorliegenden Arbeit hat Herr v. d. Borne 

 unternommen, eine Erklärung für diese Erscheinungen zu 

 geben, die er selbst wiederholt zu beobachten Gelegenheit 

 hatte. Zunächst ist zu berücksichtigen, daß in unmittel- 

 barer Nähe des Explosionsherdes die Schallgesetze sicher 

 nicht gelten. Erst in etwas größerer Entfernung von 

 der Explosionsstelle werden reguläre Schallstrahlen auf- 

 treten. Der Verf. bezeichnet die Grenzfläche, die den 

 Explosionsraum von dem regulären Schallraum trennt, 

 als Schallquelle, und da er die Entfernung der Explosions- 

 stelle von dem regulären Schallraum nur auf 1 km schätzt, 

 die beobachteten Schallerscheinungen sich aber über viele 

 hundert Kilometer erstrecken, so wird die Schallquelle im 

 folgenden als punktförmig betrachtet. Das besagt nichts 

 weiter, als daß die Vorgänge im Explosionsraum gegenüber 

 dem sehr viel größeren Schallraum vernachlässigt werden. 



Das Vorhandensein der Zone des Schweigens zwischen 

 den beiden Hörbarkeitsgebieten führt Verf. darauf zurück, 

 daß sich der Schall nicht geradlinig, sondern längs einer 

 gekrümmten oder gebrochenen Schallbahn fortpflanzt. 

 Als Erklärung für dieBe Tatsache kommt die Reflexion, 

 die Brechung und die Fortführung des Sehalles durch den 

 Wind in Betracht. Das wesentlichste Moment ist jeden- 

 falls die Schallbrechung in der Atmosphäre. Zur Be- 

 rechnung dieser Brechung betrachtet Verf. die Atmosphäre 

 als ein Aggregat ebener Schichten, die in zwei Gruppen 

 zerfallen : in die unteren „Sockelschichten", die bis etwa 1 2 km 

 Höhe reichen, in denen im allgemeinen die Temperatur 

 von unten nach oben abnimmt, und in die oberen Schichten, 

 in denen Temperaturkonstanz vorausgesetzt wird. Die Fort- 

 pflanzungsgeschwindigkeit des Schalles hängt nun wesent- 

 lich von der Temperatur und dem mittleren Molekular- 

 gewicht ab. Für die Sockelschichten setzt Herr v. d. Borne 

 das mittlere Molekulargewicht konstant an ; für die höheren 

 Schichten aber nimmt er an, daß das mittlere Molekular- 



gewicht mit der Höhe abnimmt, weil die Anteilnahme der 

 leichteren Gase am Aufbau der Atmosphäre zunimmt. Unter 

 dieser Voraussetzung kann man nun berechnen, daß in den 

 unteren Schichten ein Schallstrahl durch die Brechung 

 nach oben gekrümmt wird, also, wenn er einmal in die 

 Atmosphäre eingetreten ist und nur die unteren Luft- 

 schichten vorhanden wären, die Erde niemals wieder er- 

 reichen kann. 



Gelangt der Schallstrahl aber in die höheren Luft- 

 schichten, so kann wegen des abnehmenden Molekular- 

 gewichtes die Schallbahn unter gewissen Umständen eine 

 Umkehr erfahren und der Schallstrahl wieder zur Erde 

 zurückgelangen. Ob und in welcher Entfernung von der 

 Schallquelle dies geschieht, hängt von der ursprünglichen 

 Richtung des Schallstrahles ab. Verf. berechnet, daß dies 

 für Winkel der Schallstrahlen von 20 bis 80° gegen die 

 Horizontale eintritt und daß diese Schallstrahlen die Erd- 

 oberfläche in einer Entfernung von 114 bis 300 km von 

 der Schallquelle erreichen. Die tatsächlichen Beobach- 

 tungen, die ein ringförmiges Gebiet „abnormaler Hörweite" 

 zwischen 125 bis 220 km ergeben haben, stehen also mit 

 den berechneten Resultaten in so guter Übereinstimmung, 

 daß die gemachten Anuahmen, vor allem die über die 

 Änderung der Zusammensetzung der Luft mit der Höhe, 

 als ziemlich zutreffend angesehen werden können. Meitner. 



M. Houllevigue: Über die Größe der von den 

 Kathoden im Vakuum ausgeschleuderten 

 Teilchen. (Compt. rend. 1910, 1. 150, p. 1237— 1238.) 

 In einer früheren Mitteilung (vgl. Rdsch. 1909, XXIV, 

 432) hatte Verf. ein Verfahren angegeben, um die Dimen- 

 sionen der kathodisch zerstäubten Teilchen zu untersuchen. 

 In der vorliegenden Arbeit wurde dasselbe Problem von 

 einer ganz anderen Seite her in Angriff genommen, nämlich 

 durch Beobachtungen der elektrischen Leitfähigkeit. Die 

 Anordnung wurde so getroffen, daß die kathodisch zer- 

 stäubten Teilchen sich auf der Oberfläche eines Glas- 

 streifens niederschlugen, der den einen Arm einer Wheat- 

 stoneschen Brücke bildete. Es wurde ausschließlich 

 Silber zerstäubt, und Verf. konnte feststellen, daß erst bei 

 einer bestimmten Dicke der zerstäubten Schicht Leitfähig- 

 keit auftritt. Dies spricht dafür, daß zunächst getrennte 

 Teilchen niedergeschlagen werden und daß erst bei der 

 Dicke der Schicht , bei der die einzelnen Teilchen sich 

 berühren, Leitfähigkeit auftritt. Aus dieser Überlegung 

 läßt sich der Durchmesser d der Teilchen berechnen. 

 Werden n Teilchen pro Sekunde und mm 2 abgeschieden 

 und berühren sie sich nach der Zeit 6, so muß n 6 = l /d* 

 sein. Läßt man die Teilchen sich während einer be- 

 stimmten Zeit T niederschlagen, bis die Schicht die 

 meßbare Dicke e erhält , so gilt die Beziehung e = n T 

 X '/ 6 7irf 3 . Aus diesen beiden Gleichungen kann nun 

 und d bestimmt werden. 



Verf. fand aus zwei Versuchsreihen für d die Werte 

 von 26 ,»,</ bzw. 22 /j/ii. Andererseits gibt Zsigmondy 

 an , daß die Größe kolloidaler Silberteilchen zwischen 

 50 fi/u und 77 fi/ii liegt. Diese Werte sind der Größen- 

 ordnung nach identisch mit den hier gefundenen. Da in 

 beiden Fällen die Teilchen durch elektrische Vorgänge 

 hervorgerufen werden und die kolloidalen Teilchen, wie 

 ihre Bewegung im elektrischen Felde zeigt, ebenfalls 

 negativ geladen sind, so macht es die oben angeführte 

 Übereinstimmung der Dimensionen wahrscheinlich, daß 

 die durch kathodische Zerstäubung erzeugten Teilchen 

 mit den in kolloidalen Lösungen vorhandenen identisch 

 sind. Meitner. 



L. Tieri: Über das Phänomen von Majorana (die 

 magnetische Doppelbrechung dialysierten 

 Eisens) in magnetischen Feldern oszillier en- 

 der Entladungen. (Rendicönti Accad. dei Lincei 1910, 

 ser. 5, vol. XIX [l], p. 377— 381.) 

 Die Erscheinung der magnetischen Doppelbrechung 



in dialysiertem Eisen ist von Schmauss dahin erklärt 



