486 XXV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1910. Nr. 38. 



teile des stereocheuiischen Strukturgerüstes des Chro- 

 matins sitzen mögen, ist zwar an sich ganz gleichgültig, 

 wir wollen aber, um ein vorstellbares Symbol zu er- 

 halten, annehmen, daß sie sich etwa mantelartig, 

 peripher, an das konstante Stammgerüst ansetzen, daß 

 sie also, um einen gangbaren Ausdruck zu gebrauchen, 

 kurz gesagt „Seitenketten" darstellen, deren vielseitige 

 Leistungsfähigkeit schon durch die Ehrlichschen 

 Immunisierungs -Experimente zur Genüge klarge- 

 stellt ist. 



Wir können dann diese Anschauungen in den 

 Satz zusammenfassen: das chemische Stammgerüst 

 der Keimsubstanz ist zwar für jede Spezies annähernd 

 konstant, die Komposition der Seitenketten aber ist 

 für die verschiedenen Zellarten des gleichen Organis- 

 mus typisch verschieden; die Nervenzellen eines In- 

 dividuums hätten also an dem für die Spezies kon- 

 stanten Stammgerüst andere Seitenketten angesetzt 

 als die Bindegewebezellen usw. — und zwar wäre dieses 

 Verschiedenwerdeu der Seitenketten wahrscheinlich 

 schon sehr früh anzusetzen, wie die gestörte Totipotenz 

 früher Furchungszellen nach ihrerlsolierung in manchen 

 Fällen deutlich zeigt. (Schluß folgt.) 



B. Clinkscales: Die Absorption des Natrium- 

 dampfes. (The Physical Review, 1910, 1. 19, p. 594— 610.) 

 Wood hatte im Jahre 1906 gefunden, daß das Spek- 

 trum des Natriumdampfes in Gegenwart von Wasserstoff 

 bei Atmosphärendruck und höheren Drucken kanneliert 

 ist, daß aber bei sehr tiefen Drucken diese Kannelierung 

 vollständig verschwindet. Da diese Versuche bei ver- 

 hältnismäßig geringer Dispersion ausgeführt worden waren, 

 hat es Herr Clinkscales unternommen, die Erscheinungen 

 bei höherer Dispersion zu studieren. 



Der Verf. fand , daß bei hoher Dispersion das Ab- 

 sorptionsspektrum deB Natriumdampfes bei Anwesenheit 

 eines fremden Gases innerhalb des Gebietes von i. = 4500 

 bis i. = 6700 aus etwa 10000 Linien besteht. Diese 

 Linien lassen sich in zwei Gruppen scheiden. Die Linien 

 der ersten Gruppe zeigen innerhalb des Druckintervalls 

 von 1 bis 760 mm eine mit dem Druck proportional 

 wachsende Kannelierung. Die Linien der zweiten Gruppe 

 werden nicht merkbar durch den Druck beeinflußt. Wird 

 der Druck noch weiter bis zu acht Atmosphären ge- 

 steigert, so nimmt das Absorptionsspektrum immer mehr 

 den Charakter eines kontinuierlichen Spektrums an und 

 bei zehn Atmosphären Druck ist die Kannelierung fast 

 vollständig verschwunden. 



Die Veränderung der Linien zwischen 1 und 

 760 mm Druck ist im wesentlichen die folgende : Manche 

 der Linien erleiden eine Verschiebung um etwa 0,15 Äng- 

 strömeinheiten , die entweder von der unsymmetrischen 

 Verbreiterung der Linien herrührt oder durch den Druck 

 des beigemischten Gases hervorgerufen werden dürfte. 

 Doch ist im roten Teil des Spektrums dieser Effekt nicht 

 vorhanden. Manchmal geht auch eine einfache Linie in 

 ein Doublet, ein Doublet in ein Triplet über, obzwar der 

 umgekehrte Fall der häufigere ist. Im allgemeinen ist 

 das ganze Spektrum durch die Bildung von Doublets 

 charakterisiert, die bei 760 mm Druck im kurzwelligeren 

 Teil, bei tieferen Drucken im langwelligeren Teil auf- 

 treten. Ein Einfluß je nach der Art des beigemischten 

 Gases konnte nicht beobachtet werden. 



Verf. hat dann noch speziell den Einfluß des Druckes 

 auf die D- Linien geprüft. Derselbe erwies sich als 

 wesentlich verschieden von dem auf die anderen Absorp- 

 tionslinien. Innerhalb des Intervalls von 1 bis 760 mm 

 wurde außer einer sehr geringen Abnahme der Schärfe 



keine Veränderung merkbar. Erst bei zwölf Atmo- 

 sphären Druck trat ein deutliches Breiterwerden der 

 Linien auf, und zwar nach der Seite der langen Wellen 

 zu. Bei sehr tiefen Drucken dagegen blieben die Linien sehr 

 scharf und zeigten auch keinerlei Verbreiterung. Meitner. 



0. D. Tanern: Über das Auftreten des Kerrphä- 

 nomens in Gläsern und über eine Bestim- 

 mung der Kerrkonstanten für Schwefel- 

 kohlenstoff. (Ann. der Physik 1910 (4), Bd. 32. 

 S. 1064—1084.) 

 Im Jahre 1875 beobachtete Kerr, daß Dielektrika 

 in einem elektrischen Feld Doppelbrechung zeigen. Er 

 fand dies zuerst an Gläsern und Harzen, die er in das 

 inhomogene elektrische Feld zwischen zwei Konduktoren 

 brachte. Wenige Jahre später zeigte er, daß isolierende 

 Flüssigkeiten die gleiche Erscheinung aufweisen, und zwar 

 auch in homogenen Feldern. Schließlich gelang ihm auch 

 für Glas , also einen festen Körper , der Nachweis der 

 Doppelbrechung in homogenen Feldern. Die große Ver- 

 besserung der optischen Hilfsmittel, die Doppelbrechun- 

 gen von etwa '/ sooo Wellenlänge Gangunterschied 

 noch genau nachzuweisen gestatten, veranlaßte Herrn 

 Tauern, das Verhalten von Glas in homogenen elektri- 

 schen Feldern genau zu untersuchen. Die untersuchten 

 Gläser waren Platten von etwa 10 cm Länge und 5 cm 

 Breite, die 2 bis 4 mm dick geschliffen waren. Die Platten 

 wurden für das zu erzeugende Feld mit Elektroden be- 

 legt und in ein mit Paraffinöl gefülltes Gefäß gestellt. 

 Als Lichtquelle diente eine Quecksilberbogenlampe von 

 H e r a e u s. Die in den untersuchten Platten auftretende 

 Doppelbrechung wurde durch einen darüber befindlichen 

 Quarzkeilkompensator kompensiert und dadurch gemessen. 

 Der Verf. untersuchte zunächst 12 Sorten Schott scher 

 Gläser, darunter sieben bleihaltige. Bekanntlich besteht 

 nun zwischen der Potentialdifferenz /' zwischen den zwei 

 Seiten der Glasplatte von der Dicke a und der Länge / 

 und der Größe der Doppelbrechung in Wellenlängen die 



P*l 



Beziehung d = B =-. wenn B eine Materialkonstante, 



(C ' 



die sogenannte Kerrsche Konstante, bedeutet. 



Verf. fand bei allen untersuchten Gläsern das Kerr- 

 phänomen im homogenen Felde. Die Größe der Doppel- 

 brechung ergab sich als stark abhängig von der Zu- 

 sammensetzung der Gläser, insbesondere steigt die Kerr- 

 konstante mit wachsendem Bleigehalt. Um auch zu sehen, 

 wie sich einfachere Substanzen im elektrischen Felde ver- 

 halten, untersuchte Verf. amorphen Quarz, konnte aber 

 hierbei keine Doppelbrechung erzielen. 



Da sich bei der Prüfung der Bleigläser eine starke 

 Abhängigkeit des Phänomens von der Wellenlänge des 

 verwendeten Lichtes bemerkbar gemacht hatte, stellte 

 Verf. eine systematische Untersuchung über die Art dieser 

 Abhängigkeit an. Als Lichtquelle diente eine Bogen- 

 lampe. Es wurde nun die Kerrkonstante für verschiedene 

 Teile des Spektrums bestimmt. Dabei ergab sich eine 

 so große Abhängigkeit von der Wellenlänge, daß es nicht 

 mehr zulässig erscheint, die Konstante B in der oben an- 

 gegebenen Weise in das Kerrsche Gesetz einzuführen. 

 Denn nach den Resultaten des Verf. ist B keine Kon- 

 stante, sondern B.i. ist erst eine konstante Größe. Be- 

 zeichnen nun na und tio die Brechungsindizes des Ma- 

 terials für den außerordentlichen bzw. ordentlichen Strahl, 

 so ergibt sich für die absolute Kerrkonstante (B.'z.) die 

 Definition: Die Kerrkonstante ist gleich der Differenz der 

 Brechungsindizes für das Potentialgefälle 1. 



Der Verf. verweist auch noch darauf, daß der Um- 

 stand, daß das Kerrphänomen in Flüssigkeiten wohlde- 

 finiert ist, es ermöglicht, die Kerrsche Doppelbrechung 

 zu Potentialmessungen zu benutzen. Schließlich macht 

 Verf. auch eine neue Bestimmung der Kerrkonstanten 

 für Schwefelkohlenstoff, die mit den bisherigen Werten 

 gut übereinstimmt. Meitner. 



