528 XXV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1910. Nr. 41. 



der Anode wurden durch eine Hitzdrahtanordnung ge- 

 raessen. Der Druck im Entladungsrohr wurde so ge- 

 wählt, daß nur die von der Anode ausgehenden 

 (positiven) Teilchen Materie transportierten, so daß ein 

 Gastransport nur in der Richtung Anode — Kathode statt- 

 fand. Es zeigte sich, daß dies von etwa 0,136 mm Druck 

 an der Kall war. Bei 0,12 mm Druck laufen schon alle 

 negativen Teilchen als Elektronen, und der einseitige 

 Gastransport von der Anode zur Kathode ändert sich hei 

 weiterer Druckerniedrigung nicht mehr. Die durch diesen 

 einseitigen Gastransport hervorgerufenen Druckänderungen 

 an der Anode wurden in ihrem zeitlichen Verlauf, während 

 des Sti-omdurchganges und nach öffnen des Stromes, auf- 

 genommen. 



Aus den so gewonnenen Daten konnte unter Ver- 

 meidung von Absorption an der Anode nach den 

 Gleichungen von Knudsen die von den Anionen trans- 

 portierte Gasmenge berechnet werden. Die durch Ab- 

 sorption entfernte Gasmenge läßt sich von der durch den 

 Strom transportierten dadurch unterscheiden, daß die 

 letztere bei konstantem Druck nur von der Stromstärke 

 abhängig sein darf. Frische Elektroden ergaben stets 

 zu hohe Werte des Gastransportes. Die hohen Werte 

 nahmen bei Stromdurchgang schnell ab, und nach etwa 

 einer Viertelstunde stellte sich der richtige Endwert ein, 

 der sich nun nicht mehr änderte, wie lange mau auch 

 den Strom hindurchschicken mochte. Die Verff. berechneten 

 aus ihren Resultaten, daß ein Strom von 1 Amp. in 

 einer Sekunde 0,825 . 10 18 Gasmoleküle aus dem Anoden- 

 raum fortführt. Setzt man die Gültigkeit des Farad ay- 

 schen Gesetzes voraus, so folgt aus der erhaltenen Zahl, 

 daß etwa ein Viertel der Gasmoleküle, die überhaupt vom 

 Strom transportiert werden müßten, aus dem Anodenraum 

 stammen. Es muß also etwa ein Viertel der Ionisation 

 des Gases im Anodenraum, drei Viertel im Kathodenraum 

 stattfinden. Die erhaltenen Resultate zeigten sich unab- 

 hängig vom Elektrodenmaterial, ferner innerhalb eines 

 gewissen Intervalls auch unabhängig vom Druck des Gases 

 und von der Natur des Gases selbst. Meitner. 



Ch. Fabry und H. Bnisson: Über einige elektrische 

 und spektroskopische Eigenschaften des 

 Metalllichtbogens. (Compt. rend. 1910. t. 150, 

 p. 1674—1676.) 

 Die Verff. haben gelegentlich der Verwendung von 

 Lichtbogen zwischen Eisenelektroden einige auffallende 

 Beobachtungen gemacht, die im folgenden beschrieben 

 werden. Bekanntlich sendet ein Bogenlicht zwischen 

 Metallelektroden nicht nur die vom zentralen Teil aus- 

 gehenden „Strahlen des Lichtbogens" aus, sondern auch 

 noch die sogenannten „Funkenstrahlen", die von zwei 

 Punkten an den Enden der Elektroden ihren Ursprung 

 nehmen und gewissermaßen die Basis für die zwei Flammen 

 des Lichtbogens bilden. Bei Verwendung von Eisenelek- 

 troden sind nun zwei Fälle zu unterscheiden. Der erste 

 Fall ist der, daß sobald, die Stromstärke zwei bis drei 

 Amp. übersteigt, die Funkenstrahlen an beiden Polen 

 vorhanden sind; im zweiten Fall verschwinden diese am 

 positiven Pol, und die Poteutialdifferenz zwischen den 

 Elektroden ist um etwa 10 Volt höher als im ersten Fall. 

 Die Verhältnisse an der Kathode sind in beiden Fällen 

 ganz die gleichen. 



Die Verff. konnten nun feststellen , daß das Ver- 

 schwinden des Funkenspektrums an der Anode begleitet 

 ist von einem Auftreten gewisser Stickstoffbanden. Die 

 wichtigste der drei Gruppen dieser Stickstoffbanden lieo-t 

 im Violett und Ultraviolett und wird von einer weniger 

 als 0,1 mm dicken Schicht der Eisenelektrode, an der 

 Stelle, an der vorher das Funkenspektrum sichtbar war, 

 ausgesendet. Die dritte Gruppe, die vermutlich einem der 

 Stickstoffoxyde zugehört, liegt in der Nähe vom Spektral- 

 gebiet X = 2400 und breitet sich fast über die Länge 

 des Lichtbogens aus. Die Verff. haben diese Erscheinungen 

 bei tiefen Drucken bis 1 mm herab beobachtet. Je mehr 



der Druck erniedrigt wird, um so leichter tritt die oben 

 als Fall zwei bezeichnete Erscheinung auf. Dabei wird 

 das der Anode benachbarte Gebiet, das die Stickstofflinien 

 aussendet, immer breiter. Bei 1 mm Druck bildet es eine 

 leuchtende Kugel um die Anode von 2 bis 3 mm Durch- 

 messer. Mit wachsendem Druck nimmt der Durchmesser 

 der Kugel ab, dann teilt sich die Kugel in mehrere 

 kleinere, die sich regelmäßig über die Oberfläche der 

 Anode verteilen. Die Erscheinung kann bis zu mehreren 

 Centimetern Druck verfolgt werden, wobei sich etwa 50 

 solcher kleiner Kugeln, regelmäßig über die Anode ver- 

 streut, bilden, die aufeinander scheinbar starke abstoßende 

 Kräfte ausüben. Verschwindet eine der Kugeln, so 

 gruppiert sich die ganze Erscheinung in einer neuen Form. 

 Es hat danach den Anschein, daß jede dieser Kugeln 

 eine elektrische Ladung besitzt, von der die gegenseitigen 

 Einwirkungen herrühren. Geht man von dem Druck von 

 1 mm aus, wo nur eine einzige leuchtende Kugel existiert, 

 und entfernt die Elektroden voneinander, so flacht sich 

 die Kugel ab und bildet schließlich eine leuchtende gleich- 

 mäßige Schicht auf der Anode. Erhöht man jetzt den 

 Druck, so nehmen die Dimensionen der Schicht ab, und 

 sie geht bei Atmosphärendruck in den oben erwähnten 

 leuchtenden Punkt über. Diese Erscheinung zeigen außer 

 Eisen auch andere Metalle wie Nickel, Kupfer, Messing. 

 Vergleicht man die oben erwähnte Stiekstoffbande 

 mit solchen, die etwa durch Entladungen in verdünntem 

 Stickstoff erhalten werden, so zeigen Bich sehr wesentliche 

 Intensitätsunterschiede der einzelnen Linien , die nach 

 Ansicht der Verff. nur durch die in den beiden Fällen 

 verschiedenen elektrischen Bedingungen hervorgerufen 

 sein können und nicht etwa auf Druckunterschiede 

 zurückzuführen sind. Denn die Bogenspektra bei 

 atmosphärischem Druck und beim Druck von einigen 

 Millimetern sind absolut identisch. Die Tatsache, daß die 

 Temperatur an der Kathode des Lichtbogens eine sehr 

 hohe ist, gibt nach den Verff. einen Fingerzeig, wie die 

 genannten Erscheinungen erklärt werden könnten. In 

 der Umgebung der Anode entstehen positive Ionen, deren 

 Bombardement die hohe Temperatur der Kathode bedingt. 

 Diesem elektrischen Vorgang entspricht aber auch ein 

 optischer : Funkenspektrum oder Stickstoff banden, je nach- 

 dem die Ionisation im Metalldampf oder im umgebenden 

 Gas stattfindet. Meitner. 



Georg Papanicolau: Über die Bedingungen der 

 sexuellen Differenzierung bei Daphniden. 

 (Biologisches Zentralblatt 1910, Bd. 30, S. 4S0— 440.) 



Bei den Daphniden oder Wasserflöhen folgt bekannt- 

 lich auf mehrere parthenogenetische Generationen, die 

 aus „Subitaneiern" hervorgehen, eine geschlechtliche, die 

 aus befruchteten „Dauereiern" entsteht. Vor einiger Zeit 

 hat Issakowitsch gefunden, daß die Entwickelung von 

 Männchen und damit von Dauereiern durch niedrige 

 Temperatur und mangelhafte Ernährung bedingt wird. 

 (Vgl. Rdsch. 1905, XX, 590.) Inzwischen ist eine Reihe 

 anderer Arbeiten über diesen Gegenstand veröffentlicht 

 worden, von denen die einen die Wirksamkeit der äußeren 

 Faktoren bestreiten , die anderen ihnen einen größeren 

 oder geringeren Einfluß auf die Geschlechtsbildung zu- 

 schreiben. 



Die von Herrn Papanicolau auf Anregung R. Hert- 

 wigs ausgeführten Versuche, zu denen außer dem auch 

 von Issakowitsch benutzten Simocephalus vetulus noch 

 Moina rectirostris herangezogen wurde, ergaben zunächst 

 die wichtige neue Tatsache, daß die Individuen der ein- 

 zelnen Generationen sich unter normalen Verhältnissen 

 in bezug auf ihre Neigung zur Sexualität nicht überein- 

 stimmend verhalten. „Schon bei der dritten Generation, 

 manchmal auch bei der zweiten", so berichtet Verf., 

 „zeigen sich Verschiedenheiten zwischen den Tieren, die 

 aus den ersten Geburten hervorgegangen sind, und denen, 

 die aus den späteren stammen. Die Tiere der ersten 

 Geburten haben eine große Tendenz zur ParthenogeneBis, 



