Nr. 42. 1910. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XXV. Jahrg. 539 



einen folgenden, durch Veränderung der Lichtintensität 



verursachten Reiz mehr oder weniger empfänglich 

 macht. Es hat z. B. nach einer langen Lichtperiode 

 und folgender kurzer Dunkelperiode eine Wieder- 

 belichtung einen ausgiebigen Effekt, der ausbleibt, so- 

 bald die erste Lichtperiode nur relativ kurz war und 

 dadurch die Blüte eine weniger hohe Lichtstimmung 

 erreicht hatte. 



Bei Bellis perennis liegen die Verhältnisse etwas 

 anders. Die autonomen Bewegungen sind wegen der 

 ausgesprochenen Fähigkeit dieser Pflanze, auf aitiogene 

 Reize zu reagieren, sehr schwer einwandfrei nachzu- 

 weisen, doch glaubt die Verf., sie auch bei dieser Pflanze 

 annehmen zu müssen, da bei einem 1- und 1 stündigen 

 Wechsel von Licht und Dunkelheit die Blüten zwar 

 entsprechende Öffnungs- und Schließbewegungen aus- 

 fuhren, daneben jedoch große, etwa tagesperiodische 

 Schwingungen zu beobachten sind. 



Die angeführten Beobachtungen werden genügen, 

 um zu zeigen, wie verwickelter Art die Prozesse sind, 

 auf denen die Schlafbewegungen der Blüten beruhen. 



R. Stoppel. 



Lou's Malcles: Über die Erscheinung gewisser 

 dielektrischer Anomalien bei Veränderung 

 des Aggregatzustandes des isolierenden 

 Mediums. (Compt. rend. 1910, t. 151, p. 63— 65.) 

 Reines Vaselin ist bei gewöhnlicher Temperatur be- 

 kanntlich halbflüssig; bei 50° C ist es vollkommen flüssig. 

 Parallel mit diesen Änderungen des Aggregatzustandes 

 gehen auch solche der elektrischen Leitfähigkeit. Bei 

 gewöhnlicher Temperatur ist Vaselin ein vollkommener 

 Isolator, im flüssigen Zustande leitet es. Die Untersuchung 

 der dazwischen liegenden Stufen bildet den Inhalt der 

 vorliegenden Arbeit. 



Zwischen zwei Kondensatoren, die symmetrisch geladen 

 waren, wurden zwei Ozokeritkapseln , zunächst leer, ge- 

 bracht und die Kapazitäten beider Kondensatoren vollstän- 

 dig ausgeglichen. Dann wurde in die eine Kapsel Vaselin 

 gebracht und der dadurch bedingte Zuwachs der Induk- 

 tion gemessen. Wurde zunächst flüssiges Vaselin in die 

 Kapsel gebracht und erstarren gelassen , so ergaben die 

 Messungen, daß reines Vaselin im halbflüssigen Zustande 

 eine Dielektrizitätskonstante von 1,97 besitzt , also prak- 

 tisch ein absoluter Isolator ist. Nun wurde die gleiche 

 Quantität Vaselin geschmolzen in die zweite Kapsel ge- 

 bracht und durch eine geeignete Anordnung ein zu 

 rasches Abkühlen des Vaselins verhindert. Das noch 

 flüssige Vaselin zeigte sich schwach leitend , was sich an 

 einer mit der Zeit zunächst regelmäßig zunehmenden 

 Aufladung erkennen ließ. Im Moment aber, wo das Vase- 

 lin zu erstarren begann, verschwand die Leitfähigkeit, 

 aber anstatt daß die vorhandene Aufladung nun unver- 

 ändert aufrecht erhalten geblieben wäre, trat eine Ab- 

 nahme derselben ein , die etwa neun Minuten lang an- 

 dauerte. Nach Verlauf dieser Zeit war ein Gleichgewichts- 

 zustand vorhanden, der sich durch lange Zeit erhielt. 

 Es war in dem Vaselin eine restliche Induktion verblieben, 

 die nach Beseitigung des Feldes aber zu keinerlei Rest- 

 entladung Veranlassung gab. 



Der Verf. erklärt diese Erscheinungen durch die An- 

 nahme, daß im Vaselin freie Ionen beiderlei Vorzeichens 

 vorhanden sind , die im flüssigen Zustande des Körpers 

 frei beweglich , im festen unbeweglich sind. Unter dem 

 Einfluß des Kondensatorfeldes bewegen sich diese Ionen 

 an die Oberfläche bzw. Grundfläche des Vaselins und be- 

 dingen so die Leitfähigkeit. Beim Erstarren werden diese 

 beiden entgegengesetzt geladenen Flächen einander ge- 



nähert, wodurch eine Kapazitätsänderung in dem oben 

 angeführten Sinne erzeugt wird. Da die Ionen im er- 

 starrten Vaselin unbeweglich sind , so erklärt sich auch 

 das Fehlen des Reatstromes nach Aufhören des Feldes. 

 Dieser Umstand muß bei Bestimmung der Dielektrizitäts- 

 konstante berücksichtigt werden, indem für diese nur 

 dann richtige Werte erhalten werden können, wenn das 

 ursprünglich geschmolzene Vaselin beim Erstarren gegen 

 jedes äußere Feld geschützt ist. Meitner. 



1, oiiis Wertenstein: Über die Reichweite radioak- 

 tiver Restatome. (Comptes rendus 1910, t. 150, 

 p. 869— 872.) 

 Wenn ein radioaktives Atom ein « - Teilchen aus- 

 schleudert, so muß das restierende Atom einen Rückstoß 

 erfahren. Die Größe der Geschwindigkeit, die das Restatom 

 dabei erhält, bestimmt sich aus dem bekannten Gesetz der 

 Mechanik über die Erhaltung des Schwerpunktes eines 

 nur inneren Kräften unterworfenen Systems. Bedeutet 

 m a die Masse des «-Teilchens, v„ seine Geschwindigkeit 

 und bezeichnen m A und v A die gleichen Größen für das 

 Restatom, so muß m a .v u = m A . v A . Daraus berechnet 

 sich, daß, wenn beispielsweise Ra A sich unter Aussendung 

 von «-Strahlen in Ra B umwandelt, da m a immer gleich 4 

 (dem Atomgewicht des Heliums) ist, v u für Ra A etwa 

 den Wert 1,6 . 10° cm hat und m A ( Atomgewicht von Ra B) 

 rund 212 angenommen werden kann, die Ra B-Atome eine 

 Geschwindigkeit von 3.10 7 cm besitzen. Liegt die radio- 

 aktive Substanz in unendlich dünner Schicht vor, so werden 

 die Ra B - Atome infolge ihrer Geschwindigkeit aus der 

 Substanz herausfliegen. 



Da die Atome anscheinend eine positive Ladung be- 

 sitzen, so kann mau ihre Beweglichkeit noch erhöhen, in- 

 dem man sie in ein elektrisches Feld bringt. Tatsächlich 

 gelingt es so leicht aus einer Substanz, die Ra A -4- Ra B 

 enthält, das letztere abzutrennen, indem man die Substanz 

 auf eine positive Elektrode bringt und ihr eine negativ 

 geladene gegenüberstellt. Durch den Rückstoß, den die 

 restierenden Ra B-Atome erfahren, wenn das RaA-Atom 

 ein «-Teilchen ausschleudert, werden sie aus dem Molekül- 

 verband gelöst und von dem elektrischen Feld dann an 

 die negative Elektrode geführt. Man kann auf diese Weise 

 sehr beträchtliche Mengen von Substanzen ansammeln, und 

 diese Tatsache ist aus den Arbeiten von Hahn und Meitner, 

 von Makower und Ruß u. a. als Rückstoßerscheinung 

 bekannt. Herr Wertenstein hat sich nun in der vor- 

 liegenden Arbeit die Aufgabe gestellt, die Reichweite 

 solcher durch «-Rückstoß ausgeschleuderten radioaktiven 

 Restatome zu bestimmen, d. h. die LuftBtrecke, die sie ohne 

 ein beschleunigendes Feld, bloß infolge ihrer durch den 

 Rückstoß erhaltenen Geschwindigkeit zu durchdringen 

 vermögen. 



Zu diesem Zweck stellte Herr Wertenstein einer 

 Metallplatte, die Ra A enthält, eine zweite gegenüber, die 

 er positiv auflud. Dadurch erreichte er, da ja die Ra B- 

 Atome selbst positiv geladen sind, daß nur jene Ra B- 

 Teile hin überkommen konnten, die durch den Rückstoß 

 eine genügende Geschwindigkeit besitzen. Die Distanz 

 der beiden Platten war veränderlich und der Verf. prüfte 

 nun, wie sich bei verschiedenen Drucken die an die po- 

 sitive Platte gelangende Menge mit der Entfernung der 

 Platten ändert. Die so erhaltenen Resultate zeigten, daß 

 die durch Rückstoß ausgeschleuderten Ra B-Teilchen eine 

 wohldefinierte Reichweite gleich den «-Strahlen besitzen, 

 die dem Druck verkehrt proportional ist. Die Reichweite 

 für gewöhnlichen Luftdruck ergibt sich zu 0,1 mm. Dieser 

 Wert ist etwa 400 mal kleiner als die Reichweite der 

 «-Strahlen von Ra A. Meitner. 



